Объемная плотность заряда

Рис. 2.37. Предельно допустимая объемная плотность зарядов q в зависимости от удельной электрической проводимости топлива х при различных скоростях заправки (по данным В. Н. Гореловой)

Выразим через с, объемную плотность заряда [c.198]

ИОНОВ в двойном слое в действительности невозможно, так как помимо электростатических сил, возникающих между металлом и ионами, на последние должны действовать также силы теплового молекулярного движения. При наложении этих двух сил ионы в растворе должны распределяться относительно поверхности металла диффузно —с убывающей при удалении от иее объемной плотностью заряда, подобно тому, ка < меняется с высотой плотность воздушной атмосферы. При таком строении двойного электрического слоя для выражения связи между потенциалом и плотностью заряда уже нельзя пользоваться формулой плоского конденсатора. [c.264]

Вследствие теплового движения молекул растворителя и ионов, а также взаимного отталкивания ионов с одинаковым зарядом часть ионов покидает, по Штерну (1924 г.), свое фиксированное положение у поверхности электрода и распределяется в растворе относительно поверхности металла, по Гуи (1910 г.), диффузно — с убывающей при удалении от нее объемной плотностью заряда (рис. 111, а). [c.158]

Если принять, что капли воды, пузырьки газа и частицы твердой фазы имеют сферические поверхности, то из (4.8) определяется предельная объемная плотность заряда каждой частицы [c.125]

Используя теорию Гуи —Чепмена для слабозаряженной поверхности, оцените значение потенциала ф и объемной плотности заряда р на расстоянии j = 15 нм от поверхности. Окружающей средой является водный раствор Na I с концентрацией 5-10- моль/л, температура 293 К, относительная диэлектрическая проницаемость среды 80,1, потенциал поверхности фо a ф = 0,02 В. Определите, во сколько раз изменятся ф и р, если X увеличить в три раза. [c.108]

Представляет интерес оценка размеров элементарных объемов — носителей зарядов в скважинной жидкости на основе полученного результата. Для этого определим сначала объемную плотность зарядов жидкости Q3 =//<7 = 0,77-10 Кл/м , затем вычислим среднюю величину элементарного заряженного объема жидкости K-J = < /(Эз = 2,07 10- 2 м где е—l,6 10- Кл — заряд электрона (элементарный заряд). [c.118]

Однако, какие бы факторы не увеличивали электризацию потока жидкости, она не может нарастать беспредельно. Если плотность зарядов в потоке увеличится настолько, что напряженность поля достигает электрической прочности данной жидкости, происходит искровой заряд. Исходя из этого условия можно получить следующее выражение для максимальной объемной плотности заряда в потоке жидкости, например, движущейся в скважине [c.129]

Ниже приводятся значения максимальной объемной плотности заряда для жидкости, двигающейся в колонне труб. [c.129]

Соотношение мс> ду потенциалом ср и объемной плотностью заряда р для сферического электрического нс ля определяется уравнением Пуассона [c.55]

Еслп ограничиться двумя первыми членами ряда, то уравнение (П.84) для объемной плотности заряда после этих преобразований примет вид [c.56]

Одним из основных исходных уравнений в этой теории является уравнение Пуассона, предусматривающее связь межу объемной плотностью заряда р и по- [c.180]

Объемную плотность заряда можно представить так [c.181]

В результате для объемной плотности заряда было получено выражение [c.170]

Распределение зарядов в жидкости вблизи границы твердого тела изображено сплошной кривой. Ординаты этой кривой выражают объемную плотность зарядов р в зависимости от расстояния до границы раздела, а площадь, ограниченная этой кривой и осью абсцисс,—общий заряд жидкости на единицу поверхности раздела. Такой же по величине, но обратный по знаку заряд находится на твердом теле, причем можно предполагать, что и он распределяется диффузно , как это изображено на рис. 17. [c.36]

Объемная плотность заряда р для слабозаряжениой поверхности определяется выражением [c.66]

Наиболее точное описание распределения объемной плотности заряда в двойном электрическом слое дает теория Штерна. Для упрощения вывода зависимости энергии отталкивания от расстояния предполагают, что при взаимодействии пластин происходит деформация только диффузной части двойного электрического слоя, и поэтому можно воспользоваться теорией Гуи — Чеимена. Ограничимся случаем, когда потенциал ф имеет малое значение, и его изменение следует приведенному ранее уравнению (11.97) [c.326]

Рассчитайте объемную плотность заряда на i-ранице диффу шого слоя Ра дисперсной фазы по следующим данным ф = 0,03 В, окружающей средой является водный раствор K I с концентрацией З-Ю моль/л, относительная диэлектрическая проницаемость с[)сды [c.108]

Составим уравнение сохранения заряда в дифференциальной форме. В элементарном параллелепипеде со сторонами хйуйг при объемной плотности зарядов р за время dt происходит изменение заряда на величину [c.184]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология