Поле магнитное критическая величина

Такое поведение спирали во внешнем поле связано с конкуренцией межмолекулярного взаимодействия, которое стремится установить геликоидальное упорядочение длинных осей молекул, и взаимодействия молекул с приложенным полем, которое стремится сориентировать длинные оси всех молекул по полю. При не слишком больших напряженностях поля межмолекулярные силы препятствуют полному выстраиванию молекул по полю, однако равномерное вдоль оси вращение директора нарушается, и большая часть молекул оказывается ориентированной вдоль поля или близких к полю направлениях (см. рис. 18). В поле, превышающем критическое, взаимодействие молекул с полем оказывается сильнее межмолекулярных сил. В результате ориентация директора будет одинаковой во всем объеме холестерика и определяется она только направлением приложенного поля. Сама же величина критического поля (магнитного) оказывается равной [c.62]

Наложение внешнего магнитного поля определенной критической величины, перпендикулярного плоскости пластинки, ведет к образованию цилиндрических магнитных доменов (ЦМД). [c.155]

В табл. 1.4.31 приведены критические значения магнитной проницаемости хромоникелевых сталей с различным содержанием никеля, а на рис. 1.4.35 значения параметра д.кр представлены в виде графической зависимости от содержания никеля в хромоникелевых сталях при температуре 293 и 4,2 К в магнитных полях различной напряженности (Н) и магнитном поле Земли. Значения параметра Цкр были получены на основе непосредственных измерений магнитной проницаемости на образцах и действующем оборудовании, а также данных, определенных методом математического планирования эксперимента. Как следует из табл. 1.4.31 и рис. 1.4.35, величина критического значения магнитной проницаемости зависит от содержания никеля в стали, напряженности магнитного поля, температуры ее измерения. С увеличением содержания в сталях никеля, как в магнитном поле Земли, так и во внешнем магнитном поле (независимо от температуры измерения), критическая величина магнитной проницаемости возрастает. Увеличение напряженности магнитного поля, наоборот, уменьшает ее значение. Однако определяющими факторами критического значения магнитной проницаемости являются структурное состояние стали, зависящее от ее химического состава, режима провоцирующего нагрева и, главным образом, склонности стали к МКК как основного фактора, определяющего работоспособность оборудования. В связи с этим использование подобных таблиц (табл. 1.4.31) и графиков, подобных приведенным на рис. 1.4.35, в сочетании с металлографическим анализом позволяет непосредственно на контролируемом объекте оборудования в короткое время выявить состояние металла и опасные зоны в нем. [c.93]

Если магнитное поле приложено вдоль оси легкого намагничения, то при некоторой его критической величине происходит хорошо известный фазовый переход первого рода, при котором моменты подрешеток поворачиваются [c.201]

В 1961 г. Лафферти [46 и 47] разработал конструкцию магнетронного манометра с горячим катодом, работающего при очень малых токах эмиссии. На рис. 4. 6 показана конструкция преобразователя такого манометра. Вольфрамовый катод диаметром 0,2 мм и длиной 19 мм расположен в центре цилиндрического анода диаметром 24 мм и длиной 29 мм. Коллектор ионов расположен в верхней части манометра. Вся система электродов находится в осевом магнитном поле напряженностью около 300 э. Экран служит отражателем электронов. Напряженность магнитного поля Н превышает критическую величину, равную в данном случае 100 э. [c.89]

Если к слою ЖК, помешенному между двумя подложками, приложить извне магнитное или электрическое поле, то в зависимости от граничных условий на подложках, величины и знака диамагнитной или диэлектрической проницаемости происходит деформация, характеризующаяся переориентацией директора. Этот эффект назван по фамилии, впервые наблюдавшего его В.К. Фредерикса [108]. Подробное описание перехода Фредерикса содержится в [1, 109]. Практически важными и удобными для экспериментального наблюдения являются три частных случая, различающихся ориентацией директора и внешнего поля относительно подложек (рис. 2.4.1). Деформации, возникающие после приложения к слою магнитного или электрического поля, напряженность которого превышает некоторую критическую величину — пороговую напряженность Щ или Ер — и /Ь (Ь — толщина слоя), называются деформациями поперечного изгиба кручения и продольного изгиба или, согласно терминологии [1], 8-, Т-, Б-эффектами. Пороговая напряженность Нр (или пороговое напряжение 11р), задаются соотношениями [c.53]

При Як — Я]<С Як можно разложить все величины по степеням отклонения магнитного поля от критического значения. Учитывая особенность плотности состояний на краю зоны, получаем [c.164]

Особенностью электромагнитной объемной силы является то, что в отличие от других объемных спл (силы тяжести, инерционных сил) ею можно управлять, воздействуя на вызывающие ее. электрическое и магнитное поля. Изменяя величину электромагнитной силы, можно влиять на интенсивность п форму ударных волн, увеличивать критическое значенпе числа Рейнольдса при переходе ламинарного режима течения в турбулентный, замедлять или ускорять ноток электропроводной жидкости (или газа), вызвать деформацию профиля скорости и отрыв пограничного слоя. [c.178]

Магнитное поле может повышать скорость возникновения зародышей. Действие магнитного поля связывают либо с уменьшением энергии активации на величину поворота молекулы в магнитном поле, либо с уменьшением работы образования критического зародыша. Стимулирует кристаллизацию и радиоактивное излучение. Предполагается, что заряженные частицы, испускаемые радиоактивным веществом, способствуют образованию центров кристаллизации. [c.363]

Исследования внутренних эффективных полей на ядрах мессбауэровских изотопов и изучение механизма их происхождения чрезвычайно важны для понимания природы возникновения ферромагнитных, антиферромагнитных и ферримагнитных состояний. Исследование температурой зависимости величины внутреннего эффективного поля на ядре в магнитных веществах дает возможность исследовать магнитные фазовые превращения, определять значе-ния критической температуры магнитного перехода. [c.214]

Такое поведение величины X характерно для фазового перехода второго рода, скажем, перехода из ферромагнитного в парамагнитное состояние. В этой аналогии X играет роль параметра упорядоченности (намагниченности), g— напряженности магнитного поля, / — температуры. Значение f=Up = = 1 отвечает точке Кюри. При / < нарушение симметрии. Именно в критической точке малые флуктуации возрастают до макроскопических значений. На рис. 15.20 показаны кривые Х(/) при различных g. [c.508]

Установленная взаимосвязь величины магнитной проницаемости, определяемой параметрами провоцирующего нагрева, с химическим и фазовым составом хромоникелевых сталей аустенитного класса, их механическими свойствами, степенью пластической деформации, стойкостью к МКК, напряженностью магнитного поля и температурой исследования позволила ввести универсальный параметр, величина которого зависит от всех вышеприведенных факторов, воздействующих на металл оборудования. В качестве такого универсального параметра было предложено критическое значение магнитной проницаемости превышение которого сопряжено с опасностью возникновения аварийных ситуаций в оборудовании, связанных с возникновением и развитием коррозионных дефектов по механизму МКК. [c.93]

Определение величины магнитной проницаемости в контролируемых зонах проводилось в магнитном поле Земли и во внешнем магнитном поле напряженностью 40 кА/м. Исходная величина магнитной проницаемости стали до эксплуатации составляла в магнитном поле Земли — 1,023, во внешнем магнитном поле — 1,029. Критическое значение магнитной проницаемости для стали с 12,2% никеля, согласно данным рис. 1.4.35, составляет Цкр= 1,435 в поле Земли и Цкр= 1,470 во внешнем поле напряженностью 40 кА/м. Данные по определению магнитной проницаемости в различных зонах гиба приведены в табл. 1.4.52. [c.124]

Если А1 > О, то включение поля выводит систему из критической точки. Таким свойством обладают магнитное поле (в ферромагнетике), температура. Сопряженные им термодинамические величины мы называли сильно флуктуирующими. Размерности А . этих величин меньше размерности пространства й. [c.255]

Верхние критические магнитные поля широко изучались для большого числа бинарных, тройных и четверных карбидов и нитридов. Некоторые из карбидов и нитридов имеют очень высокие величины Не, и поэтому в принципе могут применяться в сверхпроводящих соленоидах. Однако цх плохие механические [c.221]

Плотности критического тока зависят от ориентации образца в магнитном поле. На характеристиках /с—Я для МозА С 39] и ЫЬЫ (рис. 121) [43, 44, 46, 47] наблюдались пик -эффекты. Величины /с для тонких пленок слабо чувствительны к их ориентации во внешнем поле, хотя в параллельных полях они выше. [c.226]

Действие магнитного поля связывают либо с уменьшением энергии активации на величину работы поворота молекулы в магнитном поле [114], либо с уменьшением работы образования критического зародыша [116]. [c.81]

Очень перспективно использование сверхпроводимости для создания мощных электромагнитов. Пригодные для этого Вещества должны сохранять сверхпроводимость при возможно высокой плотности тока и возможно сильных Магнитных полях. На рис. ХУ-15 показана схема установки, применяемой для оценки таких качеств сверхпроводников как только плотность тока или магнитное поле достигает критической величины, утеря сверхпроводимости находящимся в жидком гелии образцом обнаруживается по отклонению стрелки вольтметра. В частности, было установлено, что при плотности тока 100 тыс. а/сл и магнитном поле в 88 тыс. гс сверхпроводимость NbзSn еще не теряется. [c.476]

Пленки с цилиндрическими доменами. Если к монокристалли-ческой бездефектной магнитной пленке с осью легкого намагничивания, направленной перпендикулярно к плоскости пленки, приложить вдоль этой оси небольшое магнитное поле, то размеры доменов с намагниченностью, совпадающей с направлением магнитного поля, будут увеличиваться за счет уменьшения размеров доменов с противоположной намагниченностью (см. гл. VI). По достижении приложенным полем критической величины домены, имеющие форму островков , превращаются в устойчивые цилиндрические магнитные домены в виде пузырьков [14]. [c.506]

Вязкоупругие свойства жидкого кристалла характеризуются набором модулей упругости Кц и коэффициентов вязкости уь определяющих свойства однородного жидкого кристалла. Эти параметры в сочетании с анизотропией магнитной и диэлектрической восприимчивостей Дх и Ае определяют характер изменений в жидком кристалле при внещних воздействиях. Для полипептидных жидких кристаллов Ах и Ае положительны по знаку. Следовательно, в достаточно сильном магнитном (электрическом) поле жидкий кристалл макроскопически однородно ориентирован так, что продольные оси спиральных макромолекул параллельны направлению поля. Очевидно, что такая упорядоченность нарушает холестерическую макроструктуру, характерную для жидкого кристалла ПБГ в отсутствие внешнего поля. Фактически такой структурный переход от холестерика к нематику используется во многих технических устройствах благодаря удобству контроля за переходом и позволяет определить критическую величину поля, индуцируюш его такой переход. Индуцированный полем переход был открыт в лиотропных системах при изучении молекул растворителя методом ЯМР-опектроскопии [32—34]. Позднее этот лереход изучался методами ЯМР [35], инфракрасного дихроизма 4], оптических исследований [36], магнитной восприимчивости [37] и импульсной лазерной техники [38]. Переход можно также наблюдать при измерениях шага холестерической спирали как функции напряженности лоля. На рис. 11 показана зависимость относительного шага [c.198]

Температура перехода в сверхпроводящее состояние для монокристаллов молибдена изотропна, а критическая величина иапряжеииостн магнитного поля анизотропна (по аналогии с данными для монокристаллов ванадия, ииобия и тантала). [c.382]

Приложение аксиального магнитного поля к цилиндрическому диоду уменьшает число электронов, достигающих анода. Отли [80] показал, что критическая величина напряженности магнитного поля Но, снижающая силу тока на 50%, связана с приложенным к диоду потенциалом следующим соотношением [c.115]

Вязкоупругие свойства жидкого кристалла характеризуются набором модулей упругости Кц и коэффициентов вязкости уь определяющих свойства однородного жидкого кристалла. Эти параметры в сочетании с анизотропией магнитной и диэлектрической восприимчивостей Ах и Ае определяют характер изменений в жидком Кристалле при внешних воздействиях. Для полипептидных жидких кристаллов Ах и Де положительны по знаку. Следовательно, в достаточно сильном магнитном (электрическом) поле жидкий кристалл макроскопически однородно ориентирован так, что продольные оси спиральных макромолекул параллельны направлению поля. Очевидно, что такая упорядоченность нарушает холестерическую макроструктуру, характерную для жидкого кристалла ПБГ в отсутствие внешнего поля. Фактически такой структурный переход от холестерика к нематику иопользуется во многих технических устройствах благодаря удобству контроля за переходом и позволяет определить критическую величину поля, индуцируюш< о такой переход. Индуцированный полем переход был открыт в лиотропных системах при изучении молекул растворителя методом [c.198]

Рис. 11. Зависимость приведенного шага. холестерической спирали Р/Ро от приведенной напряженности магнитного по.тя Н/Нс для 20%-ного раствора ПБГ в диоксане. Шаг холестерической сверхструктуры увеличивается при возрастании напряженности поля и изменяется логарифмически при приближении к критической величине поля Яс = 5 килоэрстед [24].

Кривые намагниченности для ансамбля магнитных нанокластеров в рамках модели [12] представляют собой результат усреднения как по кластерам с различной ориентацией, так и по различным траекториям в пределах кластера или группы одинаково ориентированных кластеров, когда для этой группы амплитуда внешнего магнитного поля не превосходит критической величины. Как следует из рис. 16.11, при амплитудах внешнего поля, больщих Не, кривая намагниченности выходит на насыщение независимо от начального положения магнитного кластера при Н = 0. В слабых магнитных полях память о начальном состоянии сохраняется и для каждого кластера имеется две кривые намагничивания, соответствующие разным начальным состояниям, отличающимся противоположным направлением магнитного момента. Так как критическое поле Не зависит от ориентации оси легчайшего намагничивания кластера относительно направления магнитного поля, то при определенных амплитудах внешнего поля в диапазоне 0,5 < Лс < 1 (рис. 16.10) часть кластеров будет перемаг-ничиваться в режиме сильного поля, а другая часть в режиме слабого поля. [c.537]

Эти соотношения были получены для малой окрестности критической точки при приближении к ней по температуре (л = х), но к ней можно приближаться по любой термодинамической силе (давлению или напряже1пюсти поля). Найдем термодинамические величины ферромагнетика как функции магнитного поля (х=И) вдоль критической изотермы (7 =7 р. Я- 0), Введем кричические показатели для этого случая [c.253]

Отсутствие сопротивления естественным образом привело к мысли о возможности создания мощных электромагнитов со сверхпроводящими обмотками. Когда подобный прибор был испытан, оказалось, что при достижении магнитным полем определенного значения обмотки перестают быть сверхпроводящими. Кроме того, было установлено, что внешние магнитные поля также разрушают сверхпроводимость. Удалось показать, что в прямой сверхпроводящей проволоке возникает нормальное сопротивление, если проходящий в ней электрический ток достигает некоторой критической величины. Силсби [34] сопоставил все эти внешне не связан- [c.376]

Полностью решить поставленную перед исследователями задачу — провести контроль фактического состояния оборудования в сжатые сроки ремонтного останова производства, соблюдая при этом максимально возможную точность и достоверность контроля, — не позволяет ни один из существующих методов. Поэтому в настоящее время разработаны и проходят опытнопромышленные испытания новые методы контроля, основанные на иных физических константах материалов. Одним из таких методов является метод магнитометрической оценки состояния металла оборудования, изготовленного из маломагнитных сталей. В основу метода заложено сравнение фактической магнитной проницаемости Цфаи, измеренной с помощью магнитометрических датчиков, установленных на элементах оборудования, в магнитном поле Земли или во внешнем магнитном поле определенной напряженности, с величиной критического значения магнитной проницаемости Цкр- [c.122]

Итак, приведенные выше данные показывают, что при достаточно низких частотах вращения жидкокристаллического образца, однородно-ориентированного в неподвижном состоянии, образец остается однородно-ориентированным и при вращений, причем направление его ориентации удовлетворяет соотношению (IV.1), как того и требует теория, созданная в предположении о насыщающем характере используемых магнитных полей. Однако по мере увеличения частоты вращения поведение жидкого кристалла отличается от предсказаний теории [158], так как направление его преимущественной ориентации перестает удовлетворять соотношению (IV. 1), а сам жидкокристаллический образец начинает ра-зупорядочиваться еще до достижения критической частоты Vkp (величина кр, определенная с помощью соотношения (IV. 1) из начального наклона экспериментальной зависимости, представленной на рис. IV.8, равна 0,8 0,05 гц) [c.166]

Уравнение (109) впервые получено Ликоудисом, причем показатель степени определялся на основании анализа теплообмена в критической точке при отсутствии магнитного поля Л. 17]. Это уравнение дает заниженные результаты по крайней мере для тех небольших градиентов скорости, которые представлены на рис. 20 в ньютоновском приближении, хотя и согласуется с точностью до 3% с расчетами Буша при 5ь<5. Таким образом, простое уравнение (109) является хорошим приближением при расчетах теплообмена в критической точке. Ошибка не превышает 10% до тех пор, пока не станет существенно больше 10. Если же при расчетах использовать усредненное значение величины ин-.дукции магнитного поля, то, как показал Ликоудис [Л. 65], расхождение с более точными решениями уменьшается. [c.60]

Следовательно, если форма и размеры тела таковы, что конвективная теплоотдача при отсутствии магнитного поля минимальна, то приложенное магнитное поле не будет увеличивать суммарную теплоотдачу, так как уравнение (114) справедливо для любого т. Гоулард Л. 76] нашел, что радиус тела должен быть меньше его оптимальной величины, поскольку у него получилось, что / У<7о<0,4. Однако маловероятно, чтобы неравенство (114) выполнялось при очень высоких скоростях полета, когда поглощательная способность стенки велика. С ростом скоростей и высот полета лучистый теплообмен будет составлять все большую долю от суммарного. Поэтому при анализе теплоотдачи в критической точке необходимо учитывать радиацию. Насколько известно автору, точный анализ влияния излучения на конвективный теплообмен в критической точке еще не сделан. [c.62]

Аналогичные изменения должны происходить также при увеличении давления. Действительно, при давлении 100 тыс. ат происходит ускорение распада T э на 0,025% по сравнению с металлом при обычном давлении [264]. Эта величина (АА,=2,3 0,5-10 4 сек ) хорошо согласуется с расчетной (А 1=2—4-10 ), определенной Портером и Макмилланом [265]. Изменения в константах радиоактивного распада изомера Тс ° в виде металла нри низких температурах исследовали Байрс и Стамп [266]. Они установили, что основным фактором, влияюшим на скорость распада, является не температура (или обусловленное ею сжатие объема), а переход технеция при низких температурах в сверхпроводящее состояние и связанное с этим перераспределение электронов. Это подтверждается тем, что при 77 °К не наблюдались заметные изменения периода полураспада, тогда как при 4,2 °К (критическая температура металлического технеция 8,8 °К) эти изменения были ощутимыми. Они резко уменьшались, если сверхпроводящее состояние технеция устранялось сильным магнитным полем [c.107]

Числа 2,405 5,520 8,654 и т. д. являются корнями уравнения. о(Ит)=0. Волна типа НЕц может возникать при сколь угодно малой величине диаметра жилы, или, как говорят, не имеет отсечки, или критической длины волны (критической частоты). Это свойство волны широко используется, так как все остальные типы волн имеют критические параметры, т. е. такой диаметр жилы, при котором они отсекаются — перестают существовать. Так, например, при 2а < 2,405А, /я волны типа Но и 01 возникнуть не могут (не позволяют граничные условия — непрерывность тангенциальных составляющих электрического и магнитного полей на границе раздела жилы и оболочки). Все это позволяет работать при 2а <,2,405X 1 п Уп — п1 только с одним типом [c.158]