Скорость горения значения для

Измерения нормальной скорости показывают, что в зависимости от свойств смеси она может иметь значения, заключающиеся в пределах от нескольких сантиметров до нескольких метров в секунду. Примером одной из наиболее медленно горящих смесей является смесь, состоящая из 6% метана и 94% воздуха, нормальная скорость горения которой составляет 5 см, сек. Одной ив наиболее быстро горящих смесей является смесь водорода с кислородом (75% Н2+25% Оа), нормальная скорость горения которой составляет [c.236]

В табл. 2.21 приведены результаты определения скорости горения смесей этилового спирта и воды в горелках, диаметр которых равнялся 7,7 и 21,9 мм. Для смесей, в которых этилового спирта было 0,92 и 0,80 в. д., даны установившиеся скорости горения значения V смесей, содержавших [c.94]

На значение и концентрационные пределы горения горючей смеси влияет химический состав горючего (табл. 3.1). Наибольшей скоростью горения характеризуется водород. Для углеводородов различных гомологических рядов значение н(макс> возрастает в ряду парафины < олефины < диены < ацетилены. Замещение в углеводородах водорода на метильный радикал снижает и ( акс). Циклопарафины с 3—4 углеродными атомами в кольце имеют более высокие значения и , чем соответствующие парафины при большем числе атомов углерода в- [c.118]

Согласно тепловой теории пределов распространения пламени существование критического диаметра канала кр, при котором прекращается распространение горения по смеси, объясняется отводом тепла из зоны реакции. Когда потери тепла достигают критического значения, скорость горения уменьшается настолько, что распространение пламени становится невозможным. [c.201]

Изложенное поясняет, почему скорость пламени не может быть меньше определенного предельного значения, отличного от нуля. На этом пределе тепловые потери достигают критического для стационарного горения значения. [c.41]

В свою очередь, величина Ть линейно зависит от теплоты сгорания смеси. Поэтому для бедных смесей углеродсодержащих горючих как скорость горения, так и возможность достижения предела распространения пламени практически однозначно определяются величиной Ть и теплотой сгорания горючей смеси. Эти соображения поясняют, почему критическое значение температуры горения бедных смесей органических горючих Тьк-р имеет постоянное значение. Как следствие из этого, одинаковы и предельные значения коэффициента избытка окислителя при равных содержаниях инертного компонента. [c.58]

При гашении в узких каналах пламени, в процессе распространения которого горение приняло характер детонации, наблюдается следующая закономерность. Предельная величина критерия Пекле, построенная из параметров горючей системы для исходного, до возникновения детонации состояния, т. е. начальных давления и температуры и нормальной скорости пламени, имеет обычное для дефлаграции значение — около 65. Значительное возрастание давления и скорости горения в детонационной волне никак не сказывается на процессе гашения. Причина заключается в том, что процесс начинается с разрушения детонационной волны, гашение пламени происходит в среде, состояние которой совпадает с исходным. [c.106]

В процессе сгорания топлив (в двигателях, котельных установках) важное значение имеет скорость горения. Поскольку перед сгоранием топлива переходят обычно из жидкого в парообразное состояние (через стадию дисперсного состояния),большое значение имеет продолжительность жизни возникающих из жидкой фазы ССЕ. Если она больше, чем период сгорания, то регулирование процесса горения возможно при условии управления размера.ми (поверхностью горения) дисперсных частиц, в том числе и толщиной адсорбционно-сольватного слоя. [c.83]

Если скорость горения СО конечна, то выражения для потоков будут более сложные (рис. 7-8), и скорость сгорания углерода станет еще функцией критерия Семенова. Упрощенные значения для потоков в этом случае имеют вид [c.156]

На рис. 7-15 представлены условные расчетные области протекания горения частиц древесного угля в координатах размер частицы — температура процесса. Значения констант скорости горения СО и взаимодействия угля с кислородом условно приняты следующие [c.171]

Сама обработка опытов заключалась в следующем. По экспериментальным значениям механического недожога находились значения видимой константы скорости горения к. Время сгорания пыли определялось по формуле [c.213]

Пример 1. Скорость горения угля в воздухе (С + О2) может быть рассчитана как и = о Состояние поверхности раздела фаз, естественно, влияет на скорость реакции и учитывается значением константы скорости реакции. При избытке кислорода его концентрация остается практически постоянной, и тогда V = о - Такая реакция имеет нулевой порядок, т. е. скорость не зависит от концентрации реагентов, так как они постоянны. К реакции нулевого порядка можно отнести и взаимодействие натрия с водой, взятой в избытке [c.176]

В табл. 73 приведены значения величины Кё при горении жидкостей в горелках и резервуарах различного диаметра. Эти величины вычислены по формуле (35), причем за диаметр струи принят диаметр горелки или резервуара, за скорость струи—линейная скорость горения, а за плотность пара—плотность жидкости, так как "Ос Рл = Рж и Рж скорость выгорания и плотность жидкости). [c.196]

Значения величины Кё близки к величине Ке, поэтому могут быть приняты для характеристики течения струи пара. Из значений Кё в табл. 72 видно, что в горелках малого диаметра движение паров ламинарное, а при диаметре около 80 см оно становится турбулентным. При этом в резервуарах диаметром выше 80 см скорость горения мало изменяется. [c.196]

Предварительно следует остановиться на определении скорости горения. При ламинарном горении газовых смесей и гомогенных конденсированных систем большое принципиальное значение имеет понятие нормальной скорости горения (и ). По определению, равна скорости перемещения пламени относительно свежей смеси в направлении, перпендикулярном поверхности пламени в данной точке. Размерность и в системе СИ — м сек, однако для скорости горения эта единица пока употребляется редко п только для газовых систем. Обычно величину л для газовых систем выражают в см сек, а для конденсированных систем в мм сек (если выражать скорость горения конденсированных систем в м сек, то в обычном диапазоне давлений получаются очень малые дробные числа). [c.6]

В первом случае однозначной связи между температурой и скоростью горения не обнаружено, что, впрочем, естественно, если исходить из формул (9) и (10), так как значения энергии активации мог т меняться при переходе от одной смеси к другой. Тем не менее оказалось [9], что для определенных групп смесей зависимость и (Гг) является одной и той же (например, на одну и ту же кривую ложатся точки для ряда углеводородов, спиртов и эфиров в смеси с О2 и N2, однако эта кривая построена не по формулам (9) и (10)). [c.25]

Максимальное экспериментальное значение скорости горения (измеренное в наиболее узких трубках) составляет [51] для бензина — 0,022 г/см -сек, для керосина -"0,016 г/см -сек (при [c.45]

При 1 ата экспериментальное значение % в (41) и (42) при горении органических жидкостей в воздухе лежит в пределах (0,7 4-1,0). 10 сл сек. Можно показать, что при 1 ата массовая скорость горенпя капель (рассчитанная на единицу поверхности фронта горения с учетом массы окислителя) становится сравнимой с массовой скоростью горения гомогенных смесей [c.55]

Рассмотрение процесса с чисто физической точки зрения приводит к выводам, что скорость турбулентного пламени Ут определяется не масштабом турбулентности и значением числа Рейнольдса, а величиной пульсационной составляющей скорости потока. Существенно то, что при большой степени турбулентности потока Ут не зависит от горючих свойств газовой смеси, которые определяют нормальную скорость распространения пламени Этот результат является следствием рассмотрения процесса только с чисто физической точки зрения. При больших а выброс языков фронта пламени настолько значителен, а поверхность пламени так велика, что сгорание газа, попавшего в зону горения, должно происходить очень быстро и практически не должно зависеть от нормальной скорости горения и , а следовательно, и не тормозить выброс новых языков пламени. При экспериментальной оценке От зависит от [c.166]

В работе [144] дана также оценка абсолютной величины скорости горения. По порядку величины эта оценка совпадает с опытными данными работы [124]. Согласие с опытом могло бы быть более полным, если бы в работе [144] было учтено, что теплофизические свойства (особенно теплота газификации) горючего и окислителя обычно сильно различаются между собой. Поэтому реальная выемка в слое горючего является более острой, чем в слое окислителя (в то время как в работе [144] рассмотрена симметричная конфигурация). Оценка в работе [144] ширины d слоя компонента, начиная с которой скорость горения перестает зависеть от d (расчетное значение d 0,026 см), может относиться к горючему, но не к окислителю (где опыт дает 1 см). К тому же d зависит от давления (см. ниже). [c.105]

Таким образом, член 1/(1 —/) описывает увеличе 1ие массовой скорости горения за счет подмешивания массы инертного вещества. Для добавки инертных частиц с малой теплоемкостью и высокой плотностью можно довольно близко подойти к предельному значению 1—х касается линейной скорости [c.106]

Для изготовления изделий АДС применяют бездымные пороха, допущенные для изготовления сгорающих элементов и воспламенителей, а также вспомогательные материалы, идущие в производство на основании документов завйдов-изготовителей, удостоверяющих соответствие показателей требованиям действующих стандартов и технических условий. Марки порохов и рецептура пороховых смесей, применяемых для изготовления сгорающих элементов и воспламенителей, устанавливаются регламентом технологического процесса, утвержденного в установленном порядке. В соответствии с регламентом технологического процесса изделия контролируются по содержанию нит]эоэфира, химической стойкости, влажности, калорийности и скорости горения. Значения указанных харак- [c.10]

Для некоторых смесей наблюдалась существенная зависимость UH от введения в смесь присадок. Хорошо известно, например, что введение в смесь СО-ьОз незначительных количеств воды, водорода, метана или других водородсодержащих соединений вызывает резкое возрастание значения Ын- Значение Ua для смеси СО-ЬОг равно 1 м/с, а после добавки 0,23% воды оно возросло до 7,8 м/с. Введение столь незначительного Количества воды практически не изменяет каких-либо физических свойств смеси, поэтому очевидно, что такой эффект обусловлен изменением химического механизма процесса. Наблюдалось увеличение на 53% скорости горения бутано-воздушной смеси в присутствии 1,48% озона. Присадки, инициирующие самовоспламенение смеси (этилнитрат, этилпероксид и др.), а также антидетонаторы (тетраэтилсвинец, нентакарбонилжелезо, ди-этилолово, тетраметилолово) не оказывают существенного влияния на скорость распространения пламени. Этот экспериментальный факт убедительно свидетельствует о том, что механизм реакций, протекающих в предпламенной зоне, существенно отличается от механизма предпламенных процессов при самовоспламенении (взрывном горении) смеси. [c.119]

Из опыта следует, что пря некотором оптимальном составе смеси скорость горения имеет максимальное значение и уменьшается как в сторону бедной, так и в сторону богатой смеси. Начиная с некоторого предельного состава пламя не распространяется. Этот предельный состав, выражаемый содержанием горючего в смеси или соответствующей величиной а, характеризует концентрационные пределы распространения пламени. Опыт показывает, что при пере.ходе за конценграциопный предел распространение пламени прекращается при некотором конечном значении и . [c.240]

Можно сделать ряд частных заключений по случаю аварии. Если пожар длился 30 с, значит, скорость пламени составляла около 8,5 м/с. Сравним данную величину со скоростью горения водорода - 3,5 м/с и максимальной ламинарной скоростью пламени - 28 м/с. Необходимо иметь в виду некоторый допуск на возможные замедления при распространении пламени от загоревшихся полостей к незагоревшимся, что наводит на мысль о соответствии полученной величины теоретическому значению. [c.356]

Крупные частицы бурых углей, сжигаемых обычно при грубом помоле, горят, как уже говорилось, в диффузионной области. На рис. 9-13 проведено сопоставление расчетных значений коэффициента диффузионного обмена o qoi, определенных из обработки данных испытаний топок, со значениями рассматриваемого коэффициента, найденными непосредственно из формулы a oi = Nu D/ooi. Коэффициент диффузии D относился к средней температуре факела Тф, а величина критерия Нуссельта Nu определялась для наиболее крупной частицы с учетом скорости ее витания. Расчетное значение a oi. находимое из данных по горению пыли бурых углей, вычислялось с помощью номограммы, построенной для диффузионной области горения, т. е. величина a joi подсчитывалась с использованием формулы (9-13) по известным недожогу и времени горения пыли. Из рис. 9-13 видно, что расчетные значения коэффициента a oi совпадают по порядку величины с его действительными значениями. Отклонения примерно те же, что и для константы скорости горения. [c.215]

В данном уровнении а и Ь - константы, не зависящие от давления, выражающие связь между скоростью горения и различными физико-химическими параметрами. Для расчета коэффищ1ентов а и й Саммерфилд предложил теоретические зависимости. Определение этих коэффициентов расчетным путем затруднительно ввиду отсутствия значений ряда термохимических характеристик топлив, их продуктов сгорания. Поэтому коэффициенты а мЬ определяют экспериментально и закон Саммерфилда превращается в эмпирическую зависимость, которая для смесевых композиций без металлических добавок может быть использована в широком диапазоне давлений от МО до МО Па. [c.8]

По оси абсцисс (рис. 82) отложены значения 1о й, а по оси ординат—линейная скорость горения /. Как видно из графиков, скорость горения в горелках малого диаметра очень большая (при =0,6 см автобензин имеет скорость горения 18 мм мин, тракторный керосин—6,4 мм1мин). При увеличении диаметра скорость горения вначале резко падает, достигая минимума, а при дальнейшем увеличении вновь возрастает до определенной величины, после чего практически мало меняется. Такое изменение скорости горения связано с характером течения потока паров от поверхности жидкости к зоне горения. Как известно, характер течения потока паров определяется значением числа Рейнольдса (Не) [c.196]

В работе [108] для NH4NO3 с добавкой 2,5% СГ2О3 измерено (при помощи термопары Pt — Pt Rh) значение температуры поверхности при различных давлениях. В интервале 140—280 атм температура поверхности практически не зависела от давления (при 140 атм = 325 и 316° С при 210 атм, 7 п = 306, 317 и 285° С при 280 атм Та = 313 и 318° С). В то же время скорость горения существенно возрастала (от 4 мм/сек при 140 атм до 8—9 ммкек при 280 атм). Такой результат совершенно не согласуется с зависимостью w = и = Аналогичные данные были получены в этой работе для нитрата гидразина и эвтектической смеси нитратов аммония и гидразина. [c.83]

Если скорость горения росла за счет введения катализатора [102], то значение 7 п не только не возрастало, но даже несколько падало. Имеются и другие данные, не согласующиеся с формулой и = Так, в работе [106] значение 7 п (измеренное при помощи термопар) падает с увеличением давления от —420° С при 50 атм до —330° С при 100 атм, хотя скорость горепия существенно растет. В работе [131] значение 7 п, измеренное для ряда,составов на основе NH4 IO4, в пределах разброса оставалось постоянным при изменении скорости горения за счет изменения давления (в интервале 1 — 15 атм), размера частиц окислителя или добавки катализатора [c.83]

Это предположение представляется убедительным для случая плоского фронта горения (который только и рассматривался в упомянутых выше работах). Действительно, для плоского фронта горения при заданной температуре и составе реагентов имеется единственное значение скорости горения [154]. Если ввести каталитическую добавку, которая, например, увеличивает скорость превращения исходного вещества в полупродукты, не меняя ни их температуры, пи их состава, то зона ведущей реакцтш начнет сноситься возросшим потоком полупродуктов по направлению от поверхности заряда до тех пор, пока в результате уменьшения теплового потока от ведуш ей стадии скорость подчиненной стадии вновь возвратится к первоначальрюму значению. Изменится при этом лишь профиль температур ио всей зоне горения, в частности уменьшится температура на поверхности заряда. [c.112]

Действительно, для неодномерного горения заданной температуре и составу реагентов уже не отвечает единственное значение скорости горения, так как имеется еще один независимый параметр — поверхность фронта горения па единицу поперечного сечения потока. [c.113]

Послютрпм теперь, как изменится стационарное значение ири изменении р. Пусть при р р р — давление, при котором зона реакции садится на плотный слой остатка) скорость горенпя пропорциональна р где v 0. Объемный расход газа через слой остатка иропорциопален p , поэтому при v <" 1 по мере возрастания давления должны уменьшаться П или объем пузырька в данном сечении, а у должен соответственно расти (закон возрастания зависит от скорости расширения пузырька внутри слоя). Пока р <. р, увеличение у не сказывается ни на скорости горепия, ни на ее зависимости от давления (если не учитывать изменения коэффициента теилоироводности). Однако при р р рост г/, должен привести к снижению скорости горения. По мере дальнейшего повышения давления либо произойдет затухание горения, либо горение проникнет внутрь слоя остатка, т. е. произойдет переход от одного режима горения к к другому. [c.120]

В общем случае скорость горения конденсированной смеси зависит как от размера частиц окислителя ок, так и от размера частиц горючего Однако, если горючее пластично в момент смешения, оно образует прослойки между кристаллами окислителя. Размер прослоек горючего прямо пропорционален размеру частиц окислителя ( г = (1/А ) йок). Следовательно, в данном случае (который имеет большое ирактическое значение) зависимость и от дисперсности компонентов сводится к зависимости и ( ок)- Аналогичный результат будет наблюдаться для смеси двух порошкообразных компонентов (легкогазифицирующихся), если размер частиц одного компонента много меньше, чем второго. Мелкодисперсный компонент образует прослойки, размер которых пропорционален размеру частиц круннодиснерсного компонента. Если, однако, мелкодисперсный компонент является нелетучим и не слипается в монолитную прослойку, скорость горения может зависеть как от ок, так и от [c.133]

Таким образом, в общем случае можно лпшь частично реализовать возможности регулирования скорости горенпя за счет изменения дисперсности компонентов. Реальное значение 0 = = Ым/мкр (где им, Икр — скорость горения наиболее мелкодпсперсной и наиболее крупнодисперсной смеси) остается меньше (часто значительно меньше), чем предельное значение 8 = пп/поо- [c.135]

Наличие плато при с1 гшп подтверждается и результатами работы [123], согласно которой имеется определенное значение и ц11 0,35 0,45 ммкек (скорость горения изменялась за счет изменения р при нескольких значениях а), такое, что при и < [c.138]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология