Гинзбурга Ландау параметр

Значение параметра Гинзбурга—Ландау при других температурах определяется по формуле [c.264]

Обратимся теперь к многомодовому случаю. Заметим прежде всего, что всякое решение обобщенных уравнений Гинзбурга—Ландау (4.4.20) в отсутствие флюктуаций обязано содержать свободные параметры, которые могут быть заданы произвольным образом. Действительно, при ( ) = О эти уравнения инвариантны относительно одновременного изменения фаз всех взаимодействующих мод на одну и ту же величину. Это означает, что если мы знаем какое-то решение этих уравнений, отличное от нуля, то после добавления к фазам всех мод одной и той же величины мы вновь должны получить их решение. Следовательно, найденное нами решение обязано содержать некоторый свободный параметр. Разумеется, он может оказаться неединственным, так что устанавливающееся решение будет характеризоваться целым набором свободных параметров зна- [c.130]

Последующий анализ проводится в тесной аналогии с теорией равновесных фазовых переходов второго рода в физических системах. Поле у (г, t) рассматривается в качестве параметра порядка и производится адиабатическое исключение подчиненных ему быстро осциллирующих переменных, что дает в результате уравнение Гинзбурга—Ландау для медленной составляющей параметра порядка. [c.213]

Для исследования неравновесных фазовых переходов в уравнениях (4.1) и (4.4) необходимо учесть флуктуации параметра порядка. При этом уравнение (4.4), дополненное случайной силой типа белого шума, принимает вид уравнения Гинзбурга-Ландау /6/ [c.154]

Для учета пространственных корреляций параметра порядка необходимо анализировать уравнение Гинзбурга-Ландау (4.5). В данном параграфе для одноразмерного уравнения (4.5) развивается теория возмущений по константе связи. Будет показано, что связь между атомами, расположенными в узлах цепочки, можно учесть на основе решения неоднородного кинетического уравнения для одного атома с определенным источником параметра порядка. Интенсивность источника находится из решения уравнений для невзаимодействующих атомов /33/. [c.168]

Согласно Гинзбурга-Ландау, по мере повышения потенциала в сверхпроводящей нити появляется электрическое поле Е=-УФ и нормальный ток j =E. При этом растет разность фаз сверхпроводящего упорядочения между точками нити Х и х , что приводит к сгущению витков, изображенных на рис. 4.4, а градиент фазы определяет скорость сверхтекучего движения электронов, которая не должна превышать критическую. Уменьшение числа витков достигается при обращении модуля параметра порядка в нуль. В этот момент происходит сброс фазы на 2п. Данное состояние получило название центров проскальзывания фазы (ЦПФ). Численный анализ, проведенный в работе [6], показывает, что при достаточно малых значениях транспортного тока решения уравнения Гинзбурга-Ландау для нестационарного случая начинают зависеть от времени, При этом все параметры сверхпроводника, в том числе сверхтекучий импульс О, химический потенциал т, плотность нормальных электронов j , сверхтекучих электронов и др. испытывают колебания во времени вблизи ЦПФ. [c.143]

В 1950 г. Гинзбург и Ландау предложили феноменологический подход к явлению сверхпроводимости, в котором в явном виде учли существование поверхностной энергии. В их теории содержится безразмерный. параметр к (Г). Для чистых сверхпроводников (см., напр., [14, 15]) [c.264]

Как же быть с теорией Ландау Из параметров, характеризующих физическую систему вблизи перехода, можно построить безразмерную величину. Ее часто обозначают буквой О и называют числом Гинзбурга. У различных веществ числа Гинзбурга бывают существенно разными. Причина последнего принципиально ясна величина О зависит от сил, действующих между частицами, принимающими участие в фазовом переходе. [c.249]

Другой известный случай реализации симметрии (У ,— квантовая жидкость Не. Симметрия Ог гамильтониана <2.11) в этом случае есть градиентная инвариантность системы— возможность умножения волновой функции 1 )(х) в представлении вторичного квантования на произвольный фазовый множитель е . В несверхтекучем состоянии фаза является случайной величиной, распределенной равномерно в интервале О < ш < 2я. Ниже Я.-точки возникает бозе- эйнштейновский конденсат, число заполнения состояния с нулевым импульсом обращается в бесконечность, так что соотношение неопределенностей позволяет фазе ш иметь определенное значение. Параметром порядка для Л-перехода, как уже отмечалось, служит волновая функция 1 )(х) сверхтекучей компоненты, являющаяся комплексным полем. Можно также считать г15(х) полем двумерных векторов с компонентами Ке ф(х), 1тф(х). Симметрия О г имеется для сверхпроводников, где упорядочение также описывается (в теории Гинзбурга — Ландау) комплексным полем г15(х). Для О г нет инвариантов и фазовый переход может происходить как фазовый переход второго рода. Группы О г, (Уг, группа движений пространстра — примеры (не единственные) спонтанно нарушающихся непре- [c.52]

Физическая идея, позволившая добиться успеха, состоит в том, что в системах, близких к порогу тьюринговской неустойчивости, имеет место резкая иерархия времен. В этой области все моды быстро релаксируют, кроме критической, которая вместе с близкими к ней модами эволюционирует крайне медленно. В силу этого на больших отрезках времени поведение системы целиком определяется эволюцией критических и околокритических возмуш ений. В физической теории фазовых переходов амплитуды медленно эволюционируюш их мод рассматриваются как параметры порядка, для которых справедливо уравнение Гинзбурга - Ландау [c.104]

Метод ренорм руппы и б-разложення. Особенности поведения термодинамических величин в критической области обусловлены взаимодействием флуктуаций параметра порядка й неогршииченным возрастагаем корреляционной длины по мере приближения к Энергия системы в симметричной фазе в окрестности фазового перехода должна описываться разложением Ландау по степеням параметра порядка, в котором следует сохранить члены с пространственными производными, учитывающими неоднородное распределение параметра порядка. Такое выражение для энергии часто называют гамильтонианом Гинзбурга—Ландау л-Вероятность осуществления заданной конфигурации флуктуаций определяется выражением, пропорциональным ехр( Я/Л7), поэтому удобно рассматривать безразмерную энергию флуктуаций Ярл/ЛГ = Я [4 . [c.217]

Преобразования ренорм-группы двигают в пространстве параметров гамильтониана точку(и1, Иг > . р > характеризующую исходный гамильтониан, по траектории, задаваемой уравнением ренорм-группы (36.1). В общем случае эта траектория приходит либо в некоторую стабильную неподвижную точку (если таковая есть), либо уходит за границы устойчивости гамильтониана Гинзбурга - Ландау. Эту последнюю возможность мы обсудим в следующем параграфе. [c.224]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология