Переходы каскадные

Горячий атом, перемещаясь в кристаллах, в первые мгновенья (порядка Ю- се/с) вырывает атомы вдоль своего пути и сообщает значительные количества энергии, достаточные для перехода их в возбужденные состояния и последующего подобного воздействия их на соседние с ними атомы. Такой процесс каскадного характера вызывает как бы разложение или плавление кристалла в малом элементе объема. Расходуя на это значительную часть своей избыточной энергии, горячий атом постепенно остывает. При этом он может продвигаться на расстояние до 1000 А от точки своего возникновения. Повышенный запас энергии в элементе объема кристалла вдоль пути горячего атома в короткое время (порядка 10"" сек) рассеивается, но в нем в той или другой степени остаются нарушения первоначального состава и упорядоченного расположения частиц. [c.557]

Сырье (тяжелый мазут, гудрон или крекинг-остаток) пасосом Н1 или Н2 подается в нагревательный змеевик печи П1, откуда, подогретое до 350°, поступает в нижнюю часть ректификационной колонны К1 на четвертую каскадную тарелку. Стекая но тарелкам вниз, сырье вступает в контакт с горячими парами продуктов коксования, поступающими в низ колонны из коксовых камер Р1, Р2, РЗ. За счет тепла паров продуктов коксования сырье нагревается, от него отгоняются более легкие (соляровые) фракции, а из иаров продуктов коксования конденсируются и переходят в сырье более тяжелые фракции. Смесь сырья и тяжелых рециркулирующих фракций коксования при температуре 360— 380° забирается с низа колонны К1 насосом Н2а (типа КВН 55 X 70) н прокачивается через реакционный змеевик печи П1 — сначала через подовые экраны обеих радиантных секций печп, а затем потолочный экран второй радиантной секции, где нагревается до 485—500°. [c.322]

При необходимости достижения еще более низких температур переходят к каскадному циклу. Каскадная холодильная машина представляет собой систему работающих отдельно холодильных машин, включенных последовательно (рис. 110). Конденсатор нижней ветви каскада является испарителем верхней ветви. Преимущество каскадного цикла состоит в том, что в нижней ветви каскада могут быть применены хладагенты с низкой критической температурой и весьма низкими температурами испарения при относительно высоких давлениях, в то время как в верхней ветви используют хладагенты с высокими критическими температурами вследствие этого каскадные машины имеют высокий холодильный коэффициент. Каскадную машину рассчитывают по каскадам так же, как обычные машины [47, 55]. [c.379]

Фотохимически возбужденная молекула не может пребывать в этом состоянии долгое время. Обычно происходят переходы из состояния 5о в состояние 51. Как уже говорилось, переходы из состояния 5о в триплетные состояния запрещены . Могут происходить переходы в и более высокие синглетные состояния, однако в жидкостях и твердых телах молекулы обычно быстро возвращаются из этих высоковозбужденных состояний в состояние 51 за время порядка —10 с. Выделяющаяся при этом энергия малыми порциями передается в окружающее пространство при соударении с соседними молекулами. Такой процесс называют энергетическим каскадом. Аналогичным образом при возбуждении до более высоких синглетных состояний и спаде до состояния 1 сначала заселяется множество колебательных подуровней 5 но все они, также каскадно, переходят к самому низкому колебательному уровню 51, который в большинстве случаев оказывается единственным важным возбужденным синглетным состоянием [17]. Молекула в таком состоянии может подвергаться различным физическим и химическим превращениям. В табл. 7.4 представлены физические пути превращения молекул в состоянии 51 и в возбужденных триплетных состояниях эти пути показаны также на модифицированной диаграмме Яблонского (рис. 7.4). [c.312]

Рио. 21. 2. Схема последовательности переходов (1, 2,. .., 8) операции сварки каскадным способом. [c.307]

Анализ проводят также с помощью многокристальных сцинтилляционных V-спектрометров, применение которых в режиме суммирования при совпадениях позволяет выделить из общего спектра излучения линии изотопов с каскадными у-переходами. [c.212]

Котел с сушилкой находится в эксплуатации с осени 1960 г. Топливо, сжигаемое под котлом, представляет собой смесь древесных отходов исключительно плохого фракционного состава (измельченные отходы с содержанием опила до 50% и большим количеством крупных — длиной до 1000 мм — включений горбылей, реек, кусков коры и пр.). Несмотря на плохой состав топлива, сход его по тракту топливоподачи оказался приемлемым. Имевшие место зависания легко разрушались, и количество их при переходе к каскадно-лотковой конфигурации топливного тракта резко сократилось. Зависания могут быть практически полностью устранены при исключении из топлива крупных кусков. Длительный опыт работы на отходах хорошего гранулометрического состава подтвердил возможность работы практически без какого-либо вмешательства. [c.32]

Топливный рукав переходит в сушилку, оборудованную тремя каскадно-лотковыми ступенями, имеющими два угла наклона к горизонту 70° в крутой части и 40° в пологой. Плоскость каждой ступени образована рядом колосников, установленных с зазорами, через которые поступает сушиль-42 [c.42]

Бесступенчатое независимое регулирование скорости вращения шнеков, выделение таких технологических операций, как плавление полимера, смешение расплава и создание в нем давления, позволяют управлять такими параметрами процесса, как механическая и термическая однородность расплава полимера, что существенно влияет на качество пленки и производительность линии. При переходе от одной стадии процесса к другой в каскадном экструдере легко осуществлять вакуумирование расплава. [c.246]

Для возбуждения спектров атомной флуоресценции используют фотоны, обеспечивающие переход атомов из основного в ближайшие к нему верхние состояния. В зависимости от количества фотонов, приходящихся на один акт возбуждения, механизм возбуждения может быть однофотонным или ступенчатым многофотонным. Основные процессы, вызывающие появление спектров атомной флуоресценции, приведены на рис. 14.4.73. Данные схемы объясняют появление в спектре наряду с линиями резонансной флуоресценции (рис. 14.4.73, а, б) линий нерезонансной флуоресценции (рис. 14.4.73, в-е). Нерезонансную флуоресценцию называют стоксовой, если испускаемый фотон меньше поглощенного, и антистоксовой, когда испускаемый фотон больше поглощенного. Если переход из возбужденного состояния в основное осуществляется путем последовательных переходов, каждый из которых сопровождается испусканием фотонов, то такой тип флуоресценции назьшают каскадной флуоресценцией (рис. 14.4.73, д). [c.501]

В реальных атомах число электронных энергетических уровней больше трех. Для заселения любого из них существует ряд возможностей с участием ступенчатых и каскадных переходов при столкновительных и излучательных процессах. [c.501]

Для расширения частотного диапазона усиливаемых сигналов используются, во-первых, специальные схемы включения транзисторов (например, каскады по схеме с ОБ, каскадное включение по схеме с ОЭ-ОБ). При этом исключается влияние паразитных параметров транзистора, прежде всего емкости перехода коллектор-база, на усилительные свойства всей схемы. Дополнительно в таких схемах исключается влияние изменения величины этой емкости на свойства схемы при различных амплитудах усиливаемого сигнала, что связано с полным исключением эффекта Миллера. Во-вторых, применяются специальные пассивные корректирующие схемы, включаемые в стандартные каскады усиления, выполненные по схеме с ОЭ. Можно осуществлять индуктивную высокочастотную коррекцию в выходном или промежуточном каскаде коррекцию вход- [c.139]

Выбор типа тарелки определяется главным образом производительностью колонны, с увеличением которой приходится переходить от простых конструкций типа а к все более усложняющимся конструкциям типа д и е, показанным на фиг. 96. Конструкция тарелки с поперечной перегородкой и сливным полусегментом (фиг. 96, г), обеспечивающая равномерное распределение флегмы по тарелке, особенно удобна, когда приходится иметь дело с относительно небольшими расходами жидкости и сравнительно большой паровой нагрузкой тарелки. Если же количество флегмы на тарелке велико, то благодаря удлинению пути движения жидкости градиент уровня на тарелке может чрезмерно возрасти и в этом случае рекомендуется использовать более подходящую конструкцию тарелки, например с встречным током жидкости, или тарелку каскадного типа с дополнительной промежуточной перегородкой, или, наконец, тарелку с радиальным движением флегмы на ней. Последние типы тарелок применяются в больших колоннах с большим расходом флегмы на тарелке. Основное их преимущество со- [c.336]

Для дальнейшего понижения температуры необходимо переходить к каскадным схемам. [c.77]

Поскольку вводимый в процесс изобутан проходит последовательно через все зоны многоступенчатого (каскадного) реактора, средняя концентрация изобутана в реакторе поддерживается выше, чем в потоке, направляемом в изобутановую колонну. Пропан, содержащийся в сырьевом потоке, избирательно переходит в пары хладагента и удаляется в пропановой колонне. [c.10]

При невысоких давлениях и необходимости глубокого охлаждения следует переходить к каскадным схемам включения вихревых труб [16]. Каскад состоит из параллельно установленных вихревых холодильников и теплообменников, включенных между вихревыми трубами и предназначенных для охлаждения сжатого газа на входе в последующ,ую вихревую трубу охлажденным потоком предыдуш,ей вихревой трубы. Приняв расход охлажденного потока предыдуш,ей вихревой трубы каскада равным расходу сжатого газа последуюш,ей вихревой трубы] а степень расширения постоянной, определим температуру охлажденного потока г-го каскада [c.105]

Накачка излучательными каскадными переходами. Интенсивные лазерные переходы могут быть использованы для нолучения селективного возбуждения верхних уровней других лазерных переходов, которые, вследствие того что их четность совпадает с четностью основного состояния, не могут эффективно возбуждаться прямым электронным ударом.. Эта ситуация осуществляется на ряде лазерных переходов в гелий-неоновом лазере. [c.675]

Правила отбора для вращательных переходов в данном колебательном состоянии, например, основном (рис. 5.2а), разрешают переходы только между соседними уровнями, так что оптическое возбуждение такого перехода может лишь выравнять заселенности уровней, но не приведет к инверсии заселенностей. Поэтому ДИК-лазеры работают в основном по схеме, представленной на рис. 5.26, когда накачка осуществляется на колебательно-вращательном переходе, а генерация — на вращательных переходах в верхнем и, возможно, нижнем колебательных состояниях. Инверсия заселенностей в возбужденном колебательном состоянии возникает за счет увеличения заселенности верхнего рабочего в лазерном переходе уровня, так что могут возникнуть каскадные переходы типа —1)—>-(/ —2)— 1 —3) —>... В нижнем (основном) колебательном состоянии инверсия создается за счет обеднения при накачке заселенности нижнего рабочего в лазерном переходе уровня при достаточной тепловой заселенности верхнего рабочего уровня. В этом случае могут возникнуть каскадные переходы (/"+ )—>,/", ... (рис. 5.26). Понятно, что в возбужденном колебательном состоянии, когда с начала возбуждения до времени заметного развития релаксационных процессов вращательные уровни практически пусты, инверсия заселенностей осуществляется легче, чем в основном состоянии, когда при комнатных температурах имеет место существенное заселение вращательных уровней. По-видимому, большинство наблюденных к настоящему времени лазерных ДИК-нереходов относится к вращательным переходам в возбужденных колебательных состояниях. Встречаются, однако, лазерные переходы и в основном колебательном состоянии. Здесь следует заметить, что пока более или менее однозначно интерпретирована лишь малая доля всех реализованных лазерных ДИК переходов. Это объясняется прежде всего совершенно недостаточным знанием вращательных спектров и молекулярных констант для возбужденных колебательных состояний. Поэтому среди этих переходов в рассматриваемом диапазоне спектра вполне могут быть и колебательно-вра-щательные лазерные переходы между различными типами колебаний. [c.170]

Приведенная оценка влияния параметров разряда на интенсивность спектральных линий носит безусловно схематический характер. На самом деле, при вычислении интенсивности излучения данной спектральной линии следует учесть возможные отклонения от максвелловского распределения электронов по скоростям рз] и наличие ряда вторичных процессов каскадные переходы с более высоких уровней, удары второго рода, поглощение фотонов, рекомбинацию ионов, реабсорбцию излучения и другие процессы [ 2]. [c.34]

Рис. 10.16. Основные процессы, изменяющие заселенность энергетического уровня 1 —возбуждение электронным ударом 2 — ступенчатое возбуждение з — каскадные переходы с верхних уровней 4 — поглощение 5 — удары второго рода с атомами, электронами и ионами 6 — спонтанное и индуцированное излучение. Волнистыми пиниями обозначены переходы, сопровождающиеся излучением и поглощением света, прямыми линиями — безызлучательные переходы.

Метод счета фотонов в настоящее время только входит в практику спектроскопических измерений. Следует отметить, что с его помощью можно решать задачи, недоступные другим способам регистрации светового сигнала, в частности, задачи, связанные с непосредственным измерением времен жизни возбужденных состояний, исследованием каскадных переходов и различного рода корреляционными измерениями процессов испускания фотонов. Здесь используются методы совпадений, задержанных совпадений и антисовпадений, т. е. весь арсенал приемов регистрации элементарных частиц. [c.326]

Положим, что имеется радиоактивный изотоп, не имеющий каскадных переходов, с активностью расп/сек, тогда скорости счета в каналах будут равны [c.286]

Мэе, а перекрываемый энергетический диапазон вторым анализатором лежит в области 0,375—0,790 Мэе. Однако данный спектрометр может регистрировать излучения от каскадных переходов следующих изотопов =0,480 Мэе (25%) и [c.89]

Спектрометр со схемой совпадения на каскадном переходе у-линий 0,137 и 0,265 Мэв селена-75. Для повышения надежности работы и уменьшения влияния комптоновских распределений [c.208]

Плазма каскадной дуги вследствие сжатия столба разряда и применения инертного газа характеризуется высокой температурой [1351]. Введение в разряд каскадной аргоновой дуги буферного щелочного элемента резко изменяет характер плазмы [1250, 1192] (рис. 56). Аргоновая плазма исчезает, появляется низкотемпературная плазма большого диаметра с малым радиальным градиентом температуры, со слабым и мало флуктуирующим фоном. Этот переход зависит от количества буферного элемента, размера отверстия в шайбах. Применяя низкотемпературную каскадную дугу (см. рис. 55), стабилизированную 0,25 М раствором хлорида калия, авторы [1250] обнаружили в анализируемом растворе МО- % W, 2—4-10-5% Т1, Nb, Си, [c.161]

Переход к этапу комплексной автоматизации потребовал ускорить создание систем программного управления, систем с перекрестными связями, каскадных систем и т. п. Важное значение приобрели исследования всего технологического процесса как объекта автоматизации. На основании таких исследований широкое развитие получили работы по изучению процессов химической технологии, разработке их математического описания, составлению алгоритмов и программ, подготовке технической базы систем, проверке разработанных технических решений на головных объектах и тиражированию их через проекты для новых производств. Эти работы проводились, как правило, в тесном контакте с отраслевыми науч-но-исследовательскими организациями, высшими учебными заведениями и специализированными организациями других ведомств. [c.235]

Фотовозбуждение переводит один электрон устойчивой моле кулы на более высокий энергетический уровень. В этом состоянии спин электрона может быть антипараллельным спину его партнера, тогда состояние системы по-прежнему останется син-глетным. Но возможны и такие переходы, когда спин электрона, перешедшего на более высокий энергетический уровень, становится параллельным партнеру, тогда результирующий спин будет равен 1, а мультиплетность равна трем. Состояние системы будет триплетным и обозначается символом Т. Схема физических процессов, вызванных возбуждением и дезактивацией молекулы, показана на рис. 61. Как видно из схемы, электронно-возбужденная молекула может разными путями (излучательными и безыз-лучательными) возвращаться в основное состояние. Безызлуча-тельные переходы каскадного типа могут происходить как в [c.305]

Фотовозбуждение переводит один электрон устойчивой молекулы на более высокий энергетический уровень. В этом состоянии спин электрона может быть антипараллельным спину его партнера, тогда состояние системы по-прежнему останется синглетным. Но возможны и такие переходы, когда спин электрона, перешедшего на более высокий энергетический уровень, становится параллельным партнеру, тогда результируюш,ий спин будет равен 1, а мультиплетность равна трем. Состояние системы будет триплетным и обозначается символом Т. Схема физических процессов, вызванных возбуждением и дезактивацией молекулы, показана на рис. 75. Как видно из схемы, электронно-возбужденная молекула может разными путями (излучательными и безызлучательными) возвращаться в основное состояние. Безызлучательные переходы каскадного типа могут происходить как в синглетном состоянии, так и в триплетном. Молекула постепенно переходит из одного колебательного состояния в другое до более низкого электронного уровня. Энергия, выделяющаяся при этом, передается безызлучательным процессом другим молекулам среды. Безызлучательные переходы между состояниями одинаковой мультиплетности называются внутренней конверсией. [c.317]

Ректификационная колонна установки 21-10/6 представляет собой цилиндрический сварной аппарат переменного сечения с коническим переходом (рис. 33). Нижняя (широкая) часть корпуса имеет диаметр 4,5м, верхняя (узкая) - 2,6 м. Внутри колонны расположены 37 тарелок, на которых происходит массотеплообмен между средами, движущимися навстречу. Четьфе каскадные тарелки для контактирования первичного сырья с парами, поступающими из коксовой камеры, расположены в испарительной части колонны внизу. Каскадные тарелки могут работать в сравнительно широком диапазоне нагрузок по пару и жидкости и имеют небольшое сопротивление. Предусмотрен ввод сырья также под нижнюю каскадную тарелку, который используется при подготовке утяжеленного первичного сырья соответствующего качества. Над каскадными тарелками в широ- [c.118]

Большинство молекул в состоянии 51 (хотя, конечно, далеко не все) могут претерпевать интеркомбинационную конверсию (15С), переходя в самое низкое триплетное состояние 7] [20]. Показательным примером служит бензофенон, в котором почти 100 % молекул, возбужденных до состояния 5], переходят в состояние Т1 [21]. Интеркомбинационная конверсия из синглетного состояния в триплетное относится к разряду спин-за-прещенных, так как она связана с изменением угловых моментов (разд. 7.2), но она часто происходит за счет компенсации внутри системы без потери энергии. Синглетное состояние обычно имеет более высокую энергию, чем соответствующее ему триплетное состояние один из путей высвобождения избыточной энергии состоит в переходе молекулы из состояния 51 на высокий колебательный уровень состояния Гь а затем в переходе по колебательным уровням состояния к самому низкому уровню (см. рис. 7.4). Этот каскадный переход происходит очень быстро, за с. Если заселены состояния Г2 и другие, более высокие, они также быстро каскадируют к самому низкому колебательному уровню состояния Гь [c.314]

I — линейные. механизмы И — нелинейные механизмы III —первые признаки появления турбулентности в динамическом слое JV —начало изменения профиля скорости VT V — нзчало изменения профиля температуры Gj-j- VI —развитие процесса перехода VII—каскадный перенос энергии к мелким вихрям VIII —развитая турбулентность нейтральная устойчивость возмущения с максимальной скоростью усиле- ия Get — конец перехода ламинарного пограничного слоя. Пространственный размер каждой зоны соответствует условиям течения около поверхности, нагреваемой тепловым потоком плотностью "=1000 Вт/м2. [c.39]

Отрицательно заряженные частицы (мюон ц", л", К "-мезоны и др.) при торможении в среде образуют мезоатомы, в к-рых эти частицы играют роль тяжелых электронов. Образуясь первоначально в высоковозбужденных состояниях, мезоатомы в результате каскадных переходов при испускании у-квантов или оже-электронов переходят в основное состояние. Орбиты мезоатомов (их размер обратно пропорционален массе частицы) на 2-3 порядка меньше электронных орбит. При этом эффективный заряд ядра Z уменьшается на единицу, в результате чего мезоатом имеет электронную оболочку ядра Z-1. Т. обр., в принципе могут моделироваться атомы любых элементов, напр, при захвате атомом Ne образуется мезоатом [iF. Уникальны мезоатомы, состоящие из ядра водорода (протон, дейтрон, тритон) и отрицательно заряженной частицы, поскольку они являются нейтральными системами малого размера (напр., радиус мюонного атома водорода равен 2.56-10"" см, а радиус пионного атома водорода-1,94- 10" см) и, подобно нейтронам, проникают внутрь электронных оболочек к ядрам, участвуя в разл. процессах. Так, напр., могут образоваться системы ф и Лц, аналогичные мол. ионам водорода, в к-рых ядра вступают в р-ции холодного ядерного синтеза (dd - Не + п или dt -> Не -(- п) с высвобождением ц, осуществляющего послед, акты синтеза (мюонный катализ). Процессы захвата отрицательно заряженных частиц на мезоатомные орбиты и перехвата их др. атомами обусловлены строением электронной оболочки, что позволяет изучать структуру молекул и хим. р-ции мезоатомов. [c.20]

Зависимость эффективного сечения атома от скорости электронов характеризуется с помопи ю функции возбуждения. Существуют два различных понятия функция возбуждения уровня—зависимость эффективного поперечного сечения от скорости электрона по отношению к возбуждению данного уровня и функция возбуждения спектральной линии (оптическая функция воз-бул<дения) — зависимость эффективного поперечного сечения от скорости электронов по отношению к возбуждению данной линии. Оптическая функция возбуждения спектральной линии отличается от функции возбуждения уровня в тех случаях, когда существенную роль играют каскадные переходы, т. е. переходы со всех выше лежащих уровней на данный уровень. [c.14]

В работах Шафернихта с э. Фриила и И. П. За-несочного Р ] и Смита и Ионгериуса получены функции возбуждения линий с двумя или даже с большим числом максимумов. В работе показано, что дополнительные максимумы возникают в большинстве случаев за счет каскадных переходов. В некоторых случаях вторичные максимумы присущи и функциям возбуждения отдельных уровней [c.15]

Мэе (55%), =0,810 Мэе (77%) и =0,091 Мэе (30)%, 3 1 B =0,608 Мэе (87%) и , = 0,360 Мэе (80%). Регистрация р-у-совпадений указанных изотопов возможна только в том случае, когда -частицы (энергия которых лежит в пределах 0,375—0,790 Мэе) попадают в кристалл антрацена, а -у-кванты — в кристалл Nal(Tl). Причем каскадные Y-переходы могут быть зарегистрированы только в том случае, если в кристалле Nal(TI) поглотится около 0,030 А1эе энергии первичного Y-кванта, а оставшаяся энергия будет вынесена рассеянным квантом. Так как в данном методе используется рентгеновский детектор толщиной 5 мм, то здесь наблюдается значительное комптоновское рассеяние с последующим выходом квантов из кристалла. Так как форма линии у-слектра от комптоновских электронов в области 0,25—0,100 Мэе почти постоянна, то это позволяет учесть влияние указанных изотопов. Влияние мешающих изотопов в пробе учитывается при регистрации фона. Фон регистрируется, когда одноканальный анализатор настроен на энергетическую область 0,041—0,061 Мэе, расположенную выше фотопика полного поглощения (0,021— [c.89]

Сигнал с выхода катодного повторителя рабочего детектора, состоящего из кристалла Nal(Tl) размером 40X40 лш и снабженного колодцем размером 12X Х25 мм и ФЭУ-13, поступает на вход линейного усилителя АИ-256. Сигнал с выхода катодного повторителя защитного детектора, состоящего из пластмассового сцинтиллятора размером 200X200 мм с колодцем размером 60x110 мм и ФЭУ-49, поступает на широкополосный усилитель типа УШ-2. Сигнал с выхода усилителя поступает на вход задержанной схемы анти-совпадений АИ-256. На рис. 54 приведены у-спектры от анализируемого объекта и эталона. Пики от уквантов с энергией 0,401 Мэе возрастают примерно в 18 раз по сравнению с пиками, полученными на одноканальном анализаторе, и становятся больше пиков от у-линий с энергией 0,265 Мэе. Возрастание пика полного поглощения от у-линий с энергией 0,401 Мэе стало возможным вследствие поглощения в кристалле сцинтиллятора Y-квантов с энергией 0,265 и 0,137 Мэе в каскадном переходе селена-75. Усиление пика поглощения у-квантов с энергией 0,401 Мэе одновременно снижает пики полного поглощения от у-квантов с энергией 0,265 и 0,137 Мэе. [c.207]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология