Заряд электрода полный и след

Суммы (д — пР Ао) и (д + пРАя) в уравнениях (6.15) и (6.16) соответствуют полному заряду электрода, разделить который на отдельные составляющие не удается. Полный заряд электрода связан с гиббсовскими поверхностными избытками веществ О и К следующими соотношениями [c.206]

Как следует из уравнения (3.14), для электродов, обратимо адсорбирующих водород, следует различать понятия потенциал нулевого свободного заряда о и потенциал нулевого полного заряда ( 0. Методы определения этих величин, а также зависимостей д и Q от Ег, разработанные А. Н. Фрумкиным и [c.139]

В качестве рабочего раствора в данной работе применяют ц и 0,01 М НС1 + 1 М КС1, в кото- I ром, как следует из дальнейшего, т можно найти чисто двойнослойную область потенциалов тенциал нулевого полного заряда платинового электрода. При измерениях необходимо соблюдать такую последовательность операций. [c.207]

Чтобы получить полную реакцию ячейки, следует сложить обе приведенные выше полуреакции. Когда цинк и серебро соединены через сопротивление, во внешней цепи вследствие разности потенциалов между электродами возникает электрический ток, направленный от более положительного электрода (где при протекании тока происходит самопроизвольное окисление) к отрицательному электроду (где происходит восстановление). В то же время в силу принципа электронейтральности через раствор хлорида цинка протекает ионный ток. Вклад всех присутствующих катионов и анионов в этот ток соответствует их индивидуальным подвижностям и зарядам. [c.12]

Метод определения потенциала нулевого заряда, предложенный Гельмгольцем [ 52], основан на том допущении, что при сильном увеличении площади электрически изолированного электрода его потенциал должен приближаться к пнз. Это можно вывести из следующих соображений полный заряд идеально поляризуемого электрода должен оставаться постоянным, и поэтому при неограниченном увеличении площади электрода плотность заряда может быть сделана произвольно малой, так что потенциал должен приблизиться к пнз. Конечно, на практике условие идеальной поляризуемости выполняется лишь приближенно. Поэтому на потенциал может влиять разряд примесей (например, кислорода), присутствующих в растворе. Влияние небольших примесей можно устранить достаточно быстрым увеличением площ ади электрода, что обычно осуществляется путем впрыскивания тонкой струи ртути из капилляра в раствор. Путем подходящей обработки кончика капилляра и подбора скорости потока струя при сопри- [c.110]

Лоренц [350] и Берзине и Делахей [56, 57] применили этот метод к исследованиям быстрых электрохимических реакций. Они рассматривали как кинетику переноса заряда, так и диффузию к плоскому электроду. Эффекты заряжения двойного слоя в этих работах не рассматривались, зато они были учтены в следующей статье Берзин- са и Делахея [58]. При этом полный ток полагался равным сумме фарадеевского и емкостного токов, как в уравнении (38), а фарадеевский ток связывался с потоками с помощью уравнений (36). Конечные выражения для зависимости г от сравнительно сложны даже для простого переноса заряда типа О + К. Когда ток заряжения двойного слоя становится пренебрежимо малым (с > 5- 10 с), для малых отклонений от равновесия ( т]] КТ/пР) г связана с уТ линейным соотношением [c.224]

Однако дальнейшие экспериментальные исследования установили недостаточность теории Нернста. Исследования Фрумкина показали, что э. д. с. элементов не равны нулю и в тех случаях, когда электроды находятся в нулевых растворах, т. е. не несут на себе заряда. Таким образом, согласно Фрумкину, отсутствие двойного электрического слоя на поверхности раздела металл—раствор не означает отсутствия скачка потенциала. Потенциал может возникать за счет адсорбции растворенных молекул или ориентации молекул растворителя. Потенциалы максимума электрокапиллярных кривых различных металлов не совпадают между собой. Между двумя металлами, находящимися при потенциалах максимумов электрокапиллярных кривых, возникает э. д. с. Потенциалы нулевого заряда металлов располагаются в ряд, близкий к ряду контактных потенциалов этих металлов в вакууме. Полного совпадения при этом, как и следует ожидать, не получается в связи с тем, что ориентация молекул растворителя, обладающих постоянными или наведенными дипольными моментами, создает дополнительный скачок потенциала на границе металл—раствор. [c.428]

Из уравнения ( 2.54) следует, что при изменении потенциала электрода (например, при получении кривой заряжения) внешний заряд, подводимый к электроду или снимаемый с пего, равен изменению полного заряда поверхности AQ°s,M [c.258]

Электромагнитные уравнения должны удовлетворяться и вне области, занимаемой жидкостью. В этой области, например в стенках канала, может оказаться необходимым применение полной системы уравнений Максвелла. При переходе от внешней среды к стенкам канала и к жидкости необходимо выполнение следующих граничных условий [Л. 9] нормальная составляющая В и тангенциальная составляющая Е должны быть непрерывными. При наличии поверхностных зарядов скачок нормальной составляющей Ь равен плотности поверхностного заряда, а при наличии поверхностных токов скачок тангенциальной составляющей Н равен плотности поверхностного тока. Если проводимости обеих сред имеют конечные значения, то поверхностные токи отсутствуют и тангенциальная составляющая Н также является непрерывной. Однако в некоторых магнитогидродинамических задачах для упрощения решения часто проводимость стенок принимается бесконечной. В этом случае должно выполняться первое условие. И, наконец, везде — и во внешней среде, и в стенках, и в жидкости — условие сохранения заряда для стационарного тока, У] = 0, диктует замкнутость линий электрического тока. Эти линии вне жидкости могут замыкаться с помощью электродов или проводников. [c.14]

Таким образом, в определенный момент заряда и.те разряда внутреннее сопротивление аккумулятора приобретает активно-емкостной. характер. Поэтому представляло интерес оценить долю емкостного сопротивления в общей величине внутреннего сопротивления аккумулятора. С этой целью была исследована зависимость полного внутреннего сопротивления от частоты, переменного тока. На рис. 105 изображены кривые зависимости полного внутреннего сопротивления заряженного аккумулятора СЦД 12 от частоты переменного тока и степени разряженности аккумулятора. Как следует из рисунка, форма кривых частотной зависимости внутреннего сопротивления аккумулятора сильно зависит от степени его разряженности. Внутреннее сопротивление полностью заряженного аккумулятора очень мало зависит от частоты переменного тока. При увеличении последней с 50 до 5 ООО гц полное внутреннее сопротивление уменьшается всего на 30% (кривая /). Это свидетельствует о том, что емкостное сопротивление полностью заряженного аккумулятора мало и его внутреннее сопротивление носит активный характер. По мере разряда аккумулятора на верхней ступени влияние частоты переменного тока на внутреннее сопротивление проявляется все более заметно. После четырехчасового разряда аккумулятора током 1,2 а величина его внутреннего сопротивления при увеличении частоты с 50 до 5 000 гц уменьшается более чем в 20 раз (кривая 8). При продлении разряда всего на 20 мин, когда полностью исчерпывается запас двуокиси серебра в положительных электродах, величина емкостного сопротивления аккумулятора уменьшается настолько, что начинает заметно проявляться наличие индуктивного сопротивления уже при сравнительно небольших частотах. [c.205]

Максвелл отмечал, что ... любое вещество, части которого не являются математически однородными, хотя они с виду могут быть таковыми, может поэтому обнаруживать явление абсорбции [5, с. 311]. Естественной причиной неоднородности в этом смысле частей диэлектрика в плоском конденсаторе следует считать, что для слоев диэлектрика, различно удаленных от электродов, неодинаковы значения концентрации, подвижности и заряда носителей вследствие различного изменения состояния этих слоев в процессе прохождения тока череа диэлектрик. Учет этой неоднородности можно провести следующим образом. В любой момент времени вектор плотности полного тока, текущего через диэлектрик, можно представить как среднюю по всей толщине диэлектрика плотность тока [c.11]

Соотношение (1) следует рассматривать как некоторый обычно принимаемый постулат макроскопической электрохимической кинетики. Согласно этому постулату, полный ток всегда можно представить в виде двух слагаемых первое слагаемое является функцией параметров, определяющих состояние электрода, и носит название фарадеевского тока второе слагаемое представляет производную по времени от некоторой величины, являющейся функцией параметров, определяющих состояние электрода, и называется током заряжения. В рассматриваемом случае можно было бы с тем же основанием считать, что весь заряд пР переносится на первой адсорбционной стадии, и написать, что фарадеевский ток [c.92]

Эффективный заряд поверхности электрода д определяется следующим выражением для полного тока /, протекающего через электрод [c.102]

При выводе формул (6.104) мы предполагали, что электрический ток через ячейку не протекает. Однако следует иметь в виду, что даже при разомкнутых токоподводах парциальные токи ионов и электронов, вообще говоря, отличны от нуля. При этом катионы и анионы движутся навстречу друг другу, в стороны понижения своего химического потенциала заряды же, переносимые ионами от одного электрода к другому, стекают обратно благодаря электронной проводимости электролита. Поэтому истинное равновесие в ячейке возможно только при полном отсутствии электронной проводимости, , = 1. [c.210]

Если верхние кромки электродов остаются обнажен ными в течение двух-трех недель, то кроме окисления и последующей сульфатации, может происходить также разрушение и выпадение активного вещества из токо отводов. В целях предотвращения этого явления необ ходимо регулярно наблюдать за уровнем электролита и доливать в аккумуляторы дистиллированную воду. Некоторые автолюбители в случае, когда аккумуляторы имеют низкий уровень электролита, вместо воды доливают электролит. Это грубейшая ошибка, и выявляется она во время последующего заряда батареи, так как плотность электролита при этом окажется выше той плотности, которая была во время предыдущего полного заряда. В этих случаях в конце заряда путем замены части электролита водой следует довести плотность электролита в аккумуляторах до значений, принятых для эксплуатации в данных климатических условиях. [c.136]

Предположим, что электроды по отношению к этому электролиту являются идеально поляризуемыми. Физически очевидно, что у анода возникнет облако отрицательных ионов, а у катода — положительных ионов, которые будут экранировать внешнее поле. Распределение потенциала в этом случае описывает кривая б на рис. 3. Чтобы поддержать разность потенциалов неизменной при введении в систему электролита, как изображено на рис. 3, необходимо сообщить электродам дополнительный электрический заряд. Из рис. 3 следует, что при достаточно большом расстоянии между электродами (превышающем размер областей объемного заряда у электродов) задача ((размыкается , т. е. каждый электрод можно рассматривать отдельно, принимая потенциал в объеме раствора за нуль. Однако при последовательном статистическом выводе уравнений для распределения потенциала в двойном слое необходимо анализировать полную систему, включающую оба электрода, и только после перехода к средним величинам производить размыкание [3]. Область объемного заряда у электрода называется диффузной обкладкой двойного слоя. Характерный размер этой области называется дебаевской длиной. Распределение потенциала в этой области должно удовлетворять уравнению Пуассона [c.13]

Следует отметить некоторые особенности дифференциальной емкости двойного слоя на поверхности твердых металлов, которые не нашли еще своего полного истолкования. Так, минимум вблизи точки нулевого заряда в ряде опытов с твердыми электродами наблюдался и при столь высоких концентрациях, нри которых сн не может быть объяснен изменением степени диффузности. На твердых поверхностях наблюдается дисперсия емкости, указывающая на медленность установления равновесия в двойном слое. В случае свинца этот эффект исчезает нри выглаживании новерхности. [c.14]

Таким образом, заряд, достаточный для левитации капли, недостаточен для проявления неустойчивости равновесия капли по Релею, и, в полном согласии с экспериментом, такие капли могут взлетать под влиянием электрического поля. Следует, однако, заметить, что внешнее поле также делает равновесие капли неустойчивым. Поэтому, даже при выполнении условия д < <2 , в некоторых случаях наблюдается разбрызгивание капли с потерей заряда и последующим падением ее на нижний электрод. [c.140]

Тлеющий разряд характеризуется наличием нескольких диффузных светящихся или темных зон и постоянной разностью потенциалов между электродами в некотором диапазоне изменения тока. Относительный размер зон определяется величинами давления и расстояния между электродами. Падение напряжения на прикатодных зонах часто составляет основную часть, всего приложенного напряжения. Пространственный заряд сосредоточен в основном в прикатодной области. Следует отметить также, что концентрация заряженных частиц в прикатодной области (зона отрицательного столба) на один-два порядка выше, чем в области положительного столба разряда [60]. Наиболее полно в настоящее время исследована зона положительного столба. Теоретическое рассмотрение положительного столба разряда в цилиндрической трубке из диэлектрика позволило получить радиальное распределение концентрации электронов [60] [c.24]

ДИ могут быть использованы-в следующих основных режимах генераторном с полным переносом заряда между электродами и работой на частичную накопительную емкость интегрирование—считывание с дозировкой заряда на каждом цикле сочетание генераторного режима с режимом интегрирование — считывание , когда частичная дозировка заряда на рабочий электрод осуществляется периодически от внешнего источника с последующим обратным считыванием его на электрод- склад . Рис. 16. Временные диаграммы [c.33]

Многие органические вещества хорошо адсорбируются на границе раздела ртуть-вода. Парис. 44-47 показаны некоторые типичные электрокапиллярные кривые, отражающие влияние адсорбции на поверхностное натяжение. Обычно наибольшее уменьшение поверхностного натяжения, соответствующее максимуму адсорбции, происходит вблизи электрокапиллярного максимума. Однако если адсорбирующаяся молекула обладает значительным дйпольным моментом и имеет предпочтительную ориентацию на электроде, эта область может сдвигаться в ту или иную сторону. Молекулы, содержащие сильно взаимодействующие со ртутью группы (например, атом серы в тиомоче-вине), могут адсорбироваться специфически" в полной аналогии с адсорбцией ионоа К примеру, адсорбция тиомочевины прогрессирующе возрастает по мере роста положительного заряда электрода, как это следует из рис. 37. Однако такие особенности адсорбции нетипичны. Большинство органических молекул десорбируется при достаточно больших положительных или отрицательных (относительно пнз) потенциалах, где более полярные молекулы растворителя стремятся заместить менее полярные органические молекулы. При этом поверх- [c.126]

В дальнейшем целесообразно использовать следующую терминологию и обозначения. Для Q сохраним символ Q и будем называть эту величину полным зарядом поверхности, опуская для краткости условие ана = onst. Вместо Q" используем символ Гн+ и для того, чтобы отличать этот полный заряд от Q, условимся называть Гн+ свободным зарядом, помня, однако, что это допустимо только в присутствии избытка фона, а что в общем случае величина Q" выражает полный заряд электрода при хн = onst. В чистом растворе кислоты Р" = Гн+ = Га-. [c.66]

К недостаткам герметичных аккумуляторов прежде всего следует отнести невозможность их быстрого заряда на полную емкость. Попытки вводить в электроды катализаторы, например тонкоизмельченную платину или палладий, которые способствовали бы восстановлению кислорода и окислению водорода активными веществами, не дали реальных результатов. Имеется указание, что диспергированная окись серебра шособна поглощать водород со значительной скоростью [Л. 38]. Добавка только 10% тонкодиспергированного серебра или его окиси к гидроокиси никеля придает и последней свойство поглощать водород после анодной обработки электрода. В настоящее время единственным практически применяемым способом по ускорению заряда герметичных аккумуляторов является только всестороннее развитие рабочей поверхности кадмиевого электрода. [c.167]

В реальных условиях в растворах электролитов содержится кислород или другие окислители, что приводит к усложнению картины электрохимических и адсорбционных явлений. В работе [230] было рассмотрено влияние ингибиторов на коррозию металлов в условиях кислородной и водородной деполяризации с учетом г1)1-потенциала. В присутствии кислорода или других окислителей смещение стационарного потенциала электрода, может привести к десорбции органического вещества за счет изменения заряда электрода или за счет удаления адсорбированного вещества вместе с ионами металла при быстром его растворении. При больших концентрациях окислителя с высоким окислительно-восстановительным потенциалом металл из активного состояния переходит в пассивное состояние В этом случае для оценки действия ингибиторов на коррозию металла следует рассматривать полную анодную потенциостатнческую хфивую, имеющую, кроме активной области, область пассивности и нерепассивации или анодной активации (пробоя). Такой подход в общем виде содержится в работах [231-233]. [c.236]

Если Ох и Ке(1 специфически адсорбируются на поверхности электрода, то заряд д зависит от поверхностных концентраций Лох и нес1-В этих условиях разделить полные заряды Q" д + пРАох и Q = == д — пРА на отдельные составляющие с помощью одних только электрических измерений экспериментально невозможно. А поскольку, как следует из уравнения (4.3), [c.211]

Для более полного представления об э. д. с. гальванических цепей следует ввести понятие о потенциале нулевого заряда — о нулевой точке металла. Как было показано ранее, возникновение двон1юго слоя на границе металл — раствор связано с односторонним переходом ионов металла в раствор или же с обратным процессом разряда ионов металла на электроде. В первом случае наружную обкладку двойного слоя образуют катионы, адсорбированные на отрицательно заряженной поверхности металла. Во втором — поверхность электрода несет положительный заряд и на ней вследствие электростатического притяжения адсорбируются анионы из раствора. Наряду с этим вполне возможно, что после погружения металла в раствор ие будет наблюдаться ни перехода катионов в раствор, ни их разряда на электроде. Очевидно, при этом иа поверхности металла отсутствует электрический заряд. Вследствие этого отпадает причина образования ионного двойного слоя и, как полагали некоторое время, вообще возникновения скачка потенциала иа границе металл — раствор. В действительности отсутствие заряда иа поверхности металла не препятствует образованию скачка [ютенциала за счет адсорбции поверхностно-активных ионов из раствора или ориентации дипольных молекул растворителя. [c.58]

Для более полного представления об э. д. с. гальванических цепей следует ввести понятие о потенциале нулевого заряда. Как было показано ранее, возникновение двойного слоя на границе > еталл—раствор связано с односторонним переходом ионов металла в раствор или с обратным процессом разряда ионов металла на электроде. Наряду с этим возможно, что после погружения металла в раствор не будет наблюдаться ни перехода катионов в раствор, ни их разряда на электроде. Оченадно, при этом на поверхности металла электрический заряд отсутствует и отпадает причина образования ионного двойного слоя. [c.26]

Некоторые другие методы. В [104] исследовалось электрокинетическое поведение платины при различных потенциалах в разбавленных растворах по отклонению Pi/Pt-проволочки в электрическом поле. В [105, 106] предложен метод изучения поверхностных свойств металлов, основанный на измерениях силового барьера, препятствующего контакту поляризованных металлических нитей в растворе электролита. Эти два метода показывают, что на платине в достаточно разбавленных растворах существует диффузный ДЭС. В [107— 114] определялись потенциалы и токи при непрерывной зачистке платиновых электродов в растворах электролитов. Устанавливающиеся при зачистке потенциалы или потенциалы, при которых ток во время зачистки равен нулю, нельзя истолковывать как потенциалы нулевого заряда ДЭС. При условии, что во время зачистки не нарушается адсорбционное равновесие и сохраняется постоянным pH, эти потенциалы следует трактовать, как потенциалы нулевого полного заряда [115, 116]. Ионная адсорбция влияет на эстанс электрода, как это показано Гохштейном [117]. Однако на платиновых металлах эстанс в присутствии ионов разной природы пока детально не изучался. Предприняты попытки изучения состояния поверхности платины по смачиваемости [118—121], по зависимости фрикционных свойств электрода от потенциала [122], по удлинению платиновой нити [123], методом погружения электрода в раствор [124], методом временно-областной рефлектометрии [125]. Неоднократно проводились измерения емкости двойного электрического слоя на платине [126—138], причем очень часто этот метод применялся для области высоких анодных потенциалов (соответствующие ссылки можно найти в [133, 134]). Результаты определения потенциала нулевого заряда ДЭС [130—132] на платине по минимуму емкости в разбавленных сульфатных и перхлоратных растворах находятся в согласии с данными, полученными методом адсорбционных кривых и радиоактивных индикаторов. Причины существенно более анодных значений [c.61]

Ховик и сотр. (1965) отметили, что основная проблема связана с расчетом экспозиции по полному заряду, накопленному монитором. Это связано с тем, что диэлектрик и проводящая подложка могут участвовать в процессе ионообразования в разных соотношениях, так как дуговой разряд перемещается вдоль поверхности электродов. Недостатком этой методики является обязательное предварительное определение следов в медной подложке кроме того, некоторые аналитические характеристики ухудшаются вследствие наложения линий основы и подложки на линии некоторых примесных элементов. [c.309]

Это уравнение описывает диффузию заряда вдоль неоднородной омической длинной линии, сопротивление которой на единицу длины пропорционально ехр vF /RT, а емкость — ехр Г). Таким образом, соответствующей трансформантой является трансформанта (/). Из этого простого результата непосредственно вытекает, что по мере приближения частоты к бесконечности диффузионный импеданс, измеряемый на входе длинной линии, должен стремиться к значению, превосходящему обычное значение в ехр (vF xIRT) раз, где — потенциал в плоскости, проведенной через центры реагирующих ионов (здесь сделано неоправданное предположение, что при очень больших частотах строение двойного слоя остается неизменным). Нетрудно видеть, что при достижимых на опыте частотах, когда толщина диффузного слоя у поверхности электрода много больше размеров двойного слоя, неоднородную длинную линию можно заменить сопротивлением Rdi, включенным последовательно с обычной трансформантой (il a = 0) для линейной диффузин. Здесь Rdi является дополнительным сопротивлением, необходимым для того, чтобы отношение полного сопротивления к полной шунтирующей емкости на отрезке неоднородной длинной линии (простирающейся от х == О до того значения х, при котором г ) = 0) сделать в точности равным отношению Rtil ti в отсутствие диффузного двойного слоя. Отсюда следует, что для всех практических целей Rai (X) определяется формулой [c.84]

Каждое движение электричества в нчидкосхи происходит только таким образом, что передвигаются электричества, связанные со своими ионами. Так как возникают... электрические силы притяжения, а также полное равновесие электричества внутри электролитической жидкости, как в металлических проводниках, то следует принять, что свободному движению положительно и отрицательно заряженных ионов не могут противостоять никакие другие силы (химические), как только их электрические силы притяжения и отталкивания [цит. по 4, стр. 164—165]. Отсюда следует, что внешняя, даже самая незначительная электродвижущая сила, в состоянии вызвать движение ионов Отнятие зарядов от ионов вследствие действия электрического притяжения электродов и представляет собою процесс химического разложения электролита током только после уничтожения зарядов на ионах последние выделяются из жидкости в виде продуктов электролиза. [c.281]

Измерение потока заряженн1>1х частиц [4]. Для абсолютных измерений потоков заряженных частиц чаще всего используют цилиндр Фарадея. Это устройство представляет собой изолированный электрод, предназначенный для поглощения всех сталкивающихся с ним частиц пучка, а также всех заряженных вторичных частиц, образующихся в веществе электрода. Частное от деления полного заряда цилиндра Фарадея на заряд одной частицы е для протона, 2е для а-частицы и т. п.) позволяет определить общее число частиц, вошедших в цилиндр. Заряд можно измерить по падению напряжения А7 в цепи, содержащей конденсатор с известной емкостью С Q = СА7). Чаще используют нулевой метод, состоящий в точном измерении потенциометром того напряжения, которое следует подать через конденсатор, чтобы восстановить начальный потенциал цилиндра. В лучших из известных методов применяют электронные схемы, позволяющие измерять ток в цепи и поддерживать потенциал цилиндра близким к нулю. [c.392]

Недавно Т. А. Крюкова [8], изучая электровосстаиовлеппе персульфата на ртутном капельном электроде, пришла к следующему выводу Из наших опытов видно, что появление вызванного действием поля электрохимического барьера приводит в определенных условиях к полной остановке реакции, несмотря на увеличение наложенной поляризации . Такое совпадение выводов (основанных, с одной стороны, на учете роли потенциала нулевого заряда, а с другой -— на опытных данных) показывает, как нам кажется, что учет пулевых точек позволяет не только удовлетворительно объяснять опытные закономерности, но и дает возможность предвидеть существование эффектов, немыслимых с точки зрения представлений классической электрохимии. [c.383]

Из-за ионизации и последующих изменений электростатического заряда пленки расширяются и сжимаются, вызывая смещение образца при увеличении и уменьшении интенсивности электронного пучка. Любое возникающее движение приводит к смазыванию фотографического изображения тем больше, чем больше используемое увеличение. Часто регулировка интенсивности пучка и короткое выжидание приводят к стабилизации. Мы считаем, что формваровые пленки, приготовленные описанным способом, вполне удовлетворительны для обычных целей при увеличении, не превышающем 50 ООО, если тот, кто управляет микроскопом, внимательно следит за условиями микроскопирования и длительностью фотоэкспозиции. Однако для выявления тонких деталей и для работы при большом увеличении используют более стабильные пленки, которые получают путем напыления тонкого (2,0—3,0 нм) слоя углерода. Тонкие пленки чистого углерода предотвращают смещение образцов и улучшают разрешение, поскольку они более равномерны и имеют более тонкую структуру. Их готовят почти полным растворением и удалением большей части пластмассового компонента из покрытых углеродом пленок или отделением на воду углеродных пленок со стеклянных или свежерасщепленных слюдяных поверхностей точно так же, как это делается в случае обычных подложек. Сетки, покрытые углеродными пленками, имеются в продаже. Хотя у этих пленок есть большие преимущества, позволяющие проводить тонкие эксперименты с субклеточными частицами и вирусами, работать с ними нелегко, так как эти нежные и хрупкие пленки требуют осторожного обращения с ними. Пленки можно приготовить также напылением частиц углерода очень малых размеров при испарении углерода с угольных электродов в вакууме [10 —10 мм рт. ст. (1,33—0,13 нПа)]. Эту процедуру осуществляют в напылительной установке — устройстве, для которого существует несколько выпускаемых промышленностью моделей. В современных на-пылительных установках, включающих либо просто устроенные, либо автоматические управляющие системы, процесс напыления сеток почти автоматизирован они представляют собой неотъемлемую часть каждой электронно-микроскопической лаборатории. Подробно с [c.99]

I. В настоящее время в опытах по автоэлектронной эмиссии достигаются плотностн тока порядка 10 а см . При таких плотностях тока поле объемного заряда начинает становиться сравнимым с полем, рассчитанным по полной разности потенциалов и геометрии прибора. Иначе говоря, истинное поле ка поверхности катода уменьшается, и ток при данной разности лотенциа-ЛОБ оказывается меньше чем это следует из формул, не учитывающих влияния объемного заряда При плоских электродах влияиие объемного заряда было найдено в работе [1]. Полученное там уравнение в безразмерных переменных можно записать в виде [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология