Бета-излучение

Гамма-лучи представляют собой проникающие электромагнитные колебания с длиной волны приблизительно от 0,005 до 0,4 А и с энергией 0,05—5 Мэе. Они распространяются со скоростью света их проникающая способность гораздо выше, чем у самого жесткого рентгеновского излучения длина пробега в воздухе составляет несколько километров. Гамма-лучи в отличие от альфа- и бета-излучения ионизируют материю косвенно посредством электронов, которые при столкновении с фотонами гамма-излучения получают часть их энергии и отрываются от атомов. Эти электроны при столкновениях с атомами и вызывают ионизацию. Бета-распад часто сопровождается гамма-излучением. Методы определения и измерения интенсивности радиоактивного излучения основаны на его ионизирующем действии. На этом же явлении основаны и принятые единицы дозы разных видов излучения. [c.644]

Бета-излучение — это поток р-частиц, которые являются электронами. С точки зрения протонно-нейтронной теории строения атомных ядер, испускание электронов является следствием превращения внутриядерных нейтронов в протон. Поскольку масса электрона со- [c.42]

При применении радиоизотопных нейтрализаторов их эксплуатация должна осуществляться в соответствии с требованиями действующих Санитарных правил по устройству и эксплуатации радиоизотопных нейтрализаторов статического электричества с радиоактивными источниками альфа- и бета-излучення, № 879—71 , Санитарных правил работы с радиоактивными веществами и другими источниками ионизирующих излучений, ОСП—72 и Норм радиационной безопасности, НРБ—76 . [c.181]

Для просвечивания тонкостенных сосудов применяются источники бета-излучения 5г, для толстостенных сосудов — источники гамма-излучения Со. При больших толщинах стенок сосудов чувствительность радиоизотопного метода снижается из-за большого поглощения излучения в стенках. В таких случаях возможно применение источников нейтронного излучения, если исследуемая среда обладает большими сечениями захвата по сравнению с материалом стенок сосуда [26]. В качестве источников применяют источники быстрых нейтронов Ро—Ве или Ри—Ве. Работа с радиоактивными источниками требует соблюдения правил радиационной безопасности [52].. [c.419]

Санитарные правила по устройству и. эксплуатации радиоизотопных нейтрализаторов статического электричества с радиоактивными источниками альфа- и бета-излучения. № 679—71. [c.183]

Бета-излучение создает иа 100 а [c.152]

Бета-лучи представляют собой пучки электронов. Поскольку бета-частицы не что иное, как электроны, их обозначают °е. Нулевой индекс отражает то обстоятельство, что масса электрона пренебрежимо мала по сравнению с массой нуклона. Индекс — 1 указывает на то, что рассматриваемая частица имеет отрицательный знак, равный по величине, но противоположный по знаку заряду протона. В качестве примера изотопа, подверженного радиоактивному распаду с испусканием бета-излучения, можно привести иод-131 [c.246]

ЧТО электрон как таковой не ( ществует в ядре, в соответствии с нейтрон-протонной моделью, распространение этого подхода к проблеме бета-излучения было многообещающим. На первый взгляд такой подход может показаться не слишком разумным, так как следовало бы ожидать, что свойства волны будут сильно отличаться от свойств частицы. Следовательно, если нас не смущает образование фотона, то все же трудно представить себе подобный процесс для электрона. Однако, вспоминая о нашем подходе к дуализму волна — частица в квантовой механике, нечего особенно удивляться эквивалентному подходу и к данной проблеме. [c.404]

Ханс Гейгер и Эрнест Марсден, работавшие в лаборатории Резерфорда, сфокусировали пучок альфа-частиц - более массивных из обоих типов (альфа- и бета-) излучений - на листе золотой фольги толщиной 0,00004 см (около 2000 атомов). Они окружили его специальным экраном (см. рис. У.б), на котором отмечалось каждое попадание альфа-частицы, что позволило исследователям проследить путь каждой частицы после прохождения фольги. [c.310]

Очевидно, что при такой интенсивности наведенной радиоактивности требуется особая осторожность при проведении экспериментальных работ. Правда, образец, вес которого фактически составляет 180 г, будет поглощать значительную часть собственного бета-излучения (электроны со слабой проникающей способностью поглощаются в самом излучателе), но даже остающееся гамма-излучение может представлять серьезную опасность. Оба компонента особенно опасны в случае попадания их внутрь организма. [c.146]

Изотоп углерод-14 радиоактивен (он испускает бета-лучи), но в химическом отношении обладает такими же свойствами, как обычный изотоп углерод-12, который входит в состав СО 2- Присутствующий в атмосфере СО 2 содержит равновесное количество радиоактивного углерода, и поэтому во всех живых организмах, растительных или животных, также устанавливается равновесное содержание Когда организм погибает, в нем уже больше не накапливается СО 2 из атмосферы и в результате радиоактивного распада количество /С в умершем организме постепенно уменьшается. Период полураспада углерода-14 составляет 5570 лет. Если, например, установлено, что интенсивность бета-излучения в расчете на грамм углерода, содержащегося в куске старого дерева, вдвое меньше интенсивности излучения грамма углерода, извлеченного из нового, растущего дерева, то возраст старого дерева должен быть равен 5570 годам. Этот метод был разработан Либби, получившим за свою работу Нобелевскую премию. Метод был проверен на многих геологических и археологических образцах, возраст которых хорошо установлен, что позволило доказать его надежность при установлении давности событий, имевших место 50000 лет назад и более. [c.434]

Прибор представляет собой торцовый счетчик Гейгера МСТ-17, перед окошком которого закреплен источник бета-излучения (кальций-45 активностью около 50 мккюри), помещенный в медную ампулу с коллиматором. Ампула устраняет возможность попадания в счетчик прямого пучка бета-излучения. Коллиматор направляет пучок бета-излучения на поверхность плиты. [c.164]

Р и с. 571. Зависимость толщины защитной стенки из полистирола и защитной толщины слоя воздуха от энергии бета-излучения [27]. [c.652]

Рис. 577. Измеритель интенсивности-и дозы рассеянного излучения и детектор бета-излучении. Область измерений 1—250 мр/час.

Рис. 578. Ионизационная камера для определения дневной дозы рассеянного гамма-излучения и бета-излучения высоких энергий. Вес 10 г, диаметр 18 мм., длина 43 мм.

Тритий намного дешевле и поставляется в существенно больших удельных активностях. Так как тритий распадается быстрее, 1 мг-атом чистого трития представляет собой в 445 раз более высокую активность, чем 1 мг-атом О. Поскольку энергия бета-излучения трития на порядок ниже, чем радиоуглерода, доза для любого критического органа также приблизительно на порядок меньше. [c.663]

Обратно рассеянное бета-излучение регистрируется счетчиком при помощи пересчетной установки Волна . [c.164]

Интенсивность обратно рассеянного бета-излучения зависит от расстояния между поверхностью плиты и счетчиком Гейгера. [c.164]

Помещают образец радиоактивного вещества, соответствующим образом укрепленный для удобства счета, под выбранным для данного случая счетчиком. Проводят определение активности образца отдельно и последовательно, применяя по крайней мере 6 листков алюминиевой фольги различной толщины в пределах от 10 до 200 мг/см и отдельный поглотитель толщиной не менее 800 мг/см . Для уменьшения эффекта рассеяния света образец и поглотители должны как можно ближе располагаться к детектору. Получают истинные значения бета-излучения при различных поглотите- [c.76]

Выбор толщины поглотителя зависит от радиоизотопа. Для других радиоизотопов, кроме фосфора-32, которые имеют более высокую или более низкую энергию бета-излучения, необходимы поглотители большей или меньшей толщины. [c.77]

Следует указать также на английский аппарат МШТЕК, который использует поглощение гамма-излучения, и на другие системы, разработанные в СССР и в Чехословакии, использующие рассеяние бета-излучения [70, 71 ]. [c.63]

Тип радиоактивного распада какого-либо конкретного радиоизотопа в большой степени зависит от того, насколько его нейтронно-протонное отношение отличается от соответствуюшего отношения для ближайших ядер, расположенных в пределах пояса устойчивости. Рассмотрим ядро с высоким нейтронно-протонным отношением, расположенным выше пояса устойчивости. Такое ядро может снизить свое нейтроннопротонное отношение и сместиться в направлении пояса устойчивости в результате испускания бета-частицы. Как это следует из уравнения (20.5), бета-излучение уменьшает число нейтронов и увеличивает число протонов в ядре. [c.249]

Для бета-излучения известны случаи, когда бета-распад приводит конечное ядро непосредственно в его основное состояние. Как можно видеть из рис. 11-12, этот случай имеет место для изотопа 5с, который переходит в результате и пy кaния одной бета-частицы в основное состояние 11. Для этого распада интересно определить энергию распада, классификацию распада как разрешенного или запрещенного и распределение ядерного спина между начальным и конечным уровнями. Энергия распада — это та же самая энергия, что и граничная энергия бета-частицы, и она может быть определена из графика Ферми для бета-спектра. Для этого частного случая распределение уровней может быть выявлено из других источников информации, и оказалось, что значение / /2 отвечает как 5с, так и Однако еще нужно определить, соответствует ли такое распределение ядерных спинов классификации распада. Так как оба уровня — это /-уровни, то изменения четности не происходит и ясно, что изменение спина Д/ = 0. Это значит, что переход должен быть разрешенным. Далее, если теория верна, то значение g fTl/. будет также в допустимом интервале. Рассчитанное значение gfT L равно 5,7. Эта величина попадает в допустимые пределы, и, значит, теория и эксперимент в данном частном случае соответствуют друг другу. Установлено огромное число более сложных схем распада и некоторые из них, включая изомерный показаны на рис. [c.412]

Коэффициент распределения КР, используемый при расчете поступлений ПДП остеотронных изотопов (кроме радия-226), в настоящее время принят равным 5, если рассчитывается доза альфа- и бета-излучений, и единице, если рассчитывается доза гамма-излучения для радия-226 КР-1. [c.233]

Облучение нефтезаводских потоков, например газойлей, в ядерном реакторе приводит к наведенной радиоактивности, главным образом бета-излучению, в преобладающей степени обусловленному фосфором-32, серой-35 и углеродом-14. Эти изотопы и создают основные трудности нри работах с такими газойлями, как нарафинистый южнолуизианский (316—371° С) и нафтеновый западнотехасский (316—357° С). Наведенная радиоактивность объясняется присутствием в этих газойлях серы, содержание которой достигает [c.146]

В 1899 г. Эрнест Резерфорд сообщил, что излучение, испускаемое ураном, состоит по крайней мере из двух типов лучей, которые он назвал альфа- и бета-излучением. Вскоре после этого французский исследователь П. Виллар сообщил, что существует также и третий вид излучения — гамма-излучение. [c.59]

При работе с органическими мечеными соединениями приходится иметь дело практически только с бета- и гамма-излучением. Отрицательные бета-лучи — это электроны, летящие со скоростями 100 000—300 ООО км1сек. Энергия этих частиц имеет непрерывный спектр от максимальной величины, которая составляет обычно 0,01—10 Мэе, до очень малых величин Средняя энергия бета-частиц составляет примерно одну треть их макси мальной энергии. В отличие от альфа-частиц бета-частицы не имеют прямо линейной траектории, длина пробега бета-частиц в воздухе достигает мак симально нескольких метров. Бета-излучение, так же как и альфа-лучи ионизирует среду, через которую проходит однако эффективность иониза ции для бета-излучения существенно ниже. Отрицательный бета-распад был обнаружен как у природных, так и у искусственных радиоизотопов. [c.644]

Авторадиохроматография основана на действии ионизирующего излучения на фотографический материал. Авторадиохроматографию осуществляют, возможно плотнее прижимая радиохроматограмму к чувствительной рентгеновской пленке при помощи фотографической рамки или мешочка с песком. Хороший контакт с пленкой особенно важен в случае мягких бета-источников (например, 5 ), так как воздушная прослойка между хроматограммой и пленкой заметно ослабила бы их излучение, что привело бы к искажению результатов. Для трития обычный вариант авторадиохроматографии неприменим, так как длина пробега его бета-частице максимальной энергией 14 Кэв равна только 4 мк. Хорошие результаты можно получить при применении сцинтилляционной авторадиографии [831. Хроматограмму после проявления и высушивания прикрепляют, например, к использованной рентгеновской пленке, помещают в плоский сосуд с хорошо герметизирующей крышкой, заливают сцинтилляционной жидкостью, например раствором /г-терфенила в толуоле, не содержащем серы (3 г/л), и покрывают медицинской рентгеновской пленкой при этом обращают внимание на то, чтобы между пленкой и бумагой не образовалось пузырей. Энергия бета-излучения радиохроматограммы превращается сцинтиллятором в световую энергию, которая вызывает почернение фотопленки. [c.673]

Длина пробега мягкого бета-излучения трития в фотографической эмульсии очень мала. В эмульсии, плотность которой 3,5, уменьшение потока бета-частиц трития на 1% достигается уже слоем толщины 0,8 мк [71]. Если одна бета-частица трития активирует только одно зерно бромистого серебра, что является достаточно редким явлением, то остальные активированные зерна бромистого серебра будут находиться на расстояниях менее 1 мк. что объясняет высокую разрешающую способность авторадиохроматографии с применением трития. [c.674]

Чтобы устранить необходимость внесения поправок на распад источника бета-излучения,, градуировочную кривую строят в относительных величинах100% =/(й ). По оси абсцисс откла-дывают значения толщины покрытия й (в мг1см ), а по оси ординат— отношение- -100%, где Л/ — интенсивность счета обрат- [c.165]

Спектры гамма- и бета-излучения могут быть получены с помощью твердых полупроводниковых детекторов. Получаемые пики не подвержены расщирению полос в той же мере, в какой это наблюдается при кристаллической сцинтилляци-онной спектрометрии, и разрешение гамма-фотонов с аналогичными энергиями значительно лучше. Однако производительность таких детекторов существенно ниже. [c.79]

Ю рассеянного бета-излучения при измерении для плиты без покрытия, а N — интенсивность счета при измерении с покрытием различной толщигы [4]. [c.165]

Бета-излучение представляет собой поток электронов или позитронов, образуюпщхся в результате распада нестабильных ядер. Ионизирующая способность р-частиц значительно ниже, чем а-частиц. [c.156]

Для характеристики бета-излучения, испускаемого радиоизотопом, обычно определяется коэффициент поглощения ([ )—величина, обратная толщине , выражаемой в мгf м , или толщина слоя половинного поглощения (толщина защитного поглотителя, необходимая для того, чтобы уменьшить интенсивность радиации вдвое по сравнению с ее первоначальной величиной). [c.76]

ЛЯХ, вычитая значение активности, найденное при поглотителе 800 мг/см или более. Наносят на график логарифм истинной активности бета-излучения как функцию общей толщины поглотителя. Общая толщина поглотителя складывается из толщины алюминиевой фольги, толщины окощка счетчика, указанной заводом-изготовителем. и поправки на величину воз-дущного зазора (расстояние в сантиметрах между образцом и окошком счетчика, умноженное на 1,205) все величины выражаются в мг/см . На графике получается почти прямая линия. [c.77]

Защита от альфа- и бета-излучений легко осуществима благодаря их малой проникающей способности, хотя следует принимать во внимание тормозную радиацию (ВгетззЬгак-lung), продуцируемую при поглощении бета-излучения (см. ниже). Глубина проникновения альфа- и бета-частиц изменяется в зависимости от их кинетической энергии. Альфа-излучение представляет собой поток моноэнергетических частиц и полностью поглощается воздушным слоем толщиной в несколько сантиметров. Поглощение бета-излучения в связи с его непрерывным энергетическим спектром и рассеянием подчиняется приблизительной экспоненциальной зависимости. Пробег бета-частиц в воздухе составляет расстояние от нескольких сантиметров до нескольких метров. [c.80]

При поглощении бета-излучения экранирующим материалом возникает вторичная радиация — так называемое тормозное излучение Вгетт81гаМип ), по проникающей способности подобное мягкому рентгеновскому излучению. Чем вы- [c.80]

Лабораторная техника органической химии (1966) -- [ c.644 ]

Химия в атомной технологии (1967) -- [ c.227 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.393 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.376 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.393 ]

Технология производства урана (1961) -- [ c.525 , c.530 , c.546 ]

Основы общей химии Том 3 (1970) -- [ c.309 ]

Физические методы органической химии Том 3 (1954) -- [ c.137 , c.138 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.376 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология