Поляризация атомная

При помещении диэлектрика в постоянное электрическое поле частицы, составляющие диэлектрик, претерпевают поляризацию ( 23). Однако отдельные составляющие общей поляризации — электронная поляризация, атомная поляризация и ориентационная [c.586]

Атомная поляризация. В электрическом поле деформируются не только электронные облака, но и сами ядра атомов, образующих молекулу, смещаются относительно друг друга. Этот вид поляризуемости. молекулы принято называть атомной поляризуемостью а , а соответствующую ей поляризацию — атомной поляризацией Ра- [c.16]

При помещении диэлектрика в постоянное электрическое поле частицы, составляющие диэлектрик, претерпевают поляризацию ( 23). Однако отдельные составляющие общей поляризации — электронная поляризация, атомная поляризация и ориентационная поляризация —происходят не с одинаковой скоростью. Электроны значительно быстрее реагируют на такие воздействия, так как обладают много меньшей массой, а для атомов и молекул в целом время релаксации ( 238) много больше и различно (оно зависит от вида процесса, от массы частиц и пр.). Напомним, что тепловое движение частиц противодействует определенной их [c.594]

Поляризация. В разделе 5.2 молекула Нг была рассмотрена на основе теории ВС. Было показано, что поляризацию атомной ls-орбитали для каждого из ядер А, В можно учесть, если применять [см. (5.18)] атомную функцию [c.248]

Из найденной величины полной поляризации для бесконечно разбавленного раствора дипольный момент находят последующим соображениям. Первое слагаемое (коэффициент А) в уравнении (XX, 8) представляет поляризацию деформации, в которую входят электронная Ре и атомная Рд поляризации. Атомная поляризация незначительна по сравнению с электронной. Поэтому, пренебрегая атомной поляризацией, можно написать, что полная поляризация [c.294]

Как уже кратко излагалось на стр. 49, полная поляризация молекул слагается из электронной поляризации, атомной поляризации и ориентационной поляризации. Измерение с помощью электрического переменного поля высокой частоты, например поля видимого света, могут отражать только поляризацию электронов, так как атомы и соответственно вся молекула вследствие своих больших масс не могут поспевать за быстрыми колебаниями светового поля. Поэтому полученную таким образом электронную поляризуемость называют оптической поляризуемостью . [c.85]

Второй член в выражении (6) F ogi обусловленный ядерной поляризацией (атомной и ориентационной поляризацией) среды, дается формулой [c.183]

Очевидно, что точность функций Р (г) в большой мере зависит от того, как близко выбранное значение к истинному значению разности Е — Еа. В полуэмпирическом методе энергетический параметр—8 приравнивается экспериментальному значению потенциала ионизации / . Тем самым допускается погрешность, связанная с пренебрежением средней поляризацией атомного остатка оптическим электроном. Поскольку разность Е —Е не может быть измерена экспериментально, величину этой погрешности можно оценить только, сравнивая с хартри-фоковским значением Е — Д I х.ф таком [c.407]

Значительно более простым методом частичного учета корреляции в движении электронов является введение поправки на поляризацию атомного остатка полем излучения ). Учет этого эффекта приводит к тому, что в формуле для матричного элемента дипольного перехода оператор 2 1 заменяется на [c.418]

Произведем некоторое упрощение в задаче, определив сначала функции ф ,(г) варьированием а затем, считая их заданными, определим функцию ф из вариации W или, то же самое, из вариации W. Следовательно, волновые функции будут описывать стационарное состояние атомного остова, когда в действительности в системе они подвергаются еще некоторому поляризующему действию валентного электрона. Пренебрежение поляризацией атомного остова, естественно, несколько скажется и на характере волновой функции внешнего электрона. [c.420]

Поляризация атомного остова валентными электронами также может давать вклад в значение ед. Для элементов с порядковыми номерами больше 40 этот вклад может быть весьма значительным так, для Вг он может достигать 30%. [c.10]

Однако в реальных условиях имеют дело с атомами, связанными в молекулы, где состояния валентных электронов (и степень поляризации атомного остова) могут претерпевать значительные возмущения, благодаря воздействию валентных электронов атома-парт-нера и влиянию распределения зарядов соседних атомов или ионов, т. е. зарядов, расположенных далеко за пределами атомного остова. [c.11]

Сравнение относительных сдвигов частот по С1 и Вг с показывает, что поляризация атомного остова у иода еще больше, чем у брома. [c.53]

Неточность расчета (как разброс, так и малые систематические сдвиги) обуславливается следующими причинами 1) неопределенностью, вносимой кристаллическим полем 2) частичным (весьма малым) искажением тетраэдра 3) нелинейным изменением вклада за счет поляризации атомного остова галогена в молекулах со смешанными заместителями. [c.54]

Кроме прямого вклада внешних электрических зарядов в градиент поля, большую роль играет непрямое влияние поляризации атомного остова атома рения (или марганца) этими внешними зарядами. Расчет показывает, что 7ос(Не) = —28 и 7сс(Мп) = —3. Тогда [c.215]

Поляризация атомная 30 индукционная 54 молекулы 56 связей 53, 54, 56 [c.557]

Положение усложняется, если внешнее поле изменяется во времени. Для того чтобы понять происходящие при этом явления, нам необходимо учесть, что поляризация среды может быть обусловлена разными причинами. Во-первых, существует электронная поляризация, обусловленная деформацией электронных облаков во внешнем поле. Второй вид поляризации — атомная, вызванная изменением длин полярных связей. Наконец, третий вид поляризации — ориентационная, связанная с поворотом дипольных молекул во внешнем поле. Следует добавить, что внутри каждого из этих классов поляризации обычно существует набор количественно разных поляризуемостей. [c.80]

В качестве простого примера рассмотрим атом в кристаллической решетке, имеющий один электрон (L Ф 0) сверх сферически симметричных электронных оболочек. Предположим для простоты, что кристаллическое поле обладает осевой (вдоль оси г) симметрией. Если пренебречь в первом приближении поляризацией атомного остова и считать, что отклонение симметрии кристаллического поля от кубической мало, то легко подсчитать градиент электрического поля, создаваемый на ядре электроном в состоянии п, L, М. Действительно, в этом случае электрон движется в поле сферической симметрии а, следовательно, угловые части его волновой функции хорошо известны. Потенциал, создаваемый таким электроном в точке с координатой г, записывается в виде [c.60]

Вклад электронов во внутреннее поле в металлическом железе обусловлен поляризацией атомного остова и контактным взаимодействием с 45-электронами проводимости, поляризованными З -электронами [42]. Отрицательное значение Нп указывает на то, что доминирующим является вклад от поляризации атомного остова. Расчеты этого вклада с ограниченным базисом хартри-фоковских волновых функций для металлического железа с магнитным моментом [c.154]

Первую сумму в уравнении (81) можно сопоставить со спиновой плотностью на ядре щелочного атома в состоянии п 8, индуцированном неспаренным электроном на пх-валентной ор- битали путем поляризации атомного остова. Эта часть создает положительную спиновую плотность на ядре. Вторую сумму можно рассматривать как поправку первого порядка к спиновой плотности по теории конфигурационных взаимодействий для атома щелочного металла в состоянии п Р. Следовательно, [92], ее можно приравнять к [c.378]

Концентрация электронов или дырок энергетические уровни доноров или акцепторов Свободные электроны и дырки электронная поляризация атомных дефектов [c.166]

Поляризация атомных дефектов [c.167]

ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ, ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПОСТОЯННАЯ, ЭЛЕКТРОННАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ, АТОМНАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ [c.627]

Конечно, если бы в молекуле существовали только сферически симметричные потенциальные ямы вокруг ядер, то устойчивая многоатомная система просто не моша бы образоваться Именно искажения атомных потенциалов за счет действия других ядер (своеобразная поляризация атомных потенциалов) и появление новых областей с повышенным положительным потенциалом между ящзами и щ>иводит к тому, что происходит перераспределение электронной плотности, увеличение ее в межьядерных промежутках и связывание молекулы [c.136]

Инюи [17] учитывал поляризацию атомных орбит в функции Гейтлера— Лондона, используя несколько иной прием. Он записывал атомную орбиту у ядра а в виде [c.345]

Мёллер и Эйринг [18] комбинируют поляризацию по методу Инюи с другим интересным способом введения поляризации атомных орбит. Следуя Коулсону и Фишеру [19], они начинают с записи атомной орбиты атома а в виде [c.346]

При образовании молекулы водорода также можно допустить гибридизацию 1 s-орбиты с 2р-орбитой и последующее перекрывание этих обеих гибридизованных электронных орбит вместо двух простых s-орбит. Это является иным выражением для имеющейся в этом случае поляризации атомных 1 s-орбит у каждого из ядер. Эти гибридизованные орбиты более сильно ориентированы и перекрываются сильнее, чем невозмущенные ls-орбиты. То же относится, конечно, и к молекуле Lia- Отсюда можно заключить, что, ,чистые S- или сг-связи вообще не существуют. Наилучшая приближенная волновая функция для описания электронного состояния этих связей это гибридизации s- и р-орбит. Таким орбазом, гибридизация становится одним из важнейших вспомогательных средств для описания состояния связи вообще. [c.38]

Свет может взаимодействовать с веществами различным образом в зависимости от частоты и интенсивности излучения и, конечно, от структуры и состояния веществ. Так, он может вызывать разрыв связей в ходе фотохимических реакций, поглощаться с возбуждением молекулы на более высокий энергетический уровень и вызывать поляризацию атомных и молекулярных орбиталей, Эти явления в дальнейшем будут рассмотрены несколько нодробнео (гл. 7 и 8). Оптическая изомерия, однако, не связана ни с одним из взаимодействий света этого типа с веществами, но связана с иным, но столь же глубоким взаимодействием света с веществом в растворе или в виде чистой жидкости, в результате которого плоскость поляризации проходящего света отклоняется. [c.82]

Компьютерное материаловедение полимеров Т.1 Атомно-молекулярный уровень (1999) -- [ c.230 ]

Свойства газов и жидкостей (1966) -- [ c.35 , c.59 ]

Краткий курс физической химии Изд5 (1978) -- [ c.75 , c.76 ]

Практические работы по физической химии (1961) -- [ c.287 ]

Введение в электронную теорию органических реакций (1965) -- [ c.49 ]

Рефрактометрические методы химии (1960) -- [ c.102 ]

Физика и химия твердого состояния органических соединений (1967) -- [ c.623 , c.634 , c.651 ]

Курс теоретических основ органической химии издание 2 (1962) -- [ c.98 , c.100 ]

Количественная молекулярная спектроскопия и излучательная способность газов (1963) -- [ c.205 , c.206 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 1 (1961) -- [ c.0 ]

Курс теоретических основ органической химии (1959) -- [ c.87 ]

Теория резонанса (1948) -- [ c.170 , c.172 ]

Теоретические основы органической химии (1979) -- [ c.25 ]

Переработка полимеров (1965) -- [ c.190 ]

Рефрактометрические методы химии Издание 2 (1974) -- [ c.104 ]

Рефрактометрические методы химии Издание 3 (1983) -- [ c.94 ]

Руководство по рефрактометрии для химиков (1956) -- [ c.150 ]

Краткий курс физической химии Издание 3 (1963) -- [ c.72 , c.73 ]

Руководство по аналитической химии (1975) -- [ c.112 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 1 (1961) -- [ c.0 ]

Химия несовершенных кристаллов (1969) -- [ c.208 ]

Химия и технология полимеров Том 1 (1965) -- [ c.627 ]

Физические методы органической химии Том 3 (1954) -- [ c.14 , c.18 , c.21 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология