Фазы сверхпроводящая

При фазовых переходах второго рода непрерывно изменяются и первые производные от энергии Гиббса по температуре и давлению, т. е. энтропия и объем. Для фазового перехода второго рода невозможно существование метастабильных состояний, и каждая фаза может существовать только в определенной температурной области. Пр)имерами фазовых переходов второго рода являются переходы жидкого гелия в сверхтекучее состояние, железа из ферромагнитного в парамагнитное состояние, металла из обычного в сверхпроводящее состояние, переход порядок — беспорядок в сплавах типа -латуни и др. [c.326]

Согласно Гинзбурга-Ландау, по мере повышения потенциала в сверхпроводящей нити появляется электрическое поле Е=-УФ и нормальный ток j =E. При этом растет разность фаз сверхпроводящего упорядочения между точками нити Х и х , что приводит к сгущению витков, изображенных на рис. 4.4, а градиент фазы определяет скорость сверхтекучего движения электронов, которая не должна превышать критическую. Уменьшение числа витков достигается при обращении модуля параметра порядка в нуль. В этот момент происходит сброс фазы на 2п. Данное состояние получило название центров проскальзывания фазы (ЦПФ). Численный анализ, проведенный в работе [6], показывает, что при достаточно малых значениях транспортного тока решения уравнения Гинзбурга-Ландау для нестационарного случая начинают зависеть от времени, При этом все параметры сверхпроводника, в том числе сверхтекучий импульс О, химический потенциал т, плотность нормальных электронов j , сверхтекучих электронов и др. испытывают колебания во времени вблизи ЦПФ. [c.143]

В силу отрицательной поверхностной энергии очевидно, что в смешанном состоянии образца поверхность границ между фазами должна быть как можно большей, но еще совместимой с минимальным объемом нормальной фазы. Это может произойти в результате разделения вещества на большое число очень тонких нормальных и сверхпроводящих слоев. Однако, согласно модели Гинзбурга—Ландау-Абрикосова, в смешанном состоянии в толще сверхпроводника возникает правильная (треугольная) конфигурация нормальных нитей пренебрежимо малой толщины, которые располагаются параллельно внешнему полю [16]. [c.265]

Первый член дает разность кинетических энергий между сверхпроводящей и нормальной фазами при О К. Множитель 2 в нем появляется потому, что для каждого электрона в состоянии с энергией когда поверхность Ферми изотропна, [c.269]

Однако второй член в е конечен при всех значениях к именно в этом заключается причина того, что в сверхпроводящей фазе низшее возбужденное состояние отделено от основного энергетической щелью шириной 2Д(,. [c.270]

В макроскопическом образце сверхпроводника за счет мощного взаимного влияния электронных пар устанавливается одна фаза (см. гл. V, 3). Разрезав сверхпроводник на две части и отодвинув их, например, на 1 мм, можно получить разные фазы, поскольку взаимное влияние их устраняется (размер куперовской пары С 1 мм). Следовательно, цепь разорвана, ток в цепи отсутствует (рис. 212, а). Но если сдвинуть куски сверхпроводника на 10—20 А (расстояние, меньшее о). то между ними возможен обмен в силу обычных волновых свойств электрона. А раз уж электронные пары перекочевывают из одного куска в другой, барьер между ними не должен оказывать электрического сопротивления, т. е. быть сверхпроводящим. Это подметил английский физик Джозефсон (1962 г.). Рассматривая свойства туннельного контакта (рис. 212, б, в) между двумя сверхпроводниками, он пришел к открытию двух следующих эффектов. [c.529]

В интервале между Hei Не2 сверхпроводник второго рода находится, таким образом, в смешанном состоянии ( фаза Шубни-кова), в котором сосуществуют нормальная и сверхпроводящая фазы. При Н > Не2 сверхпроводимость разрушается не полностью в области полёй Нс < Н < Нез на поверхности цилиндра существует сверхпроводящая прослойка (толщиной 10 А). В большинстве случаев Нез , 1 Н . Изменение полей Н , Не г и Нез с изменением температуры показано на рис. 111. [c.259]

К), 6,6-10 (293 К), 16-10 (600 К), 32-10 (1000 К) температурный коэфф. р 6,6-10 К (273-373 К) т-ра перехода в сверхпроводящее состояние для компактного металла 0,026 К, для тонких пленок, полученных осаждением из газовой фазы, 5,0-8,2 К диамагнитен, магн. восприимчивость —1 -10 (293 К) стандартный электродный потенциал (Ве/Ве " ) —1,7 В у жидкого 1,444 Дж/м (1560 К). [c.280]

Для описания сверхпроводящих фаз, в частности 123-0,, предложены различные модели растворов (см., например, [46—49]). Их использование позволяет оценивать, как правило, изменения кислородного индекса (а) фазы при варьировании условий (изменении Т и Р, взаимодействии с различными веществами и т. д.). Упомянутые модели созданы после определения (или оценки) основных термохимических свойств (стандартных энтальпии и энтропии, температурной зависимости теплоемкости) для 12З-О7- и [c.39]

В системе В1—8г—Са—Си—О установлено существование трех сверхпроводящих фаз — 2201, 2212 и 2223. Формирование фазы 2223 включает частичное образование жидкой фазы, а температурный интервал ее существования довольно узок. За пределами этого интервала высокотемпературная фаза 2223 распадается на две низкотемпературные фазы 2212 и 2201. [c.238]

Фазовые переходы второго рода могут происходить по разным механизмам, например за счет незначительного смещения атомов в решетке, изменения степени упорядоченности атомов в кристаллической фазе (переходы типа порядок — беспорядок), за счет перехода вещества из ферромагнитного состояния в парамагнитное, за счет перехода металлов из обычного состояния в сверхпроводящее и т. д. [c.51]

Многие свойства фаз внедрения, такие, например, как высокая твердость и тугоплавкость, превышающие эти характеристики у металлов, обусловлены прочной ковалентной связью атомов металла и неметалла с участием -электронов. Наличие металлической межатомной связи в подобных фазах объясняет их металлический блеск, высокую электрическую проводимость, способность некоторых из них вблизи температуры абсолютного нуля переходить в сверхпроводящее состояние. [c.76]

Электрофизическая аттестация проведена индуктивным методом. Объемная концентрация сверхпроводящей фазы 95,5% определена по величине изменения индуктивности катушки, калиброванной с помощью эталона свинца стандартной формы. Эта величина представляет собой верхнюю границу для истинной объемной доли сверхпроводящей фазы. [c.61]

Смесь С-60 с калием (в качестве примеси) дает новую металлическую фазу - "бакидовую соль" КзС о, которая обладает сверхпроводящими свойствами при охлаждении до 18 К и ниже. Однако, если к этой смеси добавить большое количество калия, то материал становится диэлектриком [1]. Если же калий заменить на [c.12]

Фазовые переходы ра.зделяются на два класса. К фазовым пере.кодам первого рода относятся испарение, возгонка, плавление, полиморфные переходы и т.д. Эти переходы сопровождаются выделением или поглощением теплоты и изменением объема фазы. Фазовые переходы второго рода не обладают этими качествами. Примерами фазовых переходов второго рода могут служить такие процессы, как переход железа из ферромагнитного состояния в парамагнитное а-Ре—ь -Ре при 769 °С без изменения кристаллической структуры металла и при сохранении объема фаз (изменение энтропии в этом переходе равно нулю) переход металла в сверхпроводящее состояние переход жидкого гелия в сверхтекучее состояние. [c.9]

Все многообразие фазовых переходов классифицируется на фазовые переходы первого и второго родов. При фазовом пе- )еходе первого рода выделяется или поглощается определенное количество теплоты, изменяются объем и плотность вещества, его энтропия, теплоемкость и т, п. Фазовые переходы первого рода — плавление, испарение, возгонка, полиморфное превращение и другие — характеризуются равенством изобарных потенциалов двух сосуществующих в равновесии фаз. В отличие от фазовых переходов первого рода для фазовых переходов второго рода свойственно не только равенство изобарных потенциалов, но и равенство энтропий, объемов и плотностй фаз. К фазовым переходам второго рода относятся магнитные превращения при температуре Кюри, переход вещества в сверхпроводящее состояние, появление сверхтекучести у гелия, переход из парамагнитного состояния в ферромагнитное и др. Одно из объяснений фазовых переходов второго рода состоит ь изменении симметрии частиц системы, например, переход системы частиц с беспорядочно направленными спинами в систему частиц с преимущественной ориентацией спинов или переход нз неупорядоченного распределения атомов А и В по узлам кристаллической решетки в упорядоченное, [c.219]

Поверхностная энергия. Существование длины когерентности позволило объяснить происхождение поверхностной энергии на границе между нормальной и сверхпроводящей фазами. Наличие такой энергии следует из эффекта Мейснера. Еще Лондон указал, что полное вытеснение внешнего поля из сверхпроводника не приводит к состоянию с наименьшей энергией, если такая поверхностная энергия не существует. Согласнр современным представлениям, поверхностная энергия возникает следующим образом. На рис. ИЗ дано условное изображение границы нормальной и сверхпроводящей фаз. В сверхпроводящей фазе параметр упорядочения 1] = 1, . в нормальной фазе Т1 = 0. Однако состояние электронов в металле не может меняться на расстояниях, меньших корреляционной длины Ео- Ввиду этого т) меняется примерно так, как показано на рис. ИЗ. Со стороны нормальной фазы есть магнитное поле, равное Не (иначе не могло бы быть равновесия). Поле внутри сверхпроводника должно равняться нулю. Значит оно падает от Н до нуля на расстоянии порядка Если заменить плавное поведение л Н (х) резкими границами А и В (см. рис. ИЗ) при сохранении средних значений г и Н то возникает область АВ == которой, с одной стороны, [c.263]

Пусть Wk — вероятность того, что состояния к и —к заполнёны парой электронов, а (1 — Wk) — соответственно вероятность того, что эти состояния свободны. Тогда энергия е основного состояния сверхпроводящей фазы при О К, отсчитанная от энергии нормального состояния, равна [c.269]

Многие нестехиометрические оксидные фазы АВ2О4 со структурой шпинели обладают уникальными физико-химическими свойствами, что позволяет использовать их во многих современных областях науки и техники. Например в каталитических процессах в качестве носителя катализатора используется у-А О и ( -АЬОз, при синтезе материалов прозрачной керамики используется а- АЦОз. Образцы специальной керамики обладают уникальными физико-химическими свойствами полупроводников и сверхпроводящих материалов и находят применение в квантовой электронике. [c.35]

Ф, п, I рода - широко распространенные в природе явления, К ним относятся испарение и конденсация из газовой в жидкую фазу, плавление и затвердевание, сублимация и конденсация Сдесублимация) из газовой в твердую фазу, большинство полиморфных превращений, нек-рые стр турные переходы в твердых телах, напр, образование мартенсита в сплаве железо - углерод, В чистых сверхпроводниках достаточно сильное магн, поле вызывает Ф, п. I рода из сверхпроводящего в нормальное состояние. [c.55]

Высокотемпературная сверхпроводимость в керамических оксидных материалах впервые была обнаружена в системе Ьа—Ва—Си—О в 1986 г. с температурой перехода в сверхпроводящее состояние Гс = 35 К. С этого момента началось интенсивное исследование этого явления. Спустя год в мировой научной литературе появилось не менее трех тысяч работ. На следующий год в той же системе получена критическая температура Тс = 70 К. Состав керамики в системе УВагСизО . в том же году обеспечил стабильную воспроизводимость электрических и магнитных свойств практически независимо от способа получения и предыстории исходных химических реактивов с температурой перехода в пределах 90—95 К. Следует отметить, что первый висмутсодержащий оксидный сверхпроводник состава Ва(В11 Ь г)Оз был синтезирован еще в 1975 г., но температура перехода в сверхпроводящее состояние составляла лишь 13 К. В 1988 г, синтезированы сверхпроводящие составы в системе В1—8г— Са—Си—О с уходом сопротивления в нуль при 125 К. С тех пор изучается множество составов в системе В1—8г—Са—Си—О, большинство из них метастабильны и являются смесью сверхпроводящих и несверхгтроводящих фаз. [c.236]

При Ф. п. П рода сама величина О и первые производные С по Т, р и др, параметрам состояниям меняются непрерывно, а вторые производные (соотв. теплоемкость, коэф. сжимаемости и термич. расширения) при непрерывном изменении параметров меняются скачком либо сингулярны. Теплота не вьщеляется и не поглощается, явления гистерезиса и метастабильные состояния отсутствуют. К Ф. п. П рода, наблюдаемым при изменении т-ры, относятся, напр., переходы из парамагнитного (неупорядоченного) состояния в магнитоупорядоченное (ферро- и ферримагнитное в Кюри точке, анти-ферромагнитное в Нееля точке) с появлением спонтанной намагниченности (соотв, во всей решетке или в каждой из магн, подрешеток) переход диэлектрик - сегнетоэлектрик с появлением спонтанной поляризации возникновение упорядоченного состояния в твердых телах (в упорядочивающихся сплавах) переход смектич, жидких кристаллов в нематич. фaзyi сопровождающийся аномальным ростом теплоемкости, а также переходы меяоду разл. смектич. фазами .-переход в Не, сопровождающийся возникновением аномально высокой теплопроводности и сверхтекучести (см. Гелий)-, переход металлов в сверхпроводящее состояние в отсутствие магн. поля. [c.55]

Тогда ках обычный детектор в порошковом дифрактометре сканирует измеряемый интервал 2в, позиционно-чувствительный детектор (ПЧД) может измерять одновременно более широкий диапазон (5-120 градусов угла 7.6). ПЧД стали очень популярными в высокотемпературных работах, поскольку позволяют следить за быстрыми изменениями, происходящими при изменении температуры. Хорошим примером служит переход орторомбической фазы в тетрагональную в сверхпроводящем УВааСизОт-г (так назьгеаемое соединение 1-2-3), который происходит около 600 С (рис. 7.5-20). Орторомбическая фаза обладает сверхпроводимостью с критической температурой Гс = 90К. [c.487]

Рис. 74. Термическое разложение сверхпроводящей фазы Ва2Сиз07-й в квазиравновесных условиях.

Висмуторганические соединения широко используются в медицине в качестве лекарственных и антисептических средств. Наряду с медициной, органические соединения висмута (ацетаты, тартраты, цитраты, оксалаты и др.) предложено использовать в процессе получения полимеров, в качестве светочувствительных компонентов фотослоев, предшественников при синтезе мелкокристаллического оксида висмута, высокотемпературных сверхпроводящих материалов, сложных висмутсодержащих оксидов (Bi2W06, В14Т1з012, Bi2Mo06 и др.) для сегнетоэлектрических материалов и катализаторов. Использование данных соединений позволяет существенно сократить время термообработки, снизить температуру синтеза материалов и улучшить их качество. Для синтеза висмутсодержащих сверхпроводящих, сегнетоэлектрических и пьезоэлектрических материалов предложено также использовать алкоголяты и бета-дикетонаты висмута. Методом осаждения данных соединений из газовой фазы получают висмутсодержащие оксидные пленки. В [203] отмечается, что карбоксилаты висмута имеют существенное преимущество перед алкоголятами и другими висмут-органическими соединениями при получении из них оксидных пленок методом осаждения из газовой фазы. Синтез различных висмутсодержащих материалов из висмуторганических соединений более подробно рассмотрен в главе 5.4. [c.181]

Условия синтеза резко сказываются на свойствах сверхпроводящей керамики, что демонстрирует пример образцов состава Bii gPbo,2Sr2 a2 u30io, в котором обнаруживается три типа фаз с различной критической температурой в зависимости от длительности профева образца при 880 °С. Это представляется серьезным препятствием в случае промышленного производства сверхпроводящей керамики в больших количествах [3]. [c.237]

Три сверхпроводящие фазы в системе В1—8г—Са—Си—О принадлежат гомологическому ряду состава В128г2Са Си 02 +4+8, где и = 1, 2, 3. Эти фазы соответственно обозначают как 2201, 2212 и 2223. Их слоистая структура может быть представле- [c.238]

В гл. 5 мы связали проблему вычисления модуля упругости Е г лъ-фазы с некоторыми задачами электростатики на перколяционной решетке. Подобная аналогия может быть установлена и для вязкости 5олъ-фазы. Предположим, что связи, замкнутые с вероятностью р, соответствуют сверхпроводящим звеньям. Напряжения X на обоих концах такого звена должны быть равны Х> = С другой стороны, предположим, что когда пара ) не замкнута (вероятность 1 - р), между точками I и у есть некоторая емкость С . Это соответствует току [c.244]

Смотреть страницы где упоминается термин Фазы сверхпроводящая: [c.123] [c.222] [c.497] [c.31] [c.93] [c.380] [c.380] [c.129] [c.129] [c.250] [c.250] [c.297] [c.42] [c.158] [c.238] [c.239] [c.240] [c.241] [c.158] [c.759] [c.158] [c.56]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология