Излучение самопоглощение

Интенсивность спектральной линии при постоянных условиях пропорциональна количеству введенных в пламя атомов элемента или концентрации соли металла в анализируемом растворе. Однако в реальных случаях эта зависимость может нарушаться вследствие протекания в пламени процессов самопоглощения, ионизации и образования термически устойчивых соединений. На рис. 1.13 представлена зависимость интенсивности спектральной линии от концентрации элемента в растворе. При средних содержаниях определяемого элемента в растворе эта зависимость линейна. Для больших содержаний сказывается влияние самопоглощения эмиссии атомов в плазме и в этом случае интенсивность излучения спектральной линии пропорциональна корню квадратному, из концентрации элемента в растворе. При очень низких концентрациях элемента и высокой температуре плазмы проявляется процесс ионизации его атомов и интенсивность излучения спектральной линии пропорциональна квадрату концентрации. В обоих случаях градуировочный график искривляется. Кроме процессов, указанных выше, на ход графика влияет ряд других факторов, поэтому определение элементов в методе фотометрии пламени проводят с использованием серии растворов сравнения. Они должны содержать все вещества, входящие в состав исследуемого раствора, и фотометрироваться в одинаковых с ним условиях. [c.37]

Ионизирующее излучение поглощается материалом, окружающим радиоактивный источник. Это поглощение происходит в воздухе, в самом веществе (самопоглощение), в стенках устройства, экранирующего образец, в окощке обнаруживающего излучение прибора, а также во всех видах специальных поглотителей, монтируемых между образцом и детектором. Определение типа излучения и его энергии производится с помощью поглотителей различной толщины, так как известно, что альфа-частицы имеют очень небольшую глубину проникания, бета-частицы проникают в материал несколько глубже, а гамма-лучи могут проникать очень глубоко. На практике этот метод используется очень редко, и только в связи с бета-нзлучателями. Однако различия в счете импульсов, обусловленные различиями в толщине и плотности контейнеров образцов, могут создавать серьезные трудности, когда речь идет о бета-излучателях и источниках рентгеновского излучения, таких, как йод-125. Поэтому в этих случаях часто используют пластмассовые пpoб pки, у которых различия в толщине и плотности минимальны. [c.76]

Интенсивность спектральной линии возрастает пропорционально концентрации невозбужденных атомов в плазме N0, а следовательно и концентрации элемента в пробе только при малых значениях этих величин. При более высоких концентрациях атомов зависимость интенсивности от N0 ослабляется вследствие эффекта поглощения плазмой излученных фотонов (самопоглощение). Влияние самопоглощения наиболее выражено для резонансных линий, так как в этом случае фотоны поглощаются атомами, находящимися в основном состоянии, т. е. преобладающими в плазме. При очень высоких концентрациях элемента и, соответственно, высоком самопоглощении интенсивность спектральной линии достигает максимума, не зависит от концентрации и равна интенсивности излучения абсолютно черного тела для данной температуры в данном спектральном интервале длин волн. [c.11]

Для того чтобы обеспечить большую точность измерения, самопоглощение бета-излучения и скорости счета должны быть по возможности одинаковыми в источниках, приготовленных из исследуемого препарата и образцового раствора. Для этого препарат и образцовый раствор должны иметь близкие величины объемных активностей и одинаковое количество растворенного вещества в 1 мл, что достигается соответствующим разбавлением или добавлением носителя до нужной концентрации. Измерение скоростей счета для обоих препаратов проводят в идентичных геометрических условиях с источниками одинаковых размеров. Объемную активность радионуклида в измеряемом препарате Д в беккерелях на 1 мл рассчитывают по формуле [c.68]

Для питания ламп с полым катодом следует применять стабилизированные по току источники. Сила тока через лампу может варьироваться в интервале 4—50 мА в зависимости от свойств возбуждаемого элемента. Верхний предел силы тока обусловлен эффектом самопоглощения резонансных линий. Собственные шумы лампы могут быть снижены до величины 0,2 %, а Дрейф интенсивности излучения —до 2% в час. Лампы нуждаются в предварительном прогреве (5—20 мин) перед работой. [c.154]

Точность атомно-абсорбционного метода выше, чем у методов пламенной фотометрии и спектрального анализа. При определении порядка 8% магния относительная ошибка метода составляет 1%. Атомно-абсорбционный метод — очень перспективный метод анализа. Кроме довольно высокой точности, его достоинствами являются высокая чувствительность, быстрота, простота выполнения анализа, часто не требуется предварительное отделение магния от других элементов. При определении малых количеств магния атомно-абсорбционный метод эффективнее, чем метод пламенной фотометрии, в котором наблюдается сравнительно слабое излучение и сильное самопоглощение линии магния. [c.188]

Принцип метода заключается в следующем раствор распыляют с помощью сжатого воздуха в пламя горелки, где происходит ряд сложных процессов, в результате которых образуются атомы или молекулы. Их излучение направляют в спектральный прибор, где излучение определяемого элемента выделяют светофильтрами или другим монохроматором. Попадая на детектор, излучение вызывает фототок, который после усиления измеряют регистрирующим прибором. Градуировочные графики строят в координатах величина фототока (мкА) — концентрация элемента в раство ре с (мкг/мл). Зависимость между интенсивностью излучения / и концентрацией элемента в растворе аппроксимируется прямой линией в определенной для каждого элемента области концентраций и зависит от спектральной линии, аппаратуры и условий работы. Отклонение от линейности наблюдается в области больщих (например, более 100 мкг/мл для калия) и малых концентраций. В первом случае происходит самопоглощение света невозбужденными атомами, во втором — уменьщается доля свободных атомов за счет смещения равновесия реакции ионизации атомов. [c.11]

С увеличением концентрации определяемого элемента в плазме источника возбуждения спектра наряду с излучением спета возбужденными атомами начинает играть заметную роль процесс поглощения света невозбужденными атомами того же элемента. Такой процесс называют самопоглощением или реабсорбцией. В результате прямая пропорциональная зависимость интенсивности от концентрации заменяется степенной зависимостью / С, где Ь 1. Явление самопоглощения в той или иной степени наблюдается во всех источниках воз-буждения спектров. [c.56]

Электронная температура разряда 8000—10 ООО К, т. е. существенно выше, чем в дуге или пламени. Концентрация свободных электронов 10 —10 см . Продолжительность пребывания частичек аэрозоля в наиболее горячей зоне составляет примерно 10-2 с, что обеспечивает их полное испарение, эффективную атомизацию и возбуждение. Максимальная эмиссия атомов и ионов наблюдается на расстоянии 14—18 мм выше края горелки. Фоновое излучение в этом участке плазмы мало. Слабы также эффекты самопоглощения и самообращения линий. Плазма характеризуется высокой пространственной и временной стабильностью. [c.65]

Результаты пламеннофотометрических определений зависят от множества факторов различной природы, изменение которых может приводить к существенным погрешностям. По механизму влияния их можно разделить на три группы 1) вязкость, поверхностное натяжение и температура анализируемого раствора 2) ионизация атомов, самопоглощение резонансного излучения в пламени невозбужденными атомами элемента, образова- [c.37]

Мгц и выше). Они представляют собой небольшие кварцевые ампулы, заполненные инертным газом до давления 0,26— 0,4 кПа и содержащие примерно 10 мг летучего соединения определяемого элемента. Газовый разряд в безэлектродных лампах происходит в очень тонком слое непосредственно у сте-нок ампулы (скин-эффект высокочастотного поля). Благодаря этому уширение линий из-за эффекта самопоглощения значительно меньше, чем в лампах с полым катодом, что позволяет получать большую интенсивность излучения. [c.155]

Коэффициент ф учитывает геометрический фактор, поглощение, самопоглощение и рассеяние излучения. [c.174]

Абсолютные величины активности можно рассчитать, если известны коэффициент самопоглощения излучения в данном веществе, толщина образца и телесный угол, под. [c.123]

Наиболее часто в качестве источников первичного излучения используют лампы с полым катодом (ЛПК) и безэлектродные разрядные лампы (БРЛ). Оба этих источника относятся к числу разрядов низкого давления (см. разд. 8.1). Лампа с полым катодом состоит из полого катода, изготовленного из высокочистого металла, спектр которого необходимо получить (рис. 8.2-3), с внутренним диаметром 2-5 мм. В некоторых случаях для изготовления многоэлементных ЛПК катод может быть выполнен из нескольких металлов. Однако такие лампы не получили широкого распространения из-за компромиссных условий, которые приводят к потере чувствительности. Катод и анод размещены в стеклянном цилиндре. Высокое напряжение и ток до 30 мА используют для создания разряда, который сосредоточен полностью внутри полого катода. Величина тока представляет компромисс между интенсивностью и уширением линии вследствие самопоглощения. Буферный газ — Аг или Ne под давлением [c.42]

Мешающее влияние оказывает и поглощение фоном части излучения, испускаемого возбужденными атомами (сравните с явлением самопоглощения). [c.233]

Тритий — изотоп водорода, в составе ядра которого имеется два нейтрона и один протон. Его молекулярный вес равен шести. Тритий распадается 1Г0 реакции —> Не, + у с периодом полураспада 12,43 года. Максимальная энергия р-частиц достигает 18,6 кэВ, средняя энергия — 5,54 кэВ. Только 15% от всех частиц имеют энергию больше 10 кэВ. Средняя длина пробега Р-ча-стиц трития в воздухе при нормальных условиях составляет 0,8—0,9 мм, а в тканях — 1 мкм. Средняя длина пробега Р-частиц трития в среде трития — 4,5 мм при нормальных условиях. Данные о поглощении и глубине проникновения Р-частиц трития в сульфиде цинка противоречивы считается, что электроны с энергией меньше 10 кэВ проникают на глубину 0,1—1 мкм. Из-за столь малой глубины проникновения для возбуждения очень существенным фактором оказывается состояние поверхности частиц люминофора. Известно, что объемная люминесценция, как правило, является более эффективной, чем поверхностная. Так, показано, что при уменьшении энергии пучка электронов (и, следовательно, глубины их проникновения) от 10 до 5 кэВ эффективность катодолюминесценции снижается на 40—50%. Для лучших катодолюминофоров энергетическая эффективность составляет 0,18—0,22 при ЮкэВ, поэтому можно ожидать, что при тритиевом возбуждении (средняя энергия электронов 5кэВ) эффективность будет не больше 0,1, а светоотдача для люминофоров с желто-зеленым излучением 30—50 лм/Вт. Следует ответить, что, несмотря на высокую светоотдачу, тритиевые источники света не могут обеспечить получение высокого уровня яркости, так как повышение интенсивности возбуждения ограничивается самопоглощением излучения трития. Яркость свечения люминофора, возбуждаемого р-излучением трития, возрастает пропорционально его давлению только в ограниченном интервале давлений, а затем изменяется очень слабо. Величина давления, при котором наблюдается насыщение, завпсит от габаритов баллона. [c.164]

Максимально допустимые габариты образцовых препаратов лимитируются размерами полости шаровых у-калориметров. Эта полость обычно является цилиндром диаметром 8—10 мм и длиной Ъмм. Конечно, не представляет труда сконструировать шаровой Калориметр, рассчитанный на измерения активности препаратов больших размеров. Действительно, как было показано [2], при высоте препарата Со в 13 мм и диаметра 25 мм мощность дозы излучения, рассеянного в препарате и в коллиматоре, составляет соответственно около 13 и 16% мощности дозы первичного излучения. Поправка на самопоглощение для цилиндра длиной 13 мм составит около 25%. Ясно, что подобный препарат мало пригоден для того, чтобы служить образцовым. Отметим, что для шарика диаметром 1 мм или для цилиндрика длиной 1 мм поправка на самопоглощение не будет превышать 2% препараты Со " такого размера вполне пригодны для того, чтобы служить в качестве образцовых. [c.236]

При измерениях на калориметрах К толщине препаратов требований не предъявляется и поэтому в калориметрах измеряется полное излучение, т. е. полное число испускаемых препаратом р-частиц переход от полного излучения к внешнему не всегда возможен, но почти никогда цри измерениях активности не нужен. При измерениях в 4л счетчиках препарат должен быть очень тонким и должен помещаться на тонкую подложку. Здесь полное и внешнее излучения практически не различаются. Во всяком случае для таких препаратов поправки на самопоглощение и на поглощение в подложке малы и могут быть найдены с большой точностью. Практически аналогичное положение имеет место и при измерениях в счетчике с ограниченным телесным угло.м и в р-ионизационной камере. [c.236]

Следовало ожидать, что в результате самопоглощения спектр -частиц жидкого образца должен быть обогащен электронами малой энергии по сравнению со спектром контрольных источников. Для выяснения зтого различия снимались кривые поглощения -излучения в алюминиевых фильтрах для жидкого и твердого [c.271]

Во всех случаях измерения активности BaS и ВаЗ Ю4 при нанесении на подложку раствора в количестве до 0,1 мл, с концентрацией солей до 0,03 мг/мл и при величине поверхности распределения—1 — 1,5 сл , самопоглощение излучения по расчетным данным кривой поглощения не превышает 1—2%. [c.292]

Чувствительность обнаружения выше, чем в случае хроматографии на бумаге, поскольку разделяемые вещества концентрируются в значительно меньших пятнах. Поэтому на тонкослойных хроматограммах могут быть обнаружены также значительно менее активные вещества и изотопы с меньшей энергией излучения. Эффект самопоглощения в адсорбционном слое, по-видимому, играет небольшую роль. [c.66]

Непосредственное определение активности на разделительных слоях вследствие сильного самопоглощения излучения, а также вследствие мягкости подкладки (стекло) нечувствительно и непригодно в качестве количественного метода. [c.70]

Геометрический фактор здесь практически равен единице, поскольку выполняются условия 4л-геометрии эффективность детектора также можно считать равной единице, поскольку, как это всегда бывает при интегральных измерениях, каждая порция энергии дает свой вклад в суммарный эффект поправки на самопоглощение, рассеяние и поглощение излучения в стенках ампулы вводить не требуется. В этом и есть одно из основных преимуществ метода. В результате с точностью до множителя Ук активность равна числу порций энер-р [c.106]

При дозиметрии Р-излучения большую роль играет выбор толщины образца. В тонком слое можно пренебречь потерями, но такой слой не обеспечит заданной статистики, кроме того, при анализе партии образцов, содержащих различные р-активные нуклиды, возникают большие проблемы корректного учета самопоглощения излучения. [c.114]

Этот пример был выбран не только для иллюстрации уравнения (22), но также и для пояснения такого важного понятия, как самопоглощение. В численном примере ядро газа между tf l и I—/д =9 в основном непрозрачно. В этом случае плотность потока падающего излучения q на внешней стороне пограничного слоя равна полной величине В -=С Т, а плотность потока эф< )ек-тивного излучения на стенке 7% составляет (0,5) = =0,0625 от излучения газа. Однако плотность потока результирующего излучения на стенке составляет лишь 0,4945 от разности С Т —С Тш, а не 1—0,0625. В пограничном слое плотность потока падающего излучения на стенке уменьигается в результате поглощения, которое превосходит испускание. При фиксированном отношении будем увеличивать i = л дL от нуля до бесконечности. При Sд /L=0 степень чер ноты канала возрастает как 1—2 з( /.), т. е, сначала линейно, как 2 (среднегеометрическая длина пути луча равна 2), а затем более медленно, достигая максимального значения 1. При бдг,//- 0 из уравнения (23в) находим, что степень черноты капала возрастает сначала линейно, как (2—Ь[ц1Ь)(1, затем более медлсиио до достижения максимального значения и далее при стремлении оо снова приближается к нулю, как 2/[3 (бд /L)i ]. Качественно такой же эффект наблюдается в сажистых пламенах горящей нефти и в камерах сгорания это означает, что с увеличением размера пламеии сначала возрастает радиационный поток [c.504]

Р. Оболенцев и соавторы, поставившие своей задачей создание автоматического самопишущего прибора, в первой стадии работы проверяли возможности метода Юза и Вильчевского с тем, чтобы в дальнейшем перейти к основной задаче — созданию прибора-автомата. В качестве источника излучения авторы использовали изотоп Ге , полученный нейтронным облучением обыкновенного железа в виде окиси ГегО . Излучение Ге является настолько мягким, что оно в большой мере поглощается в слое самого препарата. Толщина слоя ГегОд, излучение которого в направлении, перпендикулярном к слою, вдвое ослаблено в результате такого самопоглощения, очень мала и составляет всего лишь 50 ц,. Поэтому авторы применяли источники, полученные нанесением на алюминиевый диск суспензии ГегОд в клее БФ-2 (разбавленном спиртом), при этом толщина слоя после высыхания не превышала 30—40 [А. После термической полимеризации БФ-2 слой препарата покрывали тонким ( 50 ц) защитным слоем чистого клея БФ-2, который также полимеризовался. Источник диаметром 20 лш имел активность 0,2—0,5 мкюри или менее 0,02—0,04 мг-экв радия. Такая малая активность источника обеспечивает достаточную безопасность работы с пим. [c.424]

В кювету сцинтилляционного датчика (рис. 137) из тонкой органической цленки (1 —2 MzI M ) или кювету счетчика Гейгера—.Мюллера (рис. 138) помещают образец исследуемого вещества. В первом случае кювета помещается в колодец светопровода, выложенного сцинтиллятором в виде пленки (п-терфенил в полистироле) и закрытого от света тонкой алюминиевой фольгой (2 мг1см ). Во втором случае кювета окружает -счетчик Гейгера — Мюллера. При таких положениях кюветы можно пренебречь поглощением излучения на пути к счетчику и отражением -излучения, а геометрический коэффициент счета считать равным 1 и учесть лищь коэффициент самопоглощения, который для °К равен 8,9 см /г. [c.363]

Резонансное поглощение. Вследствие пространственного расширения возбужденной плазмы и существующего в ней градиента температур внутри плазмы может происходить обратное поглощение спектральных линий (закон инверсии испускания и поглощения Кирхгофа). Это явление самопогло-щения наблюдается преимущественно для резонансных линий и искажает связь между интенсивностью и числом частиц. Так как во внешних более холодных зонах плазмы допплеровское уширение меньше, чем в более горячей центральной зоне, то поглощаются преимущественно центры линий. В предельном случае интенсивность центра линий становится пренебрежимо малой по сравнению с интенсивностью обоих крыльев линии (самообраш -ние линий). Линии, отличающиеся склонностью к самопоглощению и само-обращению, в спектральных атласах приводят с индексом R (от reversal — обратный ход). Наблюдая резонансное поглощение в сложном спектре, можно найти, какие линии соответствуют переходам на основной уровень. Резонансное поглощение наблюдается также в случае прохождения резонансной линии от внешнего источника излучения через диссоциированный до атомов пар соответствующего простого вещества. Интенсивность первичного светового потока ослабляется при этом соответственно уравнению [c.186]

Поглощение света периферической частью облака дуги или пламени приводит к заметному уменьшению интенсивности середины спектральных линий. Этот процесс, называемый самопоглощением линий, объясняется тем, что по1 лощающие невозбужденные атомы периферийной части облака испускают излучение необязательно в направлении щели прибора, а согласно закону Ломеля в предела.х угла 4л, При больших концентрациях атомов примеси в разрядном облаке наблюдается явление самообращения спектральных линий. Это в первую очередь касается розонансныл линий. Такие линии имеют в центре темную полосу, и видны только ее крылья. [c.649]

Радиусы областей линий Си/с и рентгеновского излучения рассчитаны по уравнению Канайи— Окаямы для генерации рентгеновского излучения. Так как самопоглощение излучения меди для своего излучения Спк мало, то область выхо- [c.96]

Описанная выше идеальная ситуация, когда максимумы эмиссионной и абсорбционной линий совпадают, а ширина эмиссионной линии много меньше абсорбционной, существует лишь в редких случаях. Различие давлений в источнике света и в поглощающем слое приводит к сдвигу максимума лгаии поглощения относительно эмиссионной линии. Нельзя также не учитывать эффект самопоглощения резонансных линий внутри лампы с полым катодом, который может обусловить заметное дополнительное уширение эмиссионной линии. Кроме того, ддя многих элементов существенно сверхтонкое расщепление резонансных линий. В совокупности эти явления приводят к тому, что прямая пропорциональная зависимость оптической плотности от концентрации атомов в поглощающем слое часто нарушается, что находит проявление в искривлении градуировочных графиков при анализе. Существенное влияние на отклонение фадуировочной функции от линейной также оказывают непоглощенное и рассеянное излучение от источника света (попадающее в полосу пропускания монохроматора), градиенты температуры и концентрации атомов внутри поглощающего слоя, распределение плотности излучения в зондирующем пучке света и др. В итоге выражение ддя измеряемой оптической плотности поглощения в наиболее общей форме может быть представлено в виде [c.826]

Излучение определяемого элемента отделяется от постороннего с г омощью светофильтра или монохроматора, попадает на фотоэлемент и вызывает фототок, который измеряется с помощью гальванометра, электронного потенциометра и других приборов. Количественное определение элемента по методу эмиссионной пламенной спектрометрии основано на функциональной зависимости интенсивности спектральной линии (/) и концентрации элемента в растворе (с). Прямая пропорциональность между / и с имеет место лишь в определенной для данного элемента области концентрации. При этом линейную зависимость / от с может нарушать самопоглощение, ионизация, образование газообразных или трудно диссоциирующих в пламени соединений. [c.42]

Самопоглощение. Кванты исщ скаемого возбужденными атомами излучения, выходя из области наиболее горячей плазмы, проходят через ее внешнюю зону, где температура ниже и, следовательно, много атомов того яе элемента в невоабуаденном состоянии. Происходит резонансное поглощение ими характеристического излучения, - явление самопоглощения. Оно вызывает уширение спектрадь- [c.13]

Погрешность анализа при активации нейтронами включает случайные и систематические погрешности, обусловленные неоднородностью плотности потока нейтронов, самоэкранировкой нейтронов, самопоглощением излучения в пробе, интенферирующими реакциями, геометрическими эффектами при измерении радиоактивности образцов и нестабильностью параметров используемых приборов. [c.8]

С увеличением концентрации определяемого элемента в плазме наряду с излучением света возбужденными атомами начинает играть заметную роль процесс поглощения света невозбужденными атомами того же элемента. Такой процесс называют самопоглощением или реабсорбцией. Сущность явления самопоглощения заключается в том, что излучение поглощается и пере-излучается много раз перед тем, как выйти из излучающего облака плазмы источника света. Поскольку вероятность перехода максимальна для излучения с частотой, соответствующей центру спектральной линии, такие кванты поглощаются в первую очередь и частично захватываются источником света. Самопо-1 лощение приводит к уменьшению интенсивности в [c.361]

Газовая температура в лампе составляет 350-450 К. Это обстоятельство в сочетании с пониженным давлением газа приводит к тому, что основные факторы уширения спектральных Л1ший (эффекты Допплера и Лорентца) здесь значительно меньше, чем в атомизаторе. Если к тому же сила разрядного тока невелика, удается удерживать уширение линий вследствие самопоглощения в допустимых пределах. Например, полуширина резонансной линии Са 422,7 нм составляет 0,0009 нм при токе через лампу 5 мА и 0,0015 нм при токе 15 мА. В некоторых типах ламп интенсршность излучения повышается за счет дополнительного дугового разряда, зажигаемого на выходе из полости катода. [c.827]

Возбуждение спектра в таких лампах осуществляется за счет энергии электромагнитного поля, под воздействием которого происходит ионизация инертного газа, заполняющего лампу, а также испарение и атомизация элемента, находящегося внутри. Газовый разряд в безэлектродных лампах наблюдается в очень тонком слое непосредственно у стенок ампулы (скин-эффект высокочастотного поля). Благодаря этому уширение линий из-за самопоглощения значительно меньше, чем в лампах с пoJп.Iм катодом, что позволяет получать более высокую яркость излучения. Для питания ламп применяют генераторы мощностью до 200 Вт. Световой поток от ламп стабилизируется в течение я 30 мин (у ламп с полым катодом излучение стабилизируется за 10-15 мин). [c.828]

Самопоглощенне. Типичным примером спектральных помех в АЭС может служить самопоглощенне — явление, которое в той или иной мере наблюдается в любых эмиссионных методах анализа. Сущность его состоит в том, что часть излучения возбужденных атомов может поглотиться невозбужденными атомами того же элемента, находящимися в периферийной части атомизатора. В результате регистрируемая интенсивность уменьшится. Поскольку в периферийной части атомизатора температура обычно значительно ниже, чем в центральной, то в силу меньшего доплеровского уширения (см. разд. 11.2) ширина атомной линии поглощения в этом случае меньше, чем ширина линии испускания. Поэтому наиболее интенсивно будет поглощаться часть излучения вблизи максимума линии. Это может привести к самообраще-нию линии испускания — ее кажущемуся расщеплению на две линии (рис. 11.19). [c.232]

Это объясняется тем, что при таком методе не удается получить распределение препаратов на подложке в виде тонкого равномерного слоя. Поэтому в измеряемом слое имеет место значительное самопоглощение излучения, доходящее до 30—40%, что связано с малой энергией р-частпц, испускаемых 8 ( =0,167 Мэе) [1]. [c.290]

Опыты были поставлены на МКЦ 9,26% СООН-групп, помещенной в кальций-ацетатный буфер, куда выводилась СНзС ЮОН. Адсорбцию на волокне удалось обнаружить лишь при значительных удельных активностях исходного раствора 0,01 мкюри/мл. Нами были поставлены опыты с удельной активностью —10 мкюри/мл. При этом скорость счета была в пределах фона и адсорбции иона ацетата на волокне обнаружено не было. Детектирование на газоразрядных счетчиках таких низкоэнергетических изотопов, как С (Емакс = 0Л55 мэв), 8 (Емакс= = 0,167 мэв), Са (Емакс = 0,255 мэв), является затруднительным. Малая эффективность счета таких мягких -излучателей обусловлена сильным самопоглощением мягкого излучения в образцах. Эффективность колеблется в зависимости от условий измерения в пределах 0,1—0,5%. Это и понятно, так как счетчпк регистрирует лишь р-частицы, излучаемые с поверхности кюветы, площадь которой составляет около 3 см , в то время как удельная поверхность измеряемой целлюлозы равна 10 см /г, а набухшей целлюлозы — 10 см /г. При измерении разбавленных водных растворов -частицы С просчитываются из поверхностного слоя раствора толщиной лишь 20 мк. Следует учесть также сорбцию радиоактивных веществ в поверхностном слое, что искажает [c.468]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология