Развитие пакета волн неустойчивости в пограничных слоях

Нами были проведены специальные расчеты с целью сопоставления результатов теории и эксперимента [140] по пространственным пакетам волн неустойчивости в случае сверхзвукового пограничного слоя. В некотором сечении проводился спектральный анализ экспериментальных данных [140] и определялся вид пространственного пакета волн неустойчивости. Далее численно изучалось развитие этого пакета волн вниз по потоку, и результаты сравнивались с экспериментом. Расчет проводился для пограничного слоя на плоской теплоизолированной пластине при числе Маха М = 2, частоте возмущения 20 кГц (частотный параметр = =37,5 10" ), единичном числе Рейнольдса = V= а [c.125]

Разобрана теория развития пакета волн неустойчивости. Интересен случай развития гребня пакета, когда при достаточно широком спектральном составе возмущающего фона пакет волн пеустойчивости в каждом сечении пограничного слоя может быть представлен приближенно своей эквивалентной неустойчивостью с максимальным инкриментом роста. Анализ развития пакета волп неустойчивости существен при реализации амплитудного метода расчета критических чисел Рейнольдса ламинарно-турбулентного перехода. [c.256]

Большой интерес в связи с проблемой вторичной неустойчивости представляют исследования Гастера [Gaster, 1979] по развитию трехмерных нелинейных пакетов волн в пограничном слое. На рис. 4.9 представлены осциллограммы пульсаций больших амплитуд для пакета волн и гармонической волны. На осциллограмме пакета отчетливо виден всплеск высокочастотных пульсаций, связанных, по-видимому, с рассматриваемой вторичной неустойчивостью, которая появляется при [c.135]

Рассмотрим пакет волн неустойчивости, возбуждаемый импульсным воздействием в двумерном пограничном слое. Если пе учитывать эффектов непараллельности течения, развитие пакета можно в главном приближении анализировать в рамках локально-однородного приблия-сеиия, когда в каждом сечении пограничный слой рассматривается как плоскопараллельный. В этом случае пакет волн неустойчивости можно представить как суперпозицию отдельных гармоник, имеющих различные х- и 2-компоненты волнового числа а, у. Развитие гребня пакета будет описываться эквивалентной волной неустойчивости, определяемой седловой точкой в плоскости вещественных а, у. Эта точка соответствует максимуму К14 = 1т(в(а, - ) (см. гл. 1). [c.132]

Таким образом установлено, что в спектральном приближении повышенная степень турбулентности набегающего потока возбуждает, по крайней мере, два типа возмущений в пограничном слое волны Толлмина — Шлихтинга в виде случайно возникающих волновых пакетов низкочастотные флуктуации (полосчатые структуры), которые начинают развиваться с передней кромки плоской пластины й ответственны за большую часть среднеквадратичных флуктуаций скорости и в пограничном слое. В частности, в экспериментальных исследованиях в так называемых естественных условиях при Ти > 1 % [Косорыгин и др., 1982, 1984, 1988 Suder et al., 1988 Гуляев и др., 1989 Arnal, 1992] в спектрах сигнала не обнаружено пакетов волн неустойчивости, типичных для перехода при Ти = 0.7 %, и переход проходит, минуя стадии возникновения и развития волн неустойчивости. [c.199]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология