Сверхпроводники второго рода

Рис. 111. Фазовая диаграмма сверхпроводника второго рода (схема)

В интервале между Hei Не2 сверхпроводник второго рода находится, таким образом, в смешанном состоянии ( фаза Шубни-кова), в котором сосуществуют нормальная и сверхпроводящая фазы. При Н > Не2 сверхпроводимость разрушается не полностью в области полёй Нс < Н < Нез на поверхности цилиндра существует сверхпроводящая прослойка (толщиной 10 А). В большинстве случаев Нез , 1 Н . Изменение полей Н , Не г и Нез с изменением температуры показано на рис. 111. [c.259]

Существование длины когерентности н лондоновской глубины проникновения позволяет разделить естественным образом все сверхпроводники на две группы сверхпроводники первого рода, для которых kl и сверхпроводники второго рода, для них ix. > 0- [c.262]

Следует заметить, что любой чистый сверхпроводник можно перевести в сверхпроводник второго рода путем добавления примесей -или создания дефектов кристаллической структуры. Электроны в сверхпроводнике рассеиваются на дефектах, и при этом нарушается [c.263]

Рнс. 115. Структура изолированной вихревой нити в сверхпроводнике второго рода (схема) [c.265]

Для сверхпроводников второго рода характерно то, что магнитный поток проникает в них, образуя множество нитей, пронизывающих диамагнитную сверхпроводящую массу [11]. [c.310]

Для сверхпроводников первого рода в табл. 19.8 (для чистых металлов) и 19.9 (для сплавов и соединений) дается температура перехода в сверхпроводящее состояние. Сверхпроводники второго рода характеризуются прежде всего зависимостью максимальной плотности тока от магнитного поля (при Т = 4,2° К)- Эта зависимость кроме состава соединения определяется также и технологией его обработки. На рис. 19.4—19.6 представлен ряд таких зависимостей. [c.310]

В предлагаемую читателям книгу вошли материалы по обоснованию гетерогенности воды и роли ее ассоциированных состояний в процессах неравновесной фазовой трансформации метастабильных структур воды. Приводятся данные по формированию в фазах ассоциированной воды униполярных зарядов и рассматривается их роль в процессах взаимодействия с внешними физическими полями, которые описываются в рамках представлений о сверхпроводниках второго рода. [c.5]

Рис. 4.56. Вид зависимости критического поля от температуры для сверхпроводника второго рода

Физическая сущность такого поведения сверхпроводников второго рода заключается в том, что при отрицательном значении поверхностной энергии между фазами энергетически более выгодно состояние, при котором нормальная фаза в металле разделена на большое число нитей магнитного потока с максимальной развитой поверхностью. [c.185]

Сверхпроводники первого и второго рода. По виду зависимости намагниченности от намагничивающего поля (рис. 110) сверхпроводники делят на два рода. У сверхпроводников первого рода намагниченность резко падает до нуля при строго определенном критическом поле На. У сверхпроводников второго рода этот переход совершается постепенно. В этом случае начиная с некоторой величины Нс.1 < Не поле начинает частично проникать в сверхпроводник. Полное проникновение наступает лишь при Н , при этом сверхпроводимость в объеме исчезает. Поле превышает Не и в некоторых случаях очень велико для VgGe (Нег)о 6-10= Э, а Ше,)о 3-10 Э. [c.259]

К сверхпроводникам второго рода (лондоновские сверхпроводники) относится большинство химических соединений, таких как КЬдЗп, УдОа и др. Глубина проникновения Я для них определяется уравнением (469). В этом случае 2000 А, скорость >= я 10 см/с и 50 А температура перехода Тс высока (—18 К Для ЫЬдЗп) и т велика. [c.263]

Критическая температура для хорошо изученных сверхпроводников второго рода составляет ЫЬзЗп 18,05° К сплав N5 + 25% 2г 11° К сплав 2г Т1 8° К. [c.310]

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ — свойство материалов не оказывать сопротивления электрнческому току при температурах ниже характерной для них критической температуры. Материалы, обладающие таким св-вом, наз. сверхпроводящими материалами. Если т-ра ниже критической, удельное электрическое сопротивление сверхпроводника теоретически равно нулю (экспериментально определен лишь верхний предел — пиже 10 ом-см). Магн. индукция массивного сверхпроводника при т-ре ниже критической равна нулю — магн. поле выталкивается из объема материала ири переходе его в сверхпроводящее состояние и остается лишь в тонком поверхностном слое (толщиной 10 —см). Различают сверхпроводники первого рода — чистые металлы и сверхпроводники второго рода — сплавы (однородные, однофазные). Чтобы материал пз сверхпроводящего состояния перешел в нормальное (не сверхпроводящее), его нагревают до т-ры выше критической или повышают (при т-ре ниже критической) напряженность внешнего магн. поля (либо поля протекающего тока) выше определенного критического значения. Критическая напрягкенность внешнего магн. поля растет с понижением т-ры ниже критической и достигает макс. значения при т-ре О К. Если значение напряженности внешнего магн. ноля становится выше критического, сопротивление материала скачкообразно восстанавливается (при. малом коэфф. размагничения), магн. поле проникает в материал. Критические т-ра и напряженность внешнего ноля сверхпроводника зависят от внешнего давления и упругого растяжения. Переход в сверхпроводящее состояние в отсутствие внешнего магн. поля — фазовый переход второго рода, во внешнем магн. поле — фазовый переход первого рода. Сверхпроводники первого рода переходят в сверхпроводящее состояние при определенном значении магп. поля, сверхпроводники второго рода — в широком интервале этих значений. С. обусловлена сверхтекучестью элект- [c.344]

В сверхпроводниках второго рода имеется два критических поля. При поле, меньшем нижнего критического значения Вс, магнитный поток не проникает внутрь образна. Когда поле больше верхнего критического поля Вс2, весь образен переходит в нормальное состояние. При значениях Вс1 < В < Вс2 происходит частичное проникновение поля в образен, в котором возникает сложная структура чередуюшихся областей с нормальными и сверхпроводяшими типами проводимости. [c.305]

По характеру поведения в магнитном поле сверхпроводники подразделяются на две группы. К первой группе, называемой сверхпроводниками первого рода, относятся мягкие металлы-такие как свинец, олово и ниобий, с температурами перехода, не превышающими 9 К. В сверхпроводниках первого рода наблюдается полное выталкивание потока в полях, меньших критического Н , которое обычно не превышает 1 ООО Гс. К сверхпроводникам второго рода относятся механически более твердые материалы-в основном сплавы и различные соединения. Для них значения критических полей выше-до 10 Гс, а температура перехода достигает 21,5 К. В этих материалах поток полностью выталкивается только в том случае, если внешнее поле не превосходит нижнего критического значения которое составляет 10 Гс. При больших полях магнитный поток начинает проникать внутрь образца, который, однако, продолжает сохранять сверхпроводящие свойства, пока поле не достигнет верхнего критического значения Я 2- Здесь сверхпроводимость исчезает, и металл переходит в обычное состояние. Сверхпроводники первого рода используются в случаях малых значений поля для магнитного экранирования, например в магнитометрах, применяющихся для исследования горных пород (см. ниже). В случае сильных магнитных полей необходимо применять сверхпроводники второго рода. Большинство сквидов также изготавливается из этих материалов, обычно из нагартованных ююбия или сплава ниобий-титан. [c.149]

Таким образом, для сверхпроводников второго рода выше Як1 отсутствует эффект Менсиера, т. е. магнитное поле частично лроникает в сверхпроводник. [c.185]

В идеальном сверхпроводнике второго рода, находящемся в магнитном поле Н , перпендикулярном транспортному току, при Як1<Яе<Як2 нз-за миграции нитей ток не может течь без сопротивления. Движение нитей связано с тем, что при наличии транспортного тока на незакрепленные маг-дитные нити (флюксоиды) действует лорен- [c.185]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология