Полупроводниковый спектрометр фотонного излучения

Полупроводниковый спектрометр фотонного излучения [c.105]

Основным методом спектрометрии ядерных излучений является измерение ионизационного или сцинтилляционного эффекта, производимого первичной или вторичной заряженной частицей, причем хорошие результаты дают лишь относительные измерения энергии частиц. Абсолютные измерения требуют определения с малой погрешностью энергии, затрачиваемой на создание одной пары ионов в ионизационных камерах, электроннодырочной пары в полупроводниковых детекторах, фотона люминесценции в сцинтилляторах. Необходимо еще знать коэффициенты усиления, а для сцинтилляционных счетчиков — и конверсионную эффективность фотокатода, и вероятность попадания фотонов на фотокатод, и т. д. В то же время при относительных измерениях энергию заряженных частиц можно определить с точностью в несколько раз большей, чем ширина распределения амплитуд импульсов, т. е. даже в сцинтилляционных спектрометрах доступно сравнение энергии заряженных частиц с погрешностью около 1 %. [c.95]

Для измерения энергии и интенсивности характеристического рентгеновского излучения используют спектрометры с волновой и энергетической дисперсией (рис. 10-2.9). Энергодисперсионные рентгеновские спектрометры регистрируют одновременно все длины волн в спектре, позволяя проводить определение элементов от Ве до и (при использовании безоконных детекторов). Эти спектрометры состоят из полупроводникового детектора (кремния, легированного литием), преобразующего энергию фотонов в электрические импульсы, напряжение которых пропорционально энергии фотонов. Таким образом происходит дискриминация фотонов по энергиям. Разрешение энергодисперсионных спектрометров составляет около 140 эВ для линий средней энергии [c.333]

Спектры гамма- и бета-излучения могут быть получены с помощью твердых полупроводниковых детекторов. Получаемые пики не подвержены расщирению полос в той же мере, в какой это наблюдается при кристаллической сцинтилляци-онной спектрометрии, и разрешение гамма-фотонов с аналогичными энергиями значительно лучше. Однако производительность таких детекторов существенно ниже. [c.79]

Видно, что при больших яркостях источника отношение сигнала к шуму в сканирующем приборе становится больше 2СУт М, следовательно, он оказывается более выгодным, чем фурье-спектрометр (см. рис. 12). На это обстоятельство для субмиллнметровой области спектра, где имеются интенсивные легко перестраиваемые источники квазимонохроматического излучения — лампы обратной волны (ЛОВ), обратила внимание Н. А. Ирисова [701. В ИК-области аналогичными источниками являются перестраиваемые по частоте лазеры. Коммерческие лазерные спектрометры на полупроводниковых лазерных диодах (ПЛД) обеспечивают мощность 0,25 мВт на одной длине волны в непрерывном режиме при перестройке в области от Я = 3 до Я, = 30 мкм [73]. Линейность ИК-приемников до сих пор почти не изучалась. Известное нам исследование отклика фотосопротивления Hg dTe при больших световых потоках (СОа-лазер, X = 10,6 мкм) показало, что приемник линеен до 10 фотон/см -с [74]. Упомянутая мощность ПЛД соответствует при цр= 1 мм потоку 1,2-10 фотон/см -с для Я, = 10 мкм. Мы оказываемся в заштрихованной области рис. 12, где сканирующий спектрометр заведомо выгоднее, чем фурье-спектрометр, [c.188]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология