Статистика Бозе — Эйнштейна и Ферми — Дирака

Для неразличимых частиц. Рассмотрим систему, состояние которой определяется просто указанием числа частиц, находящихся в возможных энергетических состояниях. Б отличие от статистики Максвелла — Больцмана здесь безразлично, какие именно частицы находятся в том или ином состоянии. Иными словами, частицы считаются неразличимыми и здесь применяется квантовая статистика (Бозе — Эйнштейна и Ферми —Дирака). [c.100]

Мы рассматривали различные вопросы равновесия с точки зрения статистики Больцмана. Однако эта статистика правильна лишь для идеальных газов и при этом лишь для высоких температур как асимптотическое решение, к которому стремятся решения статистик Бозе—Эйнштейна и Ферми—Дирака. [c.256]

Сформулированные выше особенности статистик Бозе—Эйнштейна и Ферми—Дирака относятся к ансамблям, состоящим из свободных частиц, которые не привязаны к какой-либо определенной части физического объема системы, т. е. не локализованы в пространстве. Такой системой является, например, газ, а поскольку было введено условие независимости частиц, речь идет об идеальном газе. Все частицы газа рассматриваются на одинаковых основаниях, вероятность обнаружить частицу в каком-либо элементе объема определяется волновой [c.159]

Поскольку при низких температурах г = Го+ С Т, а для со-фазы Го = О, то энтропия со-пара по отношению к кристаллу при низких температурах равна Ср (= /а / ). Энтальпия пара равна С Т. Следовательно, полный термодинамический потенциал и + ри — 75 равен нулю. Поэтому мы должны обратиться к формулам (6.23) и (6.24), которые квантовая статистика дает для насыщенного идеального газа. Какой статистике отдать предпочтение статистике ли Бозе — Эйнштейна или статистике Ферми — Дирака Поскольку энтропийные константы и химические постоянные введены нами в квазиклассические формулы, которые вырождения газа не учитывают, а различие между статистикой Бозе — Эйнштейна и Ферми — Дирака сказывается только в отношении вырождения, постольку мы, очевидно, должны оставаться на стыке обеих статистик это означает, что в вышеприведенном уравнении фактор о следует признать равным единице. Тогда из (6.25 ) и (6.23) следует, что [c.204]

Несмотря на то, что законы распределения, выведенные для трех статистик, различны, однако в определенных условиях статистики Бозе—Эйнштейна и Ферми—Дирака, очевидно, дают практически те же самые результаты, что и статистика Максвелла—Больцмана. Это возможно при условии, когда частное очень велико по сравнению с единицей и когда можно написать, что [c.392]

Число собственных состояний при данном распределении п элементов зависит от характера применяемо11 статистики искомые числа находят по уравнениям (50.7) и (50.17) для статистики Бозе—Эйнштейна и Ферми—Дирака соответственно. Применяя формулу Стирлинга, находят следующие значения 1пС [сравн. уравнения (50.10) и (50.19)]. [c.433]

Существуют две квантовые статистики — Бозе — Эйнштейна и Ферми — Дирака. Рассмотрим статистику, первоначально развитую для световых квантов индийским ученым Бозе и распространенную Эйнштейном на молекулярные системы (бозонов). [c.223]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология