Спектрометрия рассеяния ионов низких энергий рассеяние медленных

Спектрометрия рассеяния ионов низких энергий (рассеяния медленных ионов, РМИ) занимает особое место среди методов анализа поверхности, поскольку рассеяние происходит исключительно на первом атомном слое поверхности образца. Так происходит потому, что ионы благородных газов низких энергий, проникая в твердое тело, нейтрализуются (вследствие их высокого потенциала ионизации) при неупругих электронных взаимодействиях. Таким образом, можно зарегистрировать только те ионы, которые претерпевают упругие столкновения непосредственно на поверхности твердого тела. РМИ является единственным методом, чувствительным к верхнему монослою, независимо от того, какие атомы находятся в глубине образца. Монослойной чувствительности в других методах можно достичь только в том случае, если поверхностный слой отличается по составу от нижележащих слоев (например, пленка адсорбированных молекул на металлической поверхности). [c.354]

Методы вторично-ионной масс-спектрометрии, атомного зонда в полевом ионном микроскопе и полевой ионной масс-спектрохмет-рии разрушают поверхность. Методы же электронной Оже-спектро-скопии, рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии, дифракции электронов низкой энергии и рассеяния медленных ионов не разрушают поверхность. При исследовании адсорбентов часто желательно применение методов, минимально возмущающих поверхность, а при использовании методов, требующих распыления вещества поверхности, необходимо обращать особое внимание на то, чтобы исследуемая поверхность не оказалась разрушенной, прежде чем будут получены этими методами сведения о ее состоянии и диффузии к ней атомов из глубины твердого тела. [c.110]

Эксперименты выполнялись на брукхэйвенском реакторе с высокой плотностью нейтронного потока с помощью нейтронного время-пролетного спектрометра с медленным прерывателем. Падающий пучок нейтронов имел длину волны 4,1 А, что соответствует энергии 4,9 мэВ. Во всех экспериментах ион Рг +переходил из более высокого возбужденного состояния в более низкое и нейтрон приобретал соответствующую энергию. Образцы представляли собой поликристаллические слитки, объемом примерно 2 см . Типичное-время счета составляло 20 ч для каждого образца при каждой температуре. Для регистрации рассеянных нейтронов использовали группы из 6, 5 и 3 счетчиков, расположенных в интервале порядка Г под углами соответственно 27, 42 и 99° к прямому пучку. Для типичных величин передачи энергии такое расположение счетчиков позволяет получить передачу импульса в пределах от Q 1,5 до ] С / 3,2 А , так что условия, при которых справедливо уравнение (1), хорошо выполняются [15, 16]. Кроме того, при таких условиях опыта зависимость пиковой интенсивности от Q определяется автоматически. [c.156]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология