Скаляры потенциалы

Перечислим движущие силы 2 = — приведенный тензор скоростей деформаций несущей фазы (тензор) X, = (у — 2) X X (х]/7 1 — ><2/ 2) — движущая сила, возникающая из-за скоростной неравновесности между фазами, т. е. из-за несовпадения у и Уз (вектор) Х =—V7 l/7 l — приведенный градиент температуры в несущей фазе (вектор) . Уд— приведенный градиент температуры в дисперсной фазе (вектор), Хк+з = — [( 1 )1 — Р1 ]/7 1-приведенный градиент химического потенциала А-го компонента в несущей фазе (вектор) Х +,с+з — [( (1.2 )2 — 2к]1 2 — приведенный градиент химического потенциала А-го компонента в дисперсной фазе (вектор) 1 = 1Т —1// 1) — движущая сила, возникающая из-за температурной неравновесности между фазами, т. е. из-за несовпадения и (скаляр) = — приведенное [c.58]

Градиент Ф характеризует изменение электрического потенциала от точки к точке он равен электрическому полю с обратным знаком. Направление вектора совпадает с направлением наибыстрейшего изменения скаляра, а его величина дает скорость изменения скаляра в этом направлении. С другой стороны, градиент векторного поля образует тензор. Тензор имеет девять составляющих, поскольку необходимо описать скорость изменения каждой составляющей вектора в каждом из трех направ- [c.442]

Градиент скалярной величикы (например, давления, потенциала и т. д.) — это вектор, направленье которого соответствует возрастанию данного скаляра с наибольшей скоростью. Значение град1,ента равно производной от скалярной величины по данному направлению. [c.21]

Прямые и непрямые переходы, описываемые формулой (3.5), подчиняются одним и тем же правилам отбора, а поэтому можно ограничиться изучением членов, содержащихся в М< ). Дело в том, что условия существования коэффициентов Mq (Ч. — Ч "1 2) ( Ч- — Ч> Тг гг) одинаковы. Действительно, ангармонический потенциал (2.5) — скаляр и, следовательно, инвариантен при операциях пространственной группы симметрии. Но величина Q(T) в произведенпи Q (Г) (q) ( q) преобразуется как составляющая вектора. Следовательно, произведение (q) Q, (— q) должно преобразоваться как Q T). [c.274]

Как потенциальная энергия и, так и потенциал V являются скалярами. Сумма 1че, представляет собой полный заряд. Поскольку скалярное произведение векторов V и Г дает скаляр, второй член в правой части (И, 2-14) также является скаляром. Вектор S ejГj представляет собой дипольный момент. Третий член в правой части (11,2-14) может быть записан [см. уравнение (И, 1-28в)] в виде [c.51]

Введение понятия понтенциала ф позволяет свести определение поля вектора Е к определению поля скаляра ф, т. е. при этом определение трех функций точки (слагающих вектора Е) сводится к определению только одной функции ф. В теории потенциала поверхностных и объемных зарядов [13] выражение (II. 1) может быть представлено в виде [c.24]

Поле не имеет ротации. Оно может быть выражено как градиент некоторого скаляра. Этот скаляр мы называем потенциалом. Это понятие можно ввести благодаря тому, что rotE = 0 при этом JEsds между двумя точками А и В (рис. 140) не зависит от пути. Именно поэтому можно величину интеграла между этими двумя точками обозначить как разность потенциалов между этими двумя точками. Как только J Egds зависит от пути интеграции (а при всяком нестатическом поле дело обстоит, вообще говоря, именно так), понятие потенциала отпадает, — такой величины не существует. Написанный нами интеграл зависит не только от того, между какими точками вы его берете он зависит также от того, по какому пути вы его берете. Общего понятия потенциала не существует. [c.350]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология