Возбуждение колебательной системы

Чтобы закончить рассмотрение вопроса о возбуждении колебательной системы, надо найти ее предельный цикл. Соответствующие нелинейные задачи отличаются исключительной сложностью. Поэтому в рассматриваемом ниже случае задача ставится в наиболее простой форме предполагается, что нелинейности являются сосредоточенными, [c.11]

Возбуждение колебательной системы в общем случае [c.146]

Таким образом, условия возбуждения колебательной системы при реализации в зоне теплопровода второго элементарного процесса можно сформулировать следующим образом. [c.100]

Элементарные процессы в зоне теплоподвода дают весьма простые условия возбуждения колебательной системы. Фактическая реализация элементарных процессов обычно маловероятна эти процессы представляют, главным образом, принципиальный интерес, поскольку позволяют отделить случай возбуждения колебаний за счет энергии, находящейся в тепловой форме, от случая возбуждения колебаний за счет энергии, находящейся в механической форме. [c.101]

Возбуждение колебательной системы волнами [c.107]

Существенную помощь в этом вопросе может оказать энергетическая точка зрения на процесс возбуждения акустических колебаний теплоподводом, которая развивалась в предыдущей главе. Было показано, что элементарные процессы возбуждения колебательной системы за счет одного из двух источников энергии связаны с отличием от нуля разностей и Поэтому оказалось целесообразным записать связь между возмущениями параметров течения слева и справа от области теплоподвода при помощи системы равенств (11.11). [c.140]

Подробное описание механизмов обратной связи необходимо но двум причинам. Во-нервых, только ясное представление о физической сущности явления, играющего роль обратной связи в том или ином случае, позволяет разорвать возникшую обратную связь и, тем самым, погасить колебания, если они нежелательны, или, наоборот, стимулировать возбуждение колебаний. Во-вторых, зная физическую сущность механизма обратной связи, можно описать ее аналитически и получить теоретическое решение задачи о возбуждении колебательной системы не в зависимости от амплитудно-фазовых соотношений между V, р п 6Е, ЬХ, а в зависимости от более наглядных и удобных для инженера параметров. Выше, в 25, был дан пример доведения задачи о возбуждении акустических колебаний горением до такой формы. Задавшись некоторым конкретным механизмом обратной связи (здесь не обсуждается вопрос о том, насколько этот механизм вероятен), были получены вполне конкретные выводы, например вывод о том, что система будет возбуждаться в случае достаточно крутого увеличения полноты сгорания при увеличении коэффициента избытка воздуха. [c.278]

При таком правиле отсчета углов б приведенная диаграмма границ устойчивости позволяет ожидать, что возбуждение колебательной системы будет происходить приблизительно при — 90° < б < 140°. [c.365]

В дисперсионных областях, обусловленных импульсным возбуждением колебательной системы (например, электронная или атомная поляризация), может происходить сдвиг фаз между полем и поляризацией больше, чем на 90°. В этом случае диэлектрическая постоянная становится меньше единицы, так как здесь речь идет о явно выраженном резонансе. Для феноменологического изображения этого явления, наблюдаемого в оптической области, следует ввести элемент индуктивности ( отрицательная емкость ), как показано на рис. 12. [c.638]

В предыдущей главе было рассмотрено возбуждение колебательной системы при реализации элементарных процессов в зоне теплоподвода. [c.146]

В первом случае можно говорить о возбуждении системы, а во втором — о гашении колебаний. Действительно, в первом случае зона а излучает больше акустической энергии, чем ее могут рассеять потери на концах А и Б. Следовательно, часть колебательной эршргии накапливается в трубе, что должно вести к увеличению амплитуд колебаний, т. е. к возбуждению колебательной системы. Во втором случае процесс имеет противоположный характер. С этой точки зрения равенство (11.9) соответствует границе устойчивости. [c.87]

Чтобы закончить рассмотрение вопроса о влиянии Ат на возбуждение колебаний, сделаем одно замечание. На рпс. 45 приведены только минимальные значения Ат, необходимые для возбуждения колебательной системы. Если увеличить Ат такпм образом, чтобы новое значение Ат=Ат было связано с приведенным на рис. 45 Ат=Ат соотношением <иАт = (иАтд+2А я, где /е — целое число, то на диаграмме рис. 44 изображающие точки для этих двух случаев, очевидно, совпадут. [c.217]

Рассмотрим возбуждение колебательной системы, не накладывая па процесс виутри зоны теплоподвода никаких специальных условий. В общем случае как колебания скоросгс ) б1 и б1> по разные стороны зоны а, так и колебания давлении бр и 6р2 будут раз.литаыми. Суммарное излучение акустической энергии зоной а Л[ожио, основываясь на равенствах (11.6) и (11.8), записать в виде [c.101]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология