Идеализация процессов в зоне

Фундаментальные закономерности позволяют проектировать технологический процесс с позиции идеализации происходящих явлений. Например, парожидкостное равновесие идеальной смеси устанавливается строгими термодинамическими соотношениями, не представляет затруднений и оценка массопередачи с позиций теоретической тарелки. Однако при таком подхо де не учитывается неидеальность парожидкостного равновесия, наличие продольного перемешивания, застойных зон. Процесс существует реально, и переход от идеальности обычно осуществляется с помощью эмпирических и полуэмпирических зависимостей, полученных на реальных аппаратах. Естественно, эти вопросы должны приниматься во внимание при постановке задачи моделирования. [c.15]

Задачей настоящей главы является разработка схемы расчетной идеализации процессов в зоне горения, свободной от ограничивающих предположений предыдущей главы, и распространение полученных ранее выводов на этот общий случай. [c.112]

На выходных кривых модели отсутствует скачок концентрации, как это должно быть по уравнению (2.67) имеется лишь область быстрого начального ее роста. Такое расхождение теории с результатами эксперимента объясняется неизбежной идеализацией процесса при его модельном рассмотрении (допущением прямоугольного профиля скорости в проточной зоне, неучетом деформации профиля скорости в каналах, соединяющих камеры смешения и т. п.). Несмотря на этот и другие возможные недостатки модель фильтрации с учетом проточных и застойных зон более плодотворна, чем те модели, в которых не учитывается структура фильтрационного потока. Ибо с ее помощью находит, объяснение более широкий круг явлений, наблюдающихся при фильтрации однородных и неоднородных жидкостей. [c.46]

РАСЧЕТНАЯ ИДЕАЛИЗАЦИЯ ПРОЦЕССОВ В ЗОНЕ ГОРЕНИЯ [c.112]

Второе предположение об относительно малых размерах зоны локального перехода подтверждается опытными данными [1.59-1.61, 1.66, 1.116] по переходу ламинарного пограничного слоя в турбулентный. Предположение о разгоне жидкости (после перехода) до скорости uq по всему слою вплоть до самой стенки является, в известной мере, идеализацией процесса, позволяющей упростить модель. В связи с этим следует отметить, что в работах [1.110 и [1.115], в которых рассматривались, соответственно, нестационарная одномерная и стационарная двумерная модели течения, были получены решения и для случая, когда элементарный слой начинает развиваться не с нулевой, а с некоторой конечной толщины 5г > 0. Однако это усложнение моделей приводит лишь к непринципиальным количественным отличиям в результатах решения по сравнению со случаем, когда 6i — 0. Что же касается четвертого предположения, то, как известно из теории устойчивости ламинарного пограничного слоя, при докритических числах Рейнольдса все возмущения гасятся в ламинарном слое. Поэтому турбулентность, генерируемая в процессе разрушения слоя, практически не оказывает существенного влияния на критическую толщину следующего элементарного слоя и характер его развития. [c.84]

Роль источников света при эмиссионном спектральном анализе очень велика. Источники света воздействуют на исследуемый образец, вызывают поступление паров вещества в светящееся облако и возбуждают спектры атомов и молекул, попавших в зону высокой температуры. Все эти процессы протекают во взаимодействии друг с другом и сопровождаются рядом вторичных явлений, например самопоглощением излучения в облаке, окислением, переносом вещества электродов, фракционированием и пр. Рассмотрение физической природы этих явлений выходит за пределы настоящей книги, обстоятельное изложение их содержится в общих руководствах по спектральному анализу и спектроскопии ). Отметим только, что совокупность процессов, определяющих действие источника света, не поддается строгому расчету, но возбуждение в облаке разряда при некоторой идеализации можно описать теорией термодинамического равновесия [17, 27]. [c.55]

При идеализации процесса нестационарного горения свойства поверхности 2 также пишутся в виде линейных соотношений, в которые включается возможно меньшее число возможно более простых нелинейных выражений, передающих главное нелинейное свойство зоны теплонодвода. [c.373]

Итак, сопоставление реальной картины движения жидкости с ее идеализированной схемой приводит к за- Т ключению, что различия меЖду ними, обусловленные особенностями представления о невязкой жидкости, сосредоточены в очень узкой зоне, непосредственно прилегающей к поверхности раздела между жидкостью и граничащими с ней телами. За пределами этцй зоны идеализация свойств жидкости не вызывает искажения действительных условий процесса и упрощенная схема находится в хорошем согласии со своим сложным реальным прообразом. Именно поэтому методы математической гидродинамики, с помощью которых решаются многие сложные и тонкие задачи, бесполезны при исследовании процессов внешнего обмена, происходящих у поверхности раздела. Между тем интерес к этим нроцес- [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология