Не зависящее от времени уравнение Шредингера

Метод изучения многоэлектронного атома уже обсуждался на стр. 28. Мы должны записать соответствующее волновое уравнение и затем решить его. Записать это уравнение легко (ом. гл. 3), но точно решить его, подобно тому как это было сделано для атома водорода, содержащего только один электрон, совершенно невозможно. Основная трудность заключается в том, что каждый электрон взаимодействует по кулоновскому закону со всеми остальными электронами поэтому движение любого выбранного электрона зависит от движения всех других электронов. Именно невозможность разделения переменных в уравнении Шредингера составляет основное затруднение в решении проблемы, но в то же самое время позволяет найти некоторый выход. [c.43]

Таким образом, по остальным квантовым числам имеется вырождение. С чем же оно связано В гл. II мы уже говорили о том, что кратность вырождения Энергетических уровней зависит от симметрии системы. Группа симметрии атома водорода — это непре рывная группа 0(3), т. е. уравнение Шредингера а определяемая им структура энергетических уровней остаются неизменными — или, как говорят, инвариантными— относительно любых вращений в обычном трехмерном пространстве. Иными словами, группа симметрии атома водорода совпадает с группой си>1-Метрии шара — как его ни поверни, он все время будет совмещаться сам с собой. Вот именно эта шарообразность атома водорода и приводит к тому, что энергия не зависит от магнитного квантового числа т. Это было установлено в первые же годы существования квантовой механики (1925—1926 гг.). [c.106]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология