Продвижение фронта испарения в глубь частиц

При сушке крупнопористых материалов в среде с высокой температурой может происходить постепенное углубление локализованного фронта испарения влаги. Теплота к фронту испарения подводится теплопроводностью от сушильного агента поперек высохшего слоя материала (рис. 5.2). В результате испарения в зоне фронта образуется избыточное давление, под действием которого пары влаги фильтруются к наружной поверхности. Суммарная скорость удаления влаги зависит в таком случае от двух последовательных сопротивлений — термического и фильтрационного. Давление паров и температура на фронте испарения связаны между собой как параметры насыщенного пара и устанавливаются в ходе самого процесса. Сравнительно медленное продвижение фронта в глубь материала позволяет считать поля температуры и избыточного давления в высушенном слое квазистационарными. Для сферической частицы такие поля потенциалов переноса теплоты и паров влаги являются решениями стационарных уравнений переноса (5.27) в полных производных [c.278]

Подстановка решения (5.28) в (5.29) приводит к дифференциальному уравнению для скорости продвижения фронта испарения в глубь сферической частицы [c.279]

Модель продвижения фронта испарения влаги в глубь монодисперсных сферических частиц (в предположении о квазистационарности распределения температуры поперек высушенного наружного слоя частиц материала и пренебрежимо малой величине теплоты [c.224]

Подстановка решения (1.25) в уравнение (1.27) дает дифференциальное уравнение, определяющее скорость продвижения фронта испарения в глубь сферической частицы [c.14]

ПРОДВИЖЕНИЕ ФРОНТА ИСПАРЕНИЯ В ГЛУБЬ ЧАСТИЦ [c.91]

Модель углубления фронта испарения влаги может быть развита для частиц сферической формы, если вновь принять, что при достаточно медленном продвижении фронта испарения в глубь частицы профиль температуры материала поперек высушенного до нулевого влагосодержания наружного слоя материала соответствует стационарному распределению температуры стенки сферической формы. Такое квазистационарное распределение медленно изменяется во времени по мере углубления фронта испарения внутрь частицы. [c.94]

Стационарный характер процесса сушки в движущемся слое-позволяет получить некоторые решения для простых модельных представлений о процессе тепломассообмена внутри частиц влажного материала. Так, модель продвижения фронта испарения в глубь сферической частицы в предположении о квазистационарности распределения температуры поперек сухого наружного слоя частиц и пренебрежимо малой величине теплоты нагрева материала по сравнению с теплотой испарения позволяет исключить трудноопределяемую величину температуры поверхности влажных частиц Tw в системе уравнений (5.113), (5.114) и иосле интегрирования получить [38] соотношение, связывающее время сушки частицы в противоточном движущемся слое и положение фронта испарения внутри частицы [c.309]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология