Случаи адиабатического насыщения

В указанной работе приводятся также данные по молярной скорости звука, данные ио скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в жидкой фазе углеводородов для случая изотермического, изохорического и изобарического процессов, значения скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в критической области углеводородов, в насыщенных парах углеводородов и перегретых парах углеводородов (при постоянном давлении, плотности и температуре). [c.406]

Необходи.мо отметить, что адиабатические процессы можно также исследовать, пользуясь диаграммой Грабовского [5], показанной на рис. 16-3. На этой диаграмме адиабаты представляют собой прямые, параллельные линии теплосодержания 1 кГ сухого воздуха, например ВО, СР. Метод основывается на балансе, в котором температура воды, поступающей в систему, принята равной 0° (рис. 16-4), а ие температуре адиабатического насыщения. Применительно к случаю сушки эта разность имеет очень малое значение поэтому диаграмма Грабовского, которая дает возможность иепосредственно отсчитывать количество тепла, имеет большое преимущество, ио ис пригодна для определения влажности по психрометрическим показателям. [c.833]

Рассмотрим в качестве примера случай насыщенного пара, который был быстро и адиабатически сжат до давления Р. Это давление является избыточным в срависнпи с равновесным давлением пара Ро при данной темиературе Т. Для образования жидкости должен начаться рост маленьких капелек. Если, однако, мы будем считать, что в парах присутствуют только чрезвычайно маленькие капельки жидкой фазы, то они будут иметь некоторый избыток свободной энергии в сравнении с жидкостью в объеме. Эта избыточная энергия возникает за счет увеличения поверхности. Величина избыточной поверхностной энергии равна 4л/-2ст, где ст — поверхностное натяжение, а г — радиус каили. Для того чтобы капля и пар находились в равновесии, давление пара Р должно превышать давление насыщенного пара Ро на величину, которая может быть вычислена но уравненик Гиббса — Кельвина [c.558]