Доплера эффект

Рассмотрим теперь амплитуду рассеяния вперед пиона с импульсом q и энергией ш в лабораторной системе л d. В приближении однократного рассеяния она состоит из когерентной суммы лр- и лп-амплитуд рассеяния вперед Лгр(ч р) и /лп(я р), относящихся к нуклонам, движущимся с импульсом р внутри дейтрона (считаем, что частицы находятся на массовой поверхности). Амплитуда однократного рассеяния вперед с уширением за счет доплер-эффекта равна [c.118]

Компенсировать энергетический сдвиг 2Н между линиями испускания и поглощения можно за счет эффекта Доплера, если заставить излучающее и поглощающее ядра двигаться с относительной скоростью V, определяемой соотношением [c.182]

Когда мессбауэровские ядра вводят в объект исследования, энергии изомерных переходов изменяются в результате взаимодействия их с электронами решетки. Это значит, что энергии переходов в источнике и поглотителе отличаются — спектр ЯГР не наблюдается. Для изменения частоты источника в нужной области Мессбауэр использовал эффект Доплера . При перемещении источника волн относительно поглотителя со скоростью хю частота меняется согласно уравнению [c.192]

Эффект Доплера — изменение частоты при движении источника волн относительно приемника. При движении источника к приемнику частота увеличивается, а при удалении от него, наоборот, падает. [c.192]

Доплер Кристиан (1803—1853)—австрийский физик и астроном. Сформулировал принцип акустики и оптики, которым обосновал существование эффекта, названного его именем. [c.192]

Открытия эффекта Доплера в каналовых лучах и расщепления спектральных линий в. электрическом поле [c.777]

Этот метод основан на следующем принципе. Вследствие того что спектр падающего света подвержен влиянию эффекта Доплера, частота молекул, движущихся в растворе, несколько меняет- [c.213]

Доплеровское уширение. При движении источника излучения к наблюдателю (приемнику излучения) частота излучения увеличивается, при движении от наблюдателя — уменьшается. Этот эффект известен как эффект Доплера. Излучающие или поглощающие частшда вследствие наличия у них тепловой энергии совершают хаотические движения во всех направлениях относительно приемника излучения. Это приводит к упш-рению спектральных линий, прямо пропорциональному Vt, где Т — абсолютная температура объекта. При комнатной температуре величина доплеровского уширения составляет порядка -10 нм. [c.205]

Уже отмечалось, что в случае колебательных спектров паров и газов полосы поглощения имеют вращательную структуру, образующуюся в результате наложения вращательных энергетических уровней на колебательные. В жидком состоянии и растворе вращательная структура исчезает, так как вращение сильно затруднено. (Молекулы с малыми моментами инерции, находящиеся в неполярных растворителях, должны, по-видимому, иметь неквантованное вращение [146].) По сравнению с узкими линиями все полосы поглощения имеют контуры, симметричные относительно центрального максимума со слабыми крыльями в обе стороны. Факторами, оказывающими влияние на распределение интенсивностей в газах [223], являются естественная ширина ЛИНИН, возникающая из-за затухания излучения, эффект Доплера, ударное уширение и специфические межмолекулярные взаимодействия. В конденсированных фазах контуры полос обусловлены главным образом столкновениями ближайших соседей и специфическими взаимодействиями. Иногда важное значение приобретают также изотопное расщепление, резонанс Ферми и горячие полосы (стр. 151). [c.150]

Второй метод оптического приема упругих колебаний основан на эффекте Доплера. При отражении от колеблющейся поверхности ОК монохроматического лазерного луча происходит частотная модуляция отраженного света. При частотном детектировании в приемном усфОйстве отраженной от ОК световой волны колебания частоты преобразуются в изменения амплитуды, используемые для оценки и представления результатов. [c.227]

Метод доплеровского уширения, основанный на измерении распределения энергии аннигиляционных фотонов с применением эффекта Доплера. Вследствие эффекта Доплера с увеличением скорости аннигилирующей пары распределение энергий аннигиляционных фотонов становится шире. С помощью этого метода оценивается также распределение момента аннигилирующей пары. [c.305]

Второй метод оптического приема упругих колебаний основан на эффекте Доплера [394]. При отражении от колеблющейся поверхности ОК монохроматического лазерного луча происходит частотная модуляция отраженного света по закону [c.78]

А.К. Гурвичем и A.A. Марковым предложено использовать при контроле рельсов эффект Доплера. Оказалось, что целесообразно применять непрерывное излучение, однако вследствие ограниченной диаграммы направленности и постоянного движения преобразователя на входе дефектоскопа будут образовываться импульсы. При скорости движения 15 м/с доплеровское смещение частоты составит 15 кГц. Эхометод на базе эффекта Доплера по сравнению с обычным эхометодом обладает более высокой помехозащищенностью благодаря концентрации энергии эхосигналов в узком спектре частот и существенно большей мощности полезных эхосигналов. [c.472]

Доплера эффект (принцип, сдвиг) Изменение (кажущееся) частоты колебаний или длины волны (напр,, звука или света), воспринимаемое наблюдателем при движении источника колебаний и наблюдателя относит, друг друга. Звук от прибижающегося источника ввиду изменения частоты колебаний кажется наблюдателю более высоким или, наоборот, более низким при удалении от него. Д.э. применяется в р а -дио- и гидролокации для измерения скорости движущихся целей. В спектроскопии доплеровское уширение линий излучения атомов и ионов позволяет измерять их т-ры. Сдвиг линий в спектрах излучения удаленных галактик привели к гипотезе расширяющейся галактики. Назв. по им. австр. [c.74]

Для решения ряда задач аэро- и гидромеханики в последнее время получил широкое распространение лазерный доплеров-ский метод [145]. Появление оптических квантовых генераторов дало возможность создавать оптические доплеровские измерители скорости, которые могут быть использованы для исследования несамосветящихся объектов. Сущность эффекта Доплера заключается в изменении частоты электромагнитных колебаний при рассеянии на частицах, движущихся в потоке. Разность между частотами колебаний опорного и рассеянного излучений соответствует доплеровскому сдвигу частоты, пропорциональному скорости движения частиц потока. В исследуемые потоки вводятся мелкие частицы, причем при использовании квантовых генераторов в качестве источника когерентного излучения концентрация частиц (например, шарики полистирола диаметром 0,5 мкм) может быть ничтожной (1 30 000), что практически не сказывается на гидродинамических характеристиках потока. Интересные результаты работы [146], в которой метод использован для исследования распределения скоростей в жидкости при естественной конвекции, позволяют судить о возможности использования этого метода и для изучения поверхностной конвекции. [c.105]

Плазма тлеющего разряда внутри катода имеет температуру около 800 К- Благодаря относительно малому давлению и низкой температуре лоренцевское и доплеровское уширение линий испускания в лампе с полым катодом существенно меньше (на 2 порядка), чем в применяемых атомизаторах, например в пламени. Поэтому лампы с полым катодом удовлетворяют требованиям, предъявляемым к источникам в атомно-абсорбционном анализе, т. е. линии в спектре испускания являются очень узкими. Эффективность работы лампы с полым катодом зависит от ее конструкции и напряжения, которое подводится к электродам. Высокие напряжения и соответственно высокие значения тока приводят к увеличению интенсивности свечения. Однако это преимущество часто приводит к увеличению эффекта Доплера для линии испускания атома металла. Более того, кинетическая энергия иона инертного газа, бомбардирующего внутренние стенки полого катода, зависит от массы иона, напряжения на электродах лампы и числа соударений в единицу времени, которые происходят по мере движения иона инертного газа к катоду. Чем выше значение тока, тем больше относительное число невозбужденных атомов в облаке, вырванном в результате бомбардировки стенок полого катода ионами инертного газа. Невозбужденные атомы материала катода способны поглощать излучение, испускаемое возбужденными атомами. В результате наблюдается самоноглощение, которое уменьшает интенсивность в центре линии испускания лампы. [c.144]

В наиболее важных случаях, когда линия излучения уширена за счет эффекта Доплера (газ низкого давления) или в основном за счет столкновений частиц (газ с давлением порядка 1-ь10 кПа при излучении в ИК-области спектра и 10- -100 кПа при излучении в видимой области спектра), ее контур описывается соответственно кривыми Гаусса или Лоренца. Поэтому с условием нормировки [c.164]

Броуновское движение приводит к тому, что частицы дисперсной фазы в любой. момент времени обладают скоростями, лежащими в некотором интервале. Вследствие этого частота рассеянного излучения уже не будет совпадать с частотой падающего. Это явление известно как эффект Доплера. Согласно эффекту Доплера частота излучения зависит от скорости источника. Возникает так называемое доплеровское уширение спектров. Уширение спектральной линии может быть измерено с помощью спектрометров с высокой разрешающей способностью т иа ДФС-12. Анализ доилеровского уширения дает возможность определения <оэффициента диффузии частиц, а по нему и их размеров. Этот метод обладает достаточно хорошей точностью. [c.95]

Появление атомов, имеющих проекцию с разными знака- VIи, равновероятно, поэтому для совокуппости атомов эффект Доплера приводит к симметричному уширению наблюдаемой линии, ширина которой мо Кет быть описана следующим выражением [c.15]

Микроволновый спектрометр состоят из источника излучения (чаще всего клистрона), ячейки с исследуемым в-вом (или ииогда объемного резонатора), детектора (полупроводникового или болометра) и устройства, позволяющего модулировать частоты спектральных линий внешним электрическим Штарка эффект) или магн. полем Зеелиша эффект). Ширина спектральной линии обусловлена гл. обр. эффектом Доплера и соударениями молекул. Чтобы уменьшить роль соударений, эксперимент проводят при низкнх т-рах (200 К) и давлениях газа ( 0,13 Па, 10 мм рт.ст.) или используют мол. пучки, в к-рых практически отсутствуют соударения молекул. Это обусловливает высокую разрешающую способность метода (<в/Аш я 10 -10 ). Погрешности определения частот о, а следовательно, и крайне малы (АВд 10 см , 10 нм), что позволяет установить геом. параметры двухатомных молекул с наивысшей точностью по сравнению с др. методами иосле-дования структуры (в частности, дифракционными). [c.83]

Для наблюдения эффекта Мессбауэра источник и поглотитель смещают друг относительно друга со скоростями в пределах п мм/с. Обычно движется источник излучения. При этом из-за эффекта Доплера в некоторых пределах непрерывно изменяется частота 7-излучения, попадающего на образец. В случае совпадения энергий происходит резонансное взаимодействие 7-кванта с ядром образца, т. е. доплеровский сдвиг линии источника компенсирует сдвиг линии в образце относительно неподвижного образца. Разница в резонансных частотах ядер возникает в разных матрицах из-за различного характера взаимодействий ядра с окружением. Отсюда логично вытекает необходимость применения эталонных веществ для стандартизации параметров ЯГР-спектров. Принято использовать для Ре в этом качестве матрицы нержавеющей стали либо нитропруссида натрия Ыа2ре(СЫ)5ЫО. [c.207]

Для дистанционной регистрации акустических колебаний поверхности объекта контроля могут применяться оптические, СВЧ и акустические волны в воздухе с использованием эффектов интерференции и эффектов Доплера. Например, бесконтактное оптическое наблюдение за колебаниями поверхности контролируемого твердого тела осуществляется с помощью интерферометра. Луч лазера расщепляется полупрозрачным зеркалом на два луча, которые отражаются от неподвижного зеркала и изделия, поверхность которого колеблется под действием ультразвуковой волны. Лучи принимаются фотоумножителем. Чувствительность метода при приеме в 1000 раз меньше, чем при иммерсионном способе контроля. Кроме того, интерферометр - это довольно сложное, фомоздкое, чувствительное к вибрациям устройство. [c.227]

Спектр прошедшего через поглотитель излучения, получаемый обычно в опытах по эффекту Мёссбауэра при относительном (со скоростью и) движении источника и поглотителя, обусловлен изменением энергии укванта Д = Eov/ (с — скорость света) за счет эффекта Доплера. Этот спектр е(х) определяется выражением [1] [c.874]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.92 ]

Газожидкостные хемосорбционные процессы Кинетика и моделирование (1989) -- [ c.105 ]

Практикум по физической химии изд3 (1964) -- [ c.77 ]

Радиохимия (1972) -- [ c.114 , c.115 ]

Строение и свойства координационных соединений (1971) -- [ c.177 ]

Применение спектров комбинационного рассеяния (1977) -- [ c.329 , c.330 ]

Физические методы исследования в химии 1987 (1987) -- [ c.94 ]

Практикум по физической химии Изд 3 (1964) -- [ c.77 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.92 ]

Биофизическая химия Т.2 (1984) -- [ c.449 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология