Намагничивание поворот магнитного момента

Для коллоидного раствора (рис. 16.12 а) насыщение намагниченности не наблюдается даже в магнитном поле 2 Тл. Величина насыщения Мз = 80 эме/г может быть оценена только экстраполяцией в единицах 1/Я. Кривая намагниченности организованной наноструктуры (рис. 16.12 5) значительно отличается от коллоидного раствора. Форма кривой намагничивания также другая, своего насыщения намагниченность достигает уже при 1,5 Тл, в то время как остаточная намагниченность увеличивается от 20 эме/г для коллоида, до 35 эме/г для наноструктуры, что составляет изменение соотношения Мц/Мз от 0,2 до 0,45 по сравнению с изолированным коллоидным кластером соответственно. Данные по намагниченности для двумерной наноструктуры свидетельствуют о влиянии межкластерных взаимодействий и появлении коллективных эффектов, связанных с поворотом магнитных моментов кластеров при их перемагничивании. [c.539]

Если намагниченность насыщения можно считать первичным свойством магнетика, то магнито кристаллическая анизотропия-в некотором смысле вторичное свойство. Коэффициенты анизотропии характеризуют энергию, необходимую для поворота магнитного момента кристалла от легкого направления, вдоль которого энергия намагничивания минимальна, к трудному , требующему наибольшей энергии. Наличие анизотропии обязано спин-орбитальному взаимодействию между спиновыми моментами атомов и кристаллической решеткой. Направления легкого и трудного намагничивания, вообще говоря, неодинаковы в разных магнитных минералах. В магнетите эти направления совпадают соответственно с осями [111] и [100] кубической элементарной ячейки, а промежуточное направление с осью [110]. Зависимость энергии намагничивания поля для кристалла магнетита, как и для других кубических кристаллов, дается формулой [c.38]

Петли гистерезиса бывают самыми разнообразными по форме. Одним из факторов, влияющих на форму петли, является размер частиц образца, причем увеличение их размера приводит, как правило, к тому, что материал становится более мягким, т. е. уменьшается поле, необходимое для его перемагничивания (рис. 4.22. и 4.23). Объясняется это тем, что основным процессом при намагничивании очень мелких однодоменных частиц является поворот магнитного момента частицы в сторону поля (рис. 4.24, А), в то время как намагничивание крупных частиц осуществляется путем смещения доменных стенок, происходящего при меньших полях, чем поворот моментов (рис. 4.24, Б). Частицы среднего размера обычно бывают разделены на области-домены с разным направлением намагниченности, что уменьшает энергию магнитного поля, создаваемого магнитным моментом частицы. [c.199]

Рис. 4.24. Процессы намагничивания. А. Поворот магнитного момента в однодоменных частицах. Б. Перемещение доменных стенок в многодоменных частицах.

Подавление орбитального момента вызвано расщеплением электронных состояний в поле лигандов. Действительно, эффективный орбитальный магнитный момент в опытах проявляется как дополнительное намагничивание вещества (дополнительная магнитная восприимчивость), возникающее благодаря магнитному моменту орбитального движения, который в свободном атоме поворачивается в направлении внешнего магнитного поля. Такой поворот в атоме вполне возможен без затраты энергии, так как при Ь ф О из-за орбитального вырождения направление орбитального движения электрона вне магнитного поля не выделено — все направления равновероятны. При помещении атома в поле лигандов вырождение снимается (частично или полностью), так что орбитальное движение в основном состоянии становится фиксированным с ориентацией, диктуемой условием минимума энергии. Поэтому хотя для электрона в комплексе возможна ситуация, когда 1Ф0, в магнитном отношении его орбитальное движение не сможет проявляться или проявится лишь частично. [c.147]

Предположение о клеточном механизме релаксации стимулировало проведение магнитометрических экспериментов с клеточными препаратами, которые получались промьшанием у хомяков легких после ингаляции магнетита с последующим центрифугованием и выделением макрофагов [189—191]. В работе [191] исходное намагничивание препарата производилось коротким импульсом поля (0,1 Тл, 10 мкс), с тем чтобы происходило только перемагничивание частицы без ее поворота как целого. Движение частицы в клетке при перемагничивании могло бы исказить внутриклеточную структуру ( скелет ), ответственную за последующую разориентацию магнитных моментов. Проведенные эксперименты действительно продемонстрировали основную роль внутриклеточных механизмов в процессе релаксации. Исследование этого типа магнитной релаксации дает новый метод изучения процессов внутри клетки. [c.110]

Характер наблюдаемых изменений позволяет понять их причину. Прежде всего, необходимо обратить внимание на принципиально иной, по сравнению с феррожидкостями, характер зависимости намагниченности суспензий от напряженности поля — наличие гистерезиса. Гистерезис — это несовпадение зависимостей свойства (намагниченности) от параметра состояния (напряженности поля), получаемых при увеличении и при уменьшении значения параметра состояния. Гисте-резис намагниченности наглядно представляется в виде петли гистерезиса (рис. 3.73). Намагничивание суспензии однодоменных частиц магнитно-жесткого материала при напряженности магнитного поля меньшей, чем коэрцитивная сила частиц, возможно только путем механического поворота частиц в магнитном поле достаточно большой напряженности Я. Она должна быть такой, чтобы крутящий момент [тН], действующий на частицу со стороны магнитного поля, превысил момент [c.665]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология