Вязкая несжимаемая жидкость

Основные критерии гидродинамического подобия. Эти критерии можно получить из уравнения Навье — Стокса для стационарного потока вязкой несжимаемой жидкости в направлении пространственной координаты % [8, 91 [c.136]

Вывод уравнения для ламинарного движения вязкой несжимаемой жидкости приведен в ряде монографий и учебников по гидродинамике -см., например, [1,2]. В векторной форме уравнение Навье-Стокса при пренебрежении объемными силами по сравнению с поверхностными имеет вид [c.5]

Эти критерии можно получить из уравнения Навье — Стокса для стационарного потока вязкой несжимаемой жидкости в направлении пространственной координаты 2 [14, 15] [c.23]

Задача стационарного обтекания сферы вязким несжимаемым ограниченным потоком при малых числах Рейнольдса (Не-нкО) впервые была рассмотрена Стоксом [1]. Уравнение движения вязкой несжимаемой жидкости, записанное в безразмерной форме, имеет вид [c.247]

Расчет подшипника скольжения проводится при следующих допущениях поверхности шейки вала и вкладыша имеют правильную цилиндрическую форму, течение масла в зазоре рассматривается ламинарным изотермическим для вязкой несжимаемой жидкости. Количественные характеристики процесса при ламинарном течении и распределение гидродинамических давлений в смазочном слое описываются уравнением Рейнольдса [c.153]

Плоские стационарные течения вязкой несжимаемой жидкости описываются уравнениями [c.179]

Уравнения установившихся плоскопараллельных течений вязкой несжимаемой жидкости при постоянном вихре ш имеют тот же вид, что и в случае идеальной жидкости (3.1), (3.2). При использовании функции тока V по формулам (3.7) они могут быть сведены к уравнению Пуассона [c.198]

Предположим, что мы имеем ориентированный по оси л капилляр радиуса г и длины I, наполненный жидкостью, к концам которого приложена разность потенциалов Е (рис. 30). Под влиянием электрического поля происходит электроосмотический перенос жидкости с некоторой скоростью причем в результате такого течения жидкости создается некоторая разность давлений Р. Описание движения вязкой, несжимаемой жидкости под влиянием электрического поля и при наличии гидростатического давления может быть сделано с использованием гидродинамических уравнений Навье—Стокса. Для данного случая — ламинарного потока жидкости в направлении оси л — в стационарном состоянии в соединении с уравнением несжимаемости жидкости уравнение Навье—Стокса сводится к следующему выражению [c.54]

Система уравнений, описывающая стационарные осесимметричные течения вязкой несжимаемой жидкости, отличается от рассмотренной последними двумя уравнениями и имеет вид [c.207]

Для простейшего случая одномерного течения вязкой несжимаемой жидкости в поперечном магнитном поле можно использовать основные уравнения гидродинамики с учетом действия магнитных сил. [c.219]

Рассмотрим плоскопараллельное слоистое течение вязкой несжимаемой жидкости в канале, образуемом двумя бесконечными параллельными пластинами. [c.87]

И. Большое разнообразие методов и задач, решаемых на основе уравнений пограничного слоя и уравнений Навье — Стокса для вязкой несжимаемой жидкости, не могло быть охвачено в главах 5 и 6. В связи с этим авто- [c.14]

Т и м у X и п Г. И. О построении некоторых схем приближенного решения уравнений динамики вязкой несжимаемой жидкости.— Числ. методы механ. сплошной среды, 1972, 3, № 2. [c.260]

Рассмотрим задачу о стационарной диффузии к поверхности сферической капли, обтекаемой однородным поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости. Будем считать жидкости несмешивающимися и ограничимся пока случаем малых чисел Рейнольдса, пренебрегая инерционными эффектами. Для описания поля скоростей жидкости будем пользоваться известными результатами (см., например, [16, 107]). Будем считать также, что число Пекле велико по сравнению с единицей Ре = ай Ю 1, где Поо — скорость набегающего потока, а — радиус капли, В — коэффициент диффузии. [c.21]

Диффузия к капле (пузырю) в случае произвольного осесимметричного обтекания вязкой несжимаемой жидкостью. Общие соотношения [c.53]

Рассмотрим задачу о стационарной диффузии к поверхности сферической частицы, обтекаемой однородным поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости. Как и в предыдущих главах, будем считать, что число Пекле велико Ре — 1- [c.78]

Постановка задачи. Выбор системы координат. Рассмотрим трехмерную задачу о стационарной конвективной диффузии к поверхности твердой или жидкой частицы произвольной формы, обтекаемой ламинарным потоком вязкой несжимаемой жидкости. Как и ранее, предполагается, что число Пекле Ре = aUD велико здесь а — характерный размер частицы (в качестве которого обычно выбирается радиус эквивалентной по объему сферы а ), U — характерная скорость потока (на бесконечности), D — коэффициент диффузии. Считается также, что на поверхности частицы и вдали от нее концентрация принимает постоянные значения, равные нулю и Соо, а поле течения жидкости известно иа решения соответствующей гидродинамической задачи об обтекании частицы. [c.126]

Рассмотрим стационарную диффузию растворенного в потоке вещества к поверхностям нескольких осесимметричных частиц, расположенных одна за другой на оси ламинарного поступательного потока вязкой несжимаемой жидкости. Для каждой частицы введем сферическую систему координат г, 0, в которой уравнение поверхности частицы в безразмерной форме имеет вид г — В (Q). [c.163]

В работе [ИЗ] приведен пример сложной химической реакции на поверхности плоской пластины, обтекаемой однородным поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости при больших числах Рейнольдса, для которого ошибка метода локальной равнодоступной поверхности составляет более 100%. [c.181]

Случай изотермической химической реакции первого порядка на поверхности плоской пластины, продольно обтекаемой поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости при больших числах Пекле и Рейнольдса, рассматривался в работах [62, 125] аналогичное исследование для произвольной кинетики поверхностной реакции было проведено в [ИЗ] (см. также книги [6, 60] и обзор [98]). [c.186]

Постановка задачи. Метод решения. Рассмотрим установившийся процесс диффузии в потоке вязкой несжимаемой жидкости, обтекающем твердую сферическую частицу [c.206]

Рассмотрим установившуюся диффузию реагента в потоке вязкой несжимаемой жидкости, обтекающем твердую частицу или жидкую каплю произвольной формы при протекании на ее поверхности химической реакции первого порядка. Задача о расчете интенсивности массообмена частицы с потоком, как и прежде, сводится к решению уравнения конвективной диффузии с граничными условиями на бесконечности и на поверхности частицы [c.250]

Если пренебречь объемными силами, то для случая ламинарного течения вязкой несжимаемой жидкости уравнение Навье — Стокса и уравнение неразрывности можно заппсать в виде [c.234]

Рассмотрим стационарную конвективную диффузию в лами-на,рном потоке вязкой несжимаемой жидкости, проходящем сквозь систему сфер равного радиуса, расположенных в узлах кубической решетки, причем отношение периода решетки 21 к радиусу сферы Oft удовлетворяет неравенству 2//а <СРе . Поле скоростей жидкости в решетке определим в рамках ячеечной модели [2]. Считаем, что положение сфер в решетке задается набором трех целых чисел и расстояние вдоль оси потока определяется значением парамет- [c.129]

Для поля концентраций наиболее полное разложение по малым числам Ре (до членов порядка Pe lnPe) получено в работе [24]. Задача решалась в предположении реакции первого порядка, протекающей на поверхности сферы, для малых, но конечных чисел Re и Ре. В качестве принималось значение 1 = —с/с . Рассматривался установившийся процесс диффузии в потоке вязкой несжимаемой жидкости, обтекающей жесткую сферическую частицу радиуса а. На большом расстоянии от сферы скорость потока [c.252]

Итак, все решения системы уравнений (2.7)-(2.9) при постоянных O, , если os i Ф О, определяются равенствами (2.37), (2.36), (2.34), (2.31), (2.12). Во всех случаях в выбранный момент времени и, v постоянны на прямых Е = onst. Отсюда следует, что в плоских течениях вязкой несжимаемой жидкости при постоянном давлении нет замкнутых мгновенных линий тока vdx = udy. Следует помнить, что в том подразделе 4.2.2 величины t, х, у представляют собой разделенные на и время и декартовы координаты. Для выявления зависимости от коэффициента вязкости I/ в решениях полученных уравнений величины t, х, у следует разделить на I/ и после этого считать t, х, у физическими переменными. [c.190]

Пусть слоистое тсзчение вязкой несжимаемой жидкости является плоскопараллельным, причем скорости течения в направлении оси 2 пе изменяются ди дг = 0. Тогда в первом уравнении движения сохранятся только тангенциальные вязкие напряжения, действующие в плоскости х, у 0 =0, Тгх = О и [c.87]

Последние два выражения позволяют следующим образом обобщить теорему Жуковского равнодействующая всех сил, приложенных к профилю решетки при обтекании ее потоком вязкой несжимаемой жидкости, равна геометрической сумме циркуляционной силы Жуковского С = р УтГо , направленной по нор- [c.14]

Для вязкой несжимаемой жидкости вер = О, вер = 0 div I/ = 0 div 7 = 0 Л,ft = —P6i,k+ 2т)еер тогда получаем уравнение Новье — Стокса [c.146]

Г p 0 M 0 в Б. Ф., Петрищев В. С. О решении двумерных задач гидродинамики вязкой несжимаемой жидкости.— В кн. Труды Всесоюзного семинара пп чисЛеиным методам механпки вилкой жидкости,— Новосибирск Наука, 1969., [c.258]

Белоцерковский О. М,, Гущин В, А., Щенни-к о в В. В, Метод расщепления в применении к решению задач динамики вязкой несжимаемой жидкости,— ЖВМ и МФ, [c.261]

Ия одном пажгюм примере покажем, клк прилгеняется метод, описанный в 1, для расчета массообмена несфери-ческой капли с потоком. Рассмотрим, используя результаты работы [186], диффузию растворенного в жидкости вещества к поверхности деформированной капли при ее медленном движении в вязкой несжимаемой жидкости при малых числах Рейнольдса Re a Uoo и Вебера [c.61]

В случае плоской пластины, обтекаемой вязкой несжимаемой жидкостью при больших числах Рейнольдса, который приводился в качестве иллюстрации в [ИЗ], для произвольного вида функции Р на передней кромке имеет место равенство (0) -- 0. Отсутствие влияния кинетики реакции на концентрацию в точке натекания в этом случае обусловлено двумя причинами 1) непригодностью используемого в работе выра кения для функции тока, полученного в приближении гидродинамического погранслоя в окрестности точки натекания 2) неприменимостью приближения диффузионного погранслоя в окрестности передней критической точки пластины. Обо указанные причины имеют сходный характер и связаны с тем, что числа Рейнольдса [c.183]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология