Куэтта течение в МГД несжимаемое течение Куэтта

Рис. 15. Зависимость скорости и плотност тока от критерия Гартмана в несжимаемом течении Куэтта (К—см. рис. 7).

V,A,1- Течение Куэтта в случае несжимаемой жидкости. За исключением граничных условий, математическая формулировка задачи в этом случае та же, что для одномерного течения в каналах. Рассмотрим течение в канале, изображенном на рис. 4,в. Магнитное поле приложено нормально к нижней (неподвижной) пластине. Принимается, что пластины являются изоляторами. Верхняя пластина движется в направлении оси X с постоянной с коростью Моо. При отсутствии магнитного поля распределение скорости линейно. [c.43]

Рис. 15. Зависимость распределения скорости и плотности тока от числа Гартмана для течения Куэтта несжимаемого газа.

Течение Куэтта. Под этим названием понимают стационарное вращательное (И г = = 0) течение вязкой несжимаемой жидкости в зазоре между коаксиальными круговыми цилиндрами радиусами К и Д2 R2 > R ) , вращающимися с различными угловыми скоростями Ш1 и 0 2. [c.146]

Течение Куэтта. Рассматривается течение несжимаемой жидкости в горизонтальном слое толщиной й, нижняя граница которого неподвижна, а верхняя движется с постоянной [c.13]

Блевис [Л. 56], который наряду с анализом гиперзвукового течения Куэтта рассматривал и течение несжимаемой жидкости, пытался сформулировать граничные условия для В х- Он предполагал, что индуцировано многослойным соленоидом бесконечной длины. В случае относительно короткого соленоида поле однородно лишь вблизи центра. При удалении от центра осевая составляю-ш ая поля быстро уменьшается. Следовательно, нельзя проводить аналогию между одномерным индуцированным полем течения Куэтта и двумерным полем короткого соленоида. [c.44]

Блевисс 1561, который при исследовании сверхзвукового течения Куэтта рассмотрел случай несжимаемой среды, обсуждает граничные условия, налагаемые на Вх. Он предположил, что В х образуется многовитковым бесконечно длинным соленоидом. В коротком соленоиде магнитное поле, наведенное контурными токами, аксиальное. Оно будет достигать максимального однородного значения в центре и спадать обратно пропорционально расстоянию во внешней области соленоида. Течение Куэтта, описываемое уравнениями (79) и (80), не даст такого условия, так как, строго говоря, оно двумерно. Однако с увеличением М, и в особенности при Л1>10, почти весь ток сосредоточивается в тонком слое вблизи верхней стенки (рис. 15). Следовательно, если бы мы свернули эту двумерную конфигурацию в соленоид, то индукция достигала бы в центре максимального значения, проходила через нуль около стенки, а вне контура тока принимала противоположное направление. Тогда для удовлетворения условия В = О необходимо потребовать, чтобы В х стремилась к нулю обратно пропорционально расстоянию при г оо. Следовательно, граничные условия для Вх в жидкости остаются теми же, что и в двумерной задаче, и Вх не исчезает во внешней области, как это могло быть в неограниченном соленоиде. Точное распределение В , однако, несущественно представляет инте- [c.303]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология