Сверхпроводники смешанного состояния

Ламинарная модель и нитевидная структура. У лондоновских сверхпроводников < 0. Поэтому сверхпроводнику в присутствии поля энергетически выгодно разбиться на большое число нормальных и сверхпроводящих областей (смешанное состояние). Для сверхпроводников первого рода, наоборот, разделение образца на нормальные и сверхпроводящие области (промежуточное состояние) менее выгодно, поскольку поверхностная энергия положительна. [c.264]

В силу отрицательной поверхностной энергии очевидно, что в смешанном состоянии образца поверхность границ между фазами должна быть как можно большей, но еще совместимой с минимальным объемом нормальной фазы. Это может произойти в результате разделения вещества на большое число очень тонких нормальных и сверхпроводящих слоев. Однако, согласно модели Гинзбурга—Ландау-Абрикосова, в смешанном состоянии в толще сверхпроводника возникает правильная (треугольная) конфигурация нормальных нитей пренебрежимо малой толщины, которые располагаются параллельно внешнему полю [16]. [c.265]

Для таких систем решение уравнений динамики куперовских пар на основе теоретических положений Гинзбурга-Ландау, развитые A.A. Абрикосовым, приводят к представлениям о квантованных вихревых нитях [2,6]. Вихревые нити описываются в рамках теории сверхпроводников 2 рода, характеризуемых отрицательными значениями энергии между нормальной и сверхпроводящей фазами. Это означает, что сверхпроводники в магнитном поле расслаиваются на нормальную фазу (сердцевина вихря) и сверхпроводящую фазу (вихревая оболочка). В водной среде, имеющей нитевидные структуры ион-кристаллических ассоциатов, ее электромагнитное фазовое состояние может быть описано в рамках представлений смешанного состояния сверхпроводника 2 рода (рис. 4.3). [c.140]

В интервале между Hei Не2 сверхпроводник второго рода находится, таким образом, в смешанном состоянии ( фаза Шубни-кова), в котором сосуществуют нормальная и сверхпроводящая фазы. При Н > Не2 сверхпроводимость разрушается не полностью в области полёй Нс < Н < Нез на поверхности цилиндра существует сверхпроводящая прослойка (толщиной 10 А). В большинстве случаев Нез , 1 Н . Изменение полей Н , Не г и Нез с изменением температуры показано на рис. 111. [c.259]

Известно, что термоэлектрические эффекты в смешанном состоянии сверхпроводника 2 рода со слабым пиннингом аналогичны появлению термоэлектрического сопротивления в протяженных джозефсоновских контактах в поперечном магнитном поле [30]. В присутствии противоположно направленных токов противоионов нормальной и сверхпроводящей компонент, вызванных потоком тепла, возникает взаимодействие между абрикосовскими вихрями. Вихри переходят в движение, которое сопровождается возникновением напряжения, когда сверхпроводящий ток, индуцированный тепловым потоком, превышает критический ток пиннинга. Джозефсоновская генерация, обусловленная критической разностью температур (ДЕ 10 ° К), зависит от величины магнитного поля, параллельного плоскости поляризации джозефсоновской среды, и является существенно немонотонной [31]. [c.377]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология