Закон Стокса

Ламинарный режим имеет место при Не < 0,2, причем скорость осаждения определяется законом Стокса, так как коэффициент сопротивления [c.26]

Седиментацией называют свободное оседание частиц в вязкой среде под действием гравитационного иоля. Скорость оседания прямо пропорциональна ускорению гравитационного поля Земли ( ), разности плотностей частиц и окружающей среды, квадрату радиуса оседающих сферических частиц и обратно пропорциональна вязкости среды (закон Стокса, 1880 г.). [c.319]

Рассмотрим движение мелкой частицы, диаметр которой лежит в пределах применимости закона Стокса. Такая частица тонет в жидкости под действием силы тяжести со скоростью [c.46]

По мере роста Ке (большие диаметры шаров или скорости потока или малая кинематическая вязкость) -наблюдается постепенный переход от закона Стокса к так называемому закону сопротивления Ньютона [c.25]

Так как диаметр осаждаемых капель воды меньше 0,1 мм, ведом расчет по. закону Стокса, а затем проверяем значенне критерия Рейнольдса. [c.29]

Из формулы видно, что с ростом величины капли скорость ее выпадения возрастает пропорционально квадрату линейных размеров капли. Однако основную роль в разрушении эмульсии играет не скорость выпадающих капель диспергированной фазы, а разрушение защитных пленок глобул и соединение их в крупные капли, которые выпадают с линейной скоростью, определяемой законом Стокса. На этом основан электрический метод — разрушение эмульсии в электрическом силовом поле между электродами. Гидрофобные эмульсии, состоящие из глобул воды в нефтяной среде, разлагаются электрическим током достаточно эффективно. Это обусловлено значительно более высокой электрической проводимостью воды (да еще содержащей соли) по сравнению с проводимостью нефти (проводимость чистой воды 4-10 , проводимость нефти 3- 10 з). [c.13]

Отстаивание применимо к свежим нестойким эмульсиям, способным расслаиваться на нефть и воду вследствие разности плотностей компонентов, составляющих эмульсию. Если размер взвешенных частиц более 0,5 мк, то скорость оседания капель воды или подъема частиц нефти в воде подчиняется закону Стокса [c.179]

Для более эффективного отстоя в технике часто теми или иными способами воздействуют на основные факторы, влияюш ие в соответствии с законом Стокса на скорость осаждения. Так, уменьшая вязкость и плотность среды путем повышения ее температуры или разбавлением маловязким растворителем, можно увеличить скорость осаждения. [c.26]

Получение коллоидных растворов высокой концентрации является трудной задачей. Проще получить суспензии порошкообразных металлов в углеводородной среде. В этом случае для создания стабильных суспензий нужно избежать осаждения диспергированных частиц. Для характеристики устойчивости реальных суспензий металлов в углеводородной среде с некоторым приближением можно использовать закон Стокса, согласно которому [c.93]

В предельных случаях малых и больших значений критериев Аг и Ке получаем при Аг < 20 и Ке < 1 Ке = 1/18 Аг, т е. закон Стокса (П. 10), а при Аг > 10 и Ке > 10 Ке = VАг/0,61 т. е. формулу Ньютона (П. 12) при Сх = 0,48. [c.27]

В пределе при Ке -> оо для каждого из шаров выполняется закон Стокса (II. 10). Взаимодействие шаров через поток умень- [c.30]

Отделение воды от нефти происходит из-за разности их удельных весов. Нефть по своей легкости обычно занимает более высокие части структуры, тогда как вода — более низкие. Отстаивание воды во всех случаях подчинено закону Стокса (падение шарика в среде с некоторым внутренним трением) по формуле [c.105]

Для плотного слоя при 8 = 0,4 эта поправка составляет всего 1% от первого слагаемого 2/С(1 — е), но зато при е-> 1 получается правильный переход к закону Стокса и сближаются обе предельные модели совокупности капилляров и ансамбля [c.41]

Выделение воды из эмульсии подчиняется закону Стокса, по которому скорость движения выпадающих частиц дисперсной системы равна (в см/с) [c.12]

В электрическом поле постоянного напряжения все глобулы эмульсии стремятся расположиться вдоль силовых линий поля, так как вода имеет большую диэлектрическую постоянную, чем нефть (для нефти она равна примерно 2, для воды — около 80). Элементарные глобулы образуют между электродами водяные нити-цепочки, что вызывает увеличение проводимости эмульсии и увеличение протекающего через нее тока. Между цепочками глобул возникают свои электрические поля, ведущие к пробою и разрыву оболочек и к слиянию глобул в капли. При увеличении размеров капель согласно закону Стокса они начинают быстрее оседать, и таким путем из эмульсии выделяется чистая вода. При помещении эмульсии в электрическое поле, созданное переменным током, скорость слияния глобул и расслоения эмульсии в 5 с лишним раз больше. Это объясняется большей вероятностью столкновения глобул при наличии переменного тока. Кроме того, при этом разрыв оболочек адсорбированного на глобулах эмульгатора облегчается возникающим в них натяжением и перенапряжением. [c.13]

Для случая применимости закона Стокса, т. е. когда Во < i, приведенные выше формулы упрощаются и принимают следующий вид [c.129]

Используя соотношение (1.121), нетрудно убедиться, что уравнение (1.130) представляет собой закон Стокса, записанный в виде Яе = = Аг/18. [c.45]

Согласно закону Стокса сопротивление среды для случая, когда диаметр капли значительно превышает среднюю длину свободного пути молекул газа, рассчитывают по формуле [c.296]

Из всего сказанного ясно, что чем больше радиус нона, тем более точно должен соблюдаться закон Стокса. Исходя из этого предположения, можно [c.443]

При ламинарном режиме течения газа скорость оседания частиц может быть определена по закону Стокса. Уравнение в этом случае имеет вид [c.87]

Характеристические параметры М, и, Кев выражаются через физические свойства псевдоожиженной системы. Пользуясь этим приемом и законом Стокса, Джонсон (см. монографию Лева ) получил формулу для расчета скорости начала нсевдоожижения, близкую к известной формуле [c.492]

Закон Стокса можно применить и к данному виду осаждения. Для этого в формуле (61) необходимо ускорение свободного падения д заменить на ускорение центробежной силы а. Конечная скорость осаждения в этом случае будет иметь вид [c.87]

Для расчета скорости витания при ламинарном режиме пользуются известным законом Стокса (теоретический вывод его можно найти во многих известных руководствах, поэтому здесь он не приводится) [c.550]

Эта формула для коэффициента лобового сопротивления применима в диапазоне действия законов Стокса и Ньютона, а также при переходном режиме. Силу трения, действующую на частицу, находящуюся в массе других частиц, можно оценивать по уравнению (XVI, ) только при очень низких концентрациях частиц. Сила трения, действующая на твердую частицу в относительно концентрированной системе газ—твердые частицы, обычно больше и следующим образом может быть связана с порозностью системы [c.598]

По смыс.лу уравнения (2.35) и классической формуле закона Стокса для вязкости [c.38]

Мелкие сферические пузырьки ведут себя подобно твердым шарикам, прп Ке 1 подчиняются закону Стокса. Стоксово движение пузырьков наблюдается обычно при 0,035 см. При Ке 1 (0,035 см < < 0.07 см) вследствие возникновения внутренней циркуляции скорость пузырьков увеличивается быстрее, чем следует из закона Стокса, и практически мало отличается от величин, вычисленных по Адамару. Применительно к системе жидкость-газ формула (14.123) должна быть записана в виде [c.299]

Это соотношение совпадает с известным физическим законом Стокса v= к (р — Рж), где к — константа. [c.17]

Работа экстракционной колонны существенно зависит от гидродинамических условий. Они определяют, в частности, скорости потока обеих фаз. Для сплошной фазы с напорным движением скорость можно подобрать в таких пределах, чтобы получить свободное движение диспергированной фазы. Скорость потока сплошной фазы вдоль колонны подвержена колебаниям вследствие присутствия капель. В сечениях, заполненных наибольшим количеством капель, эта скорость достигает максимума, а в сечениях с одной только сплошной фазой—минимума. Так как положение этих сечений постоянно подвергается изменениям, то скорость потока диспергированной фазы в определенном сечении колонны постоянно колеблется между максимальным и минимальным значением. Скорость диспергированной фазы [17, 18, 37, 47, 48,90, 123] относительно скорости сплошной фазы зависит исключительно от свойств обеих жидкостей и для соответственно малых капель может быть вычислена по закону Стокса [c.301]

Успешность протекания 3-го этапа (выпадение крупных капель и расслоение фаз) зависит от размеров глобул, вязкости среды (нефти), разности плотностей воды и нефти. По закону Стокса, который применим для слабоконцентрированных тонкодисперсных эмульсий, скорость оседания частицы равна [c.39]

Здесь йо — минимальный размер кристаллов в слое, определяемый по закону Стокса из уравнения [c.230]

По закону Стокса при условии, что частицы шарообразнСх (а в эмульсиях они шарообразны, за исключением высококонцентрированных эмульсий, и движутся равномерно, скорость оседания частицы равна (в см1с) [c.20]

Полагая, что закон Стокса применим и в этом случае, имеем [c.87]

ХП-10. а) Смесь твердых частиц, характеризующаяся распределением их размеров Р ( ), вступает в реакцию с газом постоянного состава в реакторе длиной L. Частицы при взаимодействии находятся в состоянии свободного падения. Лимитирующей стадией процесса является химическая реакция, причем величина т (/ ,) известна. Если частицы достаточно малы и Ке < 0,1, то процесс их падения подчиняется закону Стокса. Полагая, что к моменту попадания в реактор частицы уже располагают конечной скоростью осаждения 2Др [c.367]

При решении задачи принять, что Р (Я) — объемная скорость подачи капель размером Я, а скорость их падения аналогично скорости осаждения по закону Стокса описывается уравнением [c.408]

Время релаксации 1г, т. е. врем достижения стационарности (постоянной скорости движения), по гидродинамической теории, должно быть равно 1г=гп11к1 или в соответствии с законом Стокса [c.119]

Найсинг и Крамере, кроме того, вычислили величины с из экспериментально определенных величин qZ) / , полагая, что можно использовать закон Стокса— Эйнштейна Di xi, = onst для счета Dl по (известной) величине коэффициента диффузии СОг в воде. Рассчитанные таким образом величины коррелировались по уравнению [c.129]

Скорости, при которых наступает псевдоожижение, значительно меньше, чем скорости свободного падения отдельных ча-СТ1Щ, рассчитанные, например, по закону Стокса. Порядок величины этой разницы указан в табл. 66. [c.253]

Иной подход был реализован з для корреляции данных по отстаиваншо и псевдоожижению в колонне диаметром 101,6 мм при работе со стеклянным (диаметром 0,711 мм) и стальными (диаметром 0,533 мм) шариками н водными растворами глицерина. Порозность слоя изменялась в пределах 0,58—0,96, значение числа Рейнольдса — от 0,001 до 585. Величины скоростей отстаивания и псевдоожижения были аппроксимированы в виде функции порозности на основе модифицированного, закона Стокса з . В расчетах использовалв значения эффективной плотности и вязкости псевдоожиженной системы. [c.52]

Для сферических частиц при малых значениях Не может быть использован закон Стокса при средних —уравнение Шиллера и Науманна и нри больших значениях — закон Ньютона. Таким образом [c.60]

В основе седиментационного метода лежит определение эквивалентного диаметра частиц по скорости их осаждения в масле на основании закона Стокса. Долю частиц близких размеров можно подсчитывать с помощью весов (по фракциям), осаждением на суперцентрифуге или оптическими методами. Наиболее распространен метод, основанный на измерении количества частиц,- осевших за определенные отрезки времени, при помощи весов Фигурновского, чашка которых погружена в термостатированный сосуд с анализируемым маслом. Метод находит применение при однородных по составу загрязнениях, Он не обладает достаточной точ- [c.29]

Химия (1986) -- [ c.219 ]

Аналитическая химия (1973) -- [ c.481 ]

Физическая химия растворов электролитов (1950) -- [ c.86 , c.89 , c.182 ]

Высокомолекулярные соединения (1981) -- [ c.539 , c.541 ]

Химия коллоидных и аморфных веществ (1948) -- [ c.109 , c.117 , c.201 , c.218 ]

Основы теории горения и газификации твёрдого топлива (1958) -- [ c.490 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 4 (низкое качество) (1948) -- [ c.675 , c.680 , c.711 ]

Химия и технология пигментов (1960) -- [ c.81 , c.83 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Часть 1 Издание 2 (1938) -- [ c.270 , c.323 ]

Учение о коллоидах Издание 3 (1948) -- [ c.22 ]

Физическая химия Том 2 (1936) -- [ c.514 , c.515 ]

Химия и технология пигментов Издание 4 (1974) -- [ c.65 ]

Физическая химия растворов электролитов (1952) -- [ c.86 , c.89 , c.182 ]

Высокомолекулярные соединения Издание 2 (1971) -- [ c.409 , c.411 ]

Полимеры (1990) -- [ c.319 ]

Циклы дробления и измельчения (1981) -- [ c.89 , c.98 , c.122 ]

Высокомолекулярные соединения Издание 3 (1981) -- [ c.539 , c.541 ]

Биофизика (1983) -- [ c.37 ]

Справочник инженера-химика Том 1 (1937) -- [ c.321 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология