Упругое рассеяние медленных частиц

Рентгеновское и нейтронное рассеяние. Методы рентгепострук-турного и нейтроноструктурного анализа представляют собой дифракционные методы. Рентгеновские лучи — это электромагнитные волны большой энергии. Длины волн пх лежат в интервале от 0,05 до 0,20 нм. Нейтроны — незаряженные микрочастицы, обладаюплие массой покоя. Для пучков нейтронов соответствующие им длины волн лежат в пределах 0,1 —1,0 нм. Рентгеновское излучение рассеивается электронами атомов и молекул. Интенсивность рассеянного излучения фиксируется каким-либо способом и характеризует электронную плотность. Рассеяние рентгеновских лучей на ядрах оказывается пренебрежимо малым. В свою очередь, нейтроны рассеиваются ядрами атомов. При этом упругое рассеяние медленных нейтронов позволяет изучать атомную структуру вещества, а неупругое используется для изучения динамики частиц. Механизмы рассеяния рентгеновских лучей и нейтронов похожи. [c.101]

При малых энергиях движения, т. е. при условии = = кго< , сечение рассеяния можно разложить в ряд по малому параметру Тогда легко видеть, что во всех трех рассмотренных выше примерах с точностью до членов сечение упругого рассеяния не зависит от угла рассеяния. Таким свойством обладают все потенциалы с конечным радиусом действия Го. В связи с этим исследование упругого рассеяния медленных частиц не позволяет отличить один потенциал от другого. [c.509]

ПО. Упругое рассеяние медленных частиц [c.516]

УПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ МЕДЛЕННЫХ ЧАСТИЦ 517 [c.517]

При захвате нейтронов ядрами могут испускаться у-лучи, протоны, а-частицы. Эффективные сечения упругого рассеяния и захвата нейтронов сложным образом зависят от свойств атомных ядер и энергии нейтронов. В большинстве случаев, особенно для легких элементов, сечение рассеяния превышает сечение захвата. Однако для медленных нейтронов сечения захвата тяжелыми ядрами иногда значительно больше сечений упругого рассеяния. Энергия нейтро- [c.12]

При захвате нейтронов ядрами могут испускаться улучи, протоны, а-частицы. Эффективные сечения упругого рассеяния и захвата нейтронов сложным образом зависят от свойств атомных ядер и энергии нейтронов. В большинстве случаев, особенно для легких элементов, сечение рассеяния превышает сечение захвата. Однако для медленных нейтронов сечения захвата тяжелыми ядрами иногда значительно больше сечений упругого рассеяния. Энергия нейтронов, переданная атомам в упругих соударениях, может быть эффективной для возбуждения химических реакций атомами с повышенной энергией. Точно так же энергия, выделяющаяся при захвате нейтронов и достигающая иногда нескольких Мэе, может приводить к образованию горячих и, следовательно, химически активных частиц. [c.13]

В гл. IX рассматривалась одна из основных моделей ядра, вполне пригодная для вычисления сечений ядерных процессов основная доля взаимодействий между нуклонами системы заменяется эффективным потенциалом, в области действия которого движутся невозмущенные частицы в рамках такой простой картины остаточные взаимодействия проявляются затем как возмущения. Это была первая модель ядерных реакций, но в 30-х годах она была оставлена, ибо появившиеся тогда первые количественные данные о ядерных сечениях, сведения о резонансах при рассеянии медленных нейтронов резко ей противоречили. В 1949 г. модель была пересмотрена [23] и привлечена к описанию ядерных реакций при высоких энергиях (>100 Мэв) и с тех пор плодотворно использовалась для интерпретации сечений упругого рассеяния и полных сечений взаимодействия вплоть до энергий в несколько Мэв. [c.331]

Нейтронное излучение взаимод. только с атомными ядрами среды. По энергии нейтроны (в сравнении со средней энергией теплового движения кТ где /с-постоянная Больцмана, Т-абс. т-ра) подразделяют на холодные (Е < кТ), тепловые (Е кТ), медленные (кТ< Е < 10 эБ), промежуточные (10 < < 5 10 эВ) и быстрые ( >5 -10 эВ). Нейтроны в в-ве испытывают упругое и неупругое рассеяние. Прн достаточной энергии нейтроны могут выбивать частично ионизир. атомы из среды (т. наз. ядра отдачи). При захваге нейтронов атомными ядрами могут происходить ядерные реакции, последствием к-рых является испускание у-квантов, о.- и Р-частиц, осколков деления ядра и др. Ослабление потока нейтронов происходит по экспоненциальному закону Ф = где N-число атомов дан- [c.254]