Течение одномерное

Система (38.3) должна быть написана отдельно для холодной смеси и отдельно для продуктов сгорания. Индексы X ж у при Ьv указывают, на какую из осей спроектировано возмущение скорости. При V индексов пе ставится, так как стационарное течение одномерно (направлено по оси х). [c.323]

В случае одномерного течения несжимаемых несмешивающихся жидкостей в условиях, когда поверхностное натяжение между фазами невелико и можно пренебречь капиллярным давлением, а также влиянием силы тяжести, процесс вытеснения допускает простое математическое описание, впервые предложенное американскими исследователями С. Бакли и М. Левереттом (1942 г.). Это описание основано на введении понятия насыщенности, относительных фазовых проницаемостей и использовании обобщенного закона Дарси (см. гл. 1). Анализ одномерных течений позволяет выявить основные эффекты и характерные особенности совместной фильтрации двух жидкостей и сопоставить их с результатами лабораторных экспериментов. [c.228]

Во всяком случае переход к одномерному течению для ламинарных и турбулентных потоков производится по одинаковому методу, и разница будет лишь в степени точности замены пространственного течения одномерным, которая, вероятно, будет большей для турбулентных потоков. [c.133]

Отправной точкой любого анализа характеристик ракетного двигателя является уравнение тяги. Оно может быть получено на основе применения уравнения количества движения к стендовому ракетному двигателю (рис. 1). Предположим, что течение одномерно, а скорость на срезе сопла и ых и массовый расход топлива в двигателе т постоянны. Контрольная поверхность С5, включающая плоскость среза сопла, ограничивает контрольный объем СУ. Сила тяги Р действует в направлении, противоположном направлению вых, но в случае стендового [c.15]

Поэтому в дальнейшем для определения координаты т)дц реального течения будут использованы результаты, полученные при замене циркуляционной составляющей двумерного течения одномерным течением с одинаковыми кинематическими характеристиками h к и sin ф) и нулевым значением расхода. [c.225]

В первом случае возможен расчет фильтрационных характеристик по одномерным моделям течения. Во втором случае точный учет перетоков флюида между пропластками требует, вообще говоря, решения двумерных задач фильтрации. [c.89]

Характер приведения эксперимента обеспечивал выполнение следующих условий 1) движение двухфазного потока стационарно, но неоднородно по высоте аппарата 2) картина течения одномерна [c.148]

Характер проведения эксперимента обеспечивал выполнение следующих условий 1) движение двухфазного потока стационарно, но неоднородно по высоте аппарата 2) картина течения одномерна 3) средняя скорость частиц диспергированной фазы равна нулю. Первое условие позволяет ос реднять случайные величины, характеризующие отдельное включение по частицам, проходящим через данное сечение аппарата в разные промежутки времени. Следствием второго условия является то, что средние величины зависят лишь от вертикальной координаты. Наконец, третье условие означает, что наблюдаемые скорости движения частиц представляют собой скорости их хаотического движения. [c.49]

Дано аналитическое описание вязкого трехмерного и одномерного течения неньютоновской жидкости, свойства которой не зависят от времени, в анизотропной сжимаемой пористой среде [c.56]

Приведенная система уравнений, описывающая течение одномерного химически реагирующего газа, для определения неизвестных Р, р. Г, W, F, щ незамкнута. Поэтому необходимо дополнительное условие, например одно из следующих [c.28]

Вне пограничного слоя (1/->оо) трение отсутствует, течение одномерно и имеют место условия [c.102]

В заключение этого параграфа покажем, что закон Дарси (1.5) или (1.6) в теории фильтрации заменяет собой уравнение движения. Следуя выводу, данному Н. Е. Жуковским, покажем, что его можно получить из уравнений движения идеальной жидкости, и выясним характер сделанных при этом допущений. Рассмотрим для простоты одномерное прямолинейно-параллельное течение жидкости (см. рис. 1.4) в направлении оси х. Как известно из курса технической гидромеханики, уравнение движения идеальной жидкости в этом случае имеет вид [c.17]

Одномерным называется фильтрационный поток жидкости или газа, в котором скорость фильтрации, давление и другие характеристики течения являются функциями только одной координаты, отсчитываемой вдоль линии тока. Наиболее характерными, применительно к процессам фильтрации нефти, воды и газа, одномерными потоками являются [c.59]

Описанные схемы одномерных фильтрационных потоков позволяют создавать простейшие модели реальных течений, возникающих при разработке нефтегазовых месторождений и решать практические задачи. [c.62]

Для расчета перечисленных характеристик одномерных фильтрационных потоков жидкости и газа можно использовать два подхода. Первый из них-вывод дифференциальных уравнений и их решение отдельно для прямолинейно-параллельного, плоскорадиального и радиально-сферического потоков жидкости и газа . Второй-вывод обобщенного уравнения одномерного течения флюида в недеформируемой трубке тока переменного сечения с использованием функции Лейбензона и получение из него конкретных формул применительно к различным схемам фильтрационных потоков. Второй подход более эффективен, позволяет исходить из обобщенных характеристик течения. Он используется в настоящем учебнике. [c.62]

В случае одномерного течения флюида в недеформируемой трубке тока переменного сечения (см. рис. 2.3) массовый расход по всей длине струйки сохраняется постоянным [c.62]

Рассмотрим одномерные течения двух несжимаемых жидкостей в недеформируемой однородной пористой среде. Остальные предположения остаются прежними. Покажем, что в этом случае выведенная в 3 система уравнений может быть сведена к одному уравнению для насыщенности и является обобщением (8.11). Знание распределения насыщенности в пласте позволит проанализировать эффективность вытеснения нефти (или газа) несмешивающейся с ней жидкостью. [c.257]

Одномерные течения несжимаемых жидкостей [c.263]

В случае одномерного течения несжимаемых жидкостей в условиях, когда можно пренебречь капиллярным давлением, а также влиянием силы тяжести, процесс вытеснения допускает простое математическое описание. [c.263]

Рассмотрим особенности одномерной двухфазной фильтрации несжимаемых флюидов с учетом капиллярного давления в предположении, что силой тяжести можно пренебречь. Тогда процесс двухфазного течения описывается уравнениями (9.17) и (9.26) при М = = О, которые приводятся к виду [c.278]

Дисперсный поток в конических аппаратах. В ряде случаев течение дисперсной смеси происходит в аппаратах или их частях, имеющих коническую форму. Предположим, что конусность аппарата не слишком велика, так что движение частиц и сплошной фазы можно рассматривать в рамках одномерной модели. В этом случае уравнения сохранения массы будут иметь вид ., [c.103]

Пример УНЫ. Жидкость движется с объемной скоростью между двумя широкими параллельными пластинками, покрытыми катализатором. Концентрация на входе С(,. На поверхности пластинок протекает изотермическая реакция первого порядка. При выводе уравнения стационарного состояния предположить одномерное течение и пренебречь диффузией в направлении потока. Найти при расстоянии х— 10 от входа концентрацию на поверхности пластинки и среднюю концентрацию по поперечному сечению, если известны следующие данные [c.247]

С учетом значимости процессов массо- и теплопередачи между обеими подвижными фазами и представляя систему жидкость— катализатор квазигомогенной средой (с учетом поршневого течения подвижных фаз), можно составить одномерную двухфазную модель [33] [c.236]

Неоднородности в химических реакторах. Условия течения и теплообмена в реальных аппаратах с неподвижным слоем могут значительно отличаться от одномерных. В частности, неоднородность может проявляться в непостоянстве скорости течения газа по сечению слоя. [c.323]

При инженерных расчетах аппаратуры обычно используют одномерные уравнения переноса, полученные интегрированием по сечению канала соотношений (4.1) — (4.4) или дифференциальных соотношений в приближении пограничного слоя для турбулентных течений [1]. [c.125]

В основу одномерной физической модели и соответствующего математического описания процесса положен закон Дарси с учетом взаимодействия жидкости с поверхностью частиц без сегрегации последних. При этом все характеристики модели являются макроскопическими и точно измеримыми. Так, в полный потенциал течения жидкости входят компоненты, связанные с взаимодействием жидкости с поверхностью частиц и вертикальным перемещением влажного материала, причем сумма обоих компонентов устанавливается с помощью манометра. [c.336]

Построение модели одномерного течения в псевдоожиженном слое. Исходным пунктом при построении модели являются сформулированные выше система кинетических уравнений (3.71) и полученная из нее система гидромеханических уравнений (3.73). Для упрощения приведенных описаний необходимо привести эти системы к безразмерной форме. Такая запись систем позволяет оценить порядки отдельных членов уравнений, сравнить их между собой и отбросить малозначимые величины, выделяя наиболее существенные факторы, определяющие поведение ФХС. [c.166]

Маха ХОТЯ бы в одном слое равно единице. Для запирания течения необходимо лишь, чтобы выполнялось условие = 0 при этом в минимальном сечении числа Маха каждого слоя не обязательно равны единице. В то же время для того, чтобы слопстое течение было в указанном выше смысле дозвуковым (сверхзвуковым), не обязательно, чтобы число Маха каждого потока было меньше (больше) единицы. По существу из определения следует, что различные потоки влияют на эту величину пропорционально площади своего поперечного сечения. Рен пмы же дозвукового и сверхзвукового слоистого течения в смысле поведения давления аналогичны режимам течения одномерного газа в сопле [15]. [c.185]

Для математического описания такого циклического процесса авторы ввели дополнительные упрощения постоянство -скорости основного турбулентного потока /о (индекс О означает условия вне пограничного слоя), одномерность роста ламинарного подслоя, пренебрежимая малость времени разрушения подслоя по сравнению с временем его роста. При этих предположениях, рассматривая обмен импульсом со стенкой в течение времени соприкосновения (Лг) как нестационарный процесс молекулярной диффузии, можно использовать уравнение Фнка [c.175]

Одномерное течение жидкости в цилиндрической трубе, для которого в разделах II. 2—II. 6 приведены расчетные уравнения, связывающие перепад давления и скорость жидкости в зернистом слое, является только частным случаем течения жидкости (газа). В более общем случае течение может быть двух- или трехмерным. Такие более общие режимы имеют особенно важное значение для течения воды, нефти и газа в грунтах. Однако и в аппаратах химической технологии, в шахтных и доменных печах мы часто встречаемся с пространственным трехмерным течением, в частности, при уче те пристенных эффектов. [c.71]

Проведение двух исследований методами теплопередачи (с помощью одномерной теплопроводности и радиального смешанного теплопроводно-1конвективного переноса тепла по напластованию и вкрест напластования) в пористой среде в региональном масштабе в течение длительного периода времени (от 5 месяцев до 3,5 лет) позволило решить ряд задач по изучению гидродинамической характеристики залежи (пьезопроводности, проницаемости и др.) [10]. [c.11]

Уравнения (9.17) и (9.26), описывающие одномерные процессы совместного течения двух несжимаемых фаз и известные как уравнения Рапопорта-Лиса, представляют собой нелинейные уравнения параболического типа второго порядка. Точные рещения этих уравнений получены лищь для некоторых сравнительно простых частных случаев [7]. Получены инвариантные решения (типа волны, движущейся с постоянной скоростью, и автомодельные), а также численные решения на ЭВМ [3, 33, 34, 51, 77]. [c.260]

Попытаемся так видоизменить систему уравнений дисперсного потока, чтобы в ней были учтены эффекты, стабилизирующие течение. Предполагая, что при движении частиц в жидкостях интенсивность обмена импульсом за счет столкновений невелика, будем учитывать только эффект, связанный с псевдотурбулентной диффузией частиц. В качестве исходной системы уравнений будем использовать систему (2.3), (2.4), Jaпи aннyю для случая одномерного движения двух несжимаемых фаз поле сил тяжести с одинаковым давлением в фазах при отсутствии фазовых переходов. Эту систему представим в следующем виде [c.137]

Чрезвычайно показательно, что кинетическая модель реакции и описанное поведение системы в области атмосферных давлений и температур 1000 К в реальных условиях в значительной мере определяет гидродинамический механизм воспламенения и горения газа в детонационных волнах. Многочисленные экспериментальные наблюдения и теоретический анализ течения газа в зоне химической реакции, инициируемой нагревом газа за ударным фронтом плоской детонационной волны, показывают, что одномерная и стационарная схема течения в такой зоне неустойчива. На практике реализуется локально нестационарная и многофронтовая модель детонационного горения 1119, 1521, в которой термическое состояние ударно нагретого газа варьируется в достаточно широких пределах — от 900 до 3000 К вместо 1800 К, характерных для стационарной детонационной волны Чепмена — Жуге. Это изменение температуры обычно представляется в виде непрерывного распределения вдоль искривленного [c.305]

В одномерной трехфазной модели, учитывающей межфазовые градиенты по веществу и теплу, принимается поршневое течение подвижных фаз [40] [c.238]

Исследуем более упрощенную модель процесса, рассматривая одномерное течение газа со среднемассовыми значениями параметров в сечении каналов, при этом разность концентраций газа вблизи мембраны и в потоке, определяющая внешнедиффу-зионное сопротивление, условно локализуется на границе контрольного объема канала, т. е. по существу будет использован [c.256]

Попытка учета указанных факторов при построении кинетической модели псевдоожиженного слоя сделана в работе [57] (схема этой работы положена в основу дальнейшего изложения). На первом этапе строится замкнутая система, содержащая кинетические уравнения для газа и твердой фазы. При построении системы кинетических уравнений используется феноменологический подход. Система учитывает взаимодействие между фазами, описывает явления в псевдоожиженном слое в едином масштабе и учитывает тот факт, что отдельная твердая частица движется в неконсервативном поле сил. На втором этапе выводится система уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя, содержащая явный вид силы межфазного взаимодействия. На третьем этлпе путем последовательного упрощения системы гидромеханических уравнений и оценки порядков входяпщх в них величин решается задача об одномерном нестационарном течении внутри слоя. Кратко рассмотрим каждый из перечисленных этапов. [c.162]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология