Сверхпроводники первого рода

Существование длины когерентности н лондоновской глубины проникновения позволяет разделить естественным образом все сверхпроводники на две группы сверхпроводники первого рода, для которых kl и сверхпроводники второго рода, для них ix. > 0- [c.262]

Ламинарная модель и нитевидная структура. У лондоновских сверхпроводников < 0. Поэтому сверхпроводнику в присутствии поля энергетически выгодно разбиться на большое число нормальных и сверхпроводящих областей (смешанное состояние). Для сверхпроводников первого рода, наоборот, разделение образца на нормальные и сверхпроводящие области (промежуточное состояние) менее выгодно, поскольку поверхностная энергия положительна. [c.264]

Все эксперименты [14, 16] по изучению детальной структуры промежуточного состояния в основном подтвердили предположение Ландау о ламинарной (слоистой) структуре сверхпроводника первого рода (рис. 114). При приближении значения внешнего 264 [c.264]

Большинство веществ, обладающих свойством сверхпроводимости, является так называемыми сверхпроводниками первого рода или мягкими сверхпроводниками [10]. Слабое магнитное поле в них не проникает [c.310]

Для сверхпроводников первого рода в табл. 19.8 (для чистых металлов) и 19.9 (для сплавов и соединений) дается температура перехода в сверхпроводящее состояние. Сверхпроводники второго рода характеризуются прежде всего зависимостью максимальной плотности тока от магнитного поля (при Т = 4,2° К)- Эта зависимость кроме состава соединения определяется также и технологией его обработки. На рис. 19.4—19.6 представлен ряд таких зависимостей. [c.310]

Температура перехода в сверхпроводящее состояние для некоторых соединений — сверхпроводников первого рода [4]. Соединения расположены в порядке убывания [c.311]

В сверхпроводниках первого рода при полях меньше критического Вс, которое увеличивается при Т < Тс с понижением температуры, проникновение магнитного потока внутрь сверхпроводника не происходит. При полях больше критических сверхпроводник переходит в нормальное состояние. [c.305]

Можно предложить способ уменьшения вмороженного поля, который еще не применялся для экранировки, но может оказаться подходящим именно для больших экранов. Он состоит в использовании явления течения магнитного потока под действием тока в сверхпроводнике, которое исследовалось на небольших образцах [112, 113].Если внешнее магнитное поле направлено перпендикулярно тонкому слою сверхпроводника первого рода, например свинца, то оно вмораживается следующим образом магнитный поток концентрируется в небольших областях (как показано на рис. 18), где магнитное поле достигает критического и сверхпроводимость нарушается. Сверхпроводящий слой становится как бы изрешечен множеством нормальных областей, каждую из которых пронизывает поток порядка 100 0. Эти области обладают определенной подвижностью, и в силу этого даже замкнутый экран из сверхпроводника, но с вмороженным полем, не дает совершенной экранировки. Изменение внешнего поля немного перераспределяет поле, захваченное внутри экрана, так как при этом нормальные области передвигаются по экрану. Этот эффект вполне заметен, если перемещать постоянный магнит вне тонкостенного свинцового экрана, окружающего сквид-магнитометр. [c.74]

Сверхпроводники первого и второго рода. По виду зависимости намагниченности от намагничивающего поля (рис. 110) сверхпроводники делят на два рода. У сверхпроводников первого рода намагниченность резко падает до нуля при строго определенном критическом поле На. У сверхпроводников второго рода этот переход совершается постепенно. В этом случае начиная с некоторой величины Нс.1 < Не поле начинает частично проникать в сверхпроводник. Полное проникновение наступает лишь при Н , при этом сверхпроводимость в объеме исчезает. Поле превышает Не и в некоторых случаях очень велико для VgGe (Нег)о 6-10= Э, а Ше,)о 3-10 Э. [c.259]

Сверхпроводники первого рода (или пиппардовские сверхпроводники) ведут себя примерно как идеальные сверхпроводники, о которых говорилось выше. В эту группу сверхпроводников входят чистые металлы (за исключением ниобия, ванадия и технеция) и сплавы с низким содержанием одного компонента, для которых эффективная масса близка к массе свободного элек- [c.262]

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ — свойство материалов не оказывать сопротивления электрнческому току при температурах ниже характерной для них критической температуры. Материалы, обладающие таким св-вом, наз. сверхпроводящими материалами. Если т-ра ниже критической, удельное электрическое сопротивление сверхпроводника теоретически равно нулю (экспериментально определен лишь верхний предел — пиже 10 ом-см). Магн. индукция массивного сверхпроводника при т-ре ниже критической равна нулю — магн. поле выталкивается из объема материала ири переходе его в сверхпроводящее состояние и остается лишь в тонком поверхностном слое (толщиной 10 —см). Различают сверхпроводники первого рода — чистые металлы и сверхпроводники второго рода — сплавы (однородные, однофазные). Чтобы материал пз сверхпроводящего состояния перешел в нормальное (не сверхпроводящее), его нагревают до т-ры выше критической или повышают (при т-ре ниже критической) напряженность внешнего магн. поля (либо поля протекающего тока) выше определенного критического значения. Критическая напрягкенность внешнего магн. поля растет с понижением т-ры ниже критической и достигает макс. значения при т-ре О К. Если значение напряженности внешнего магн. ноля становится выше критического, сопротивление материала скачкообразно восстанавливается (при. малом коэфф. размагничения), магн. поле проникает в материал. Критические т-ра и напряженность внешнего ноля сверхпроводника зависят от внешнего давления и упругого растяжения. Переход в сверхпроводящее состояние в отсутствие внешнего магн. поля — фазовый переход второго рода, во внешнем магн. поле — фазовый переход первого рода. Сверхпроводники первого рода переходят в сверхпроводящее состояние при определенном значении магп. поля, сверхпроводники второго рода — в широком интервале этих значений. С. обусловлена сверхтекучестью элект- [c.344]

По характеру поведения в магнитном поле сверхпроводники подразделяются на две группы. К первой группе, называемой сверхпроводниками первого рода, относятся мягкие металлы-такие как свинец, олово и ниобий, с температурами перехода, не превышающими 9 К. В сверхпроводниках первого рода наблюдается полное выталкивание потока в полях, меньших критического Н , которое обычно не превышает 1 ООО Гс. К сверхпроводникам второго рода относятся механически более твердые материалы-в основном сплавы и различные соединения. Для них значения критических полей выше-до 10 Гс, а температура перехода достигает 21,5 К. В этих материалах поток полностью выталкивается только в том случае, если внешнее поле не превосходит нижнего критического значения которое составляет 10 Гс. При больших полях магнитный поток начинает проникать внутрь образца, который, однако, продолжает сохранять сверхпроводящие свойства, пока поле не достигнет верхнего критического значения Я 2- Здесь сверхпроводимость исчезает, и металл переходит в обычное состояние. Сверхпроводники первого рода используются в случаях малых значений поля для магнитного экранирования, например в магнитометрах, применяющихся для исследования горных пород (см. ниже). В случае сильных магнитных полей необходимо применять сверхпроводники второго рода. Большинство сквидов также изготавливается из этих материалов, обычно из нагартованных ююбия или сплава ниобий-титан. [c.149]

По знаку поверхностной энергии в сверхпроводники делятся на две групп сверхпроводники первого рода (поверхнос ная энергия положительна) и сверхпрово тки второго рода (поверхностная энерп отрицательна). [c.184]

Сверхпроводники первого рода (идеал ные) характеризуются значениями Ту. ш Ь которые соответствуют минимальному пол разрушающему сверхпроводимость при да ной температуре (рис. 4.55). При Яэтой группе относя ся се чистые металлы (элементы) исключением ниобия и ванадия. [c.184]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология