Большой амплитуды движение

Отличительная особенность броуновского движения частиц в газообразной дисперсионной среде определяется, прежде всего, малой вязкостью и плотностью газов. В связи с этим жидкие и твердые частицы аэрозолей имеют болыиие скорости седиментации под влиянием силы тяжести, что затрудняет наблюдение броуновского движения. Одиако действие силы тяжести частиц удобно скомпенсировать с помощью электрического поля. Другая особенность броуновского движения частиц в газах связана с тем, что число молекул в единице объема газа значительно меньше, чем в жидкости, и число столкновений молекул газа с коллоидной частицей также меньи.[е, а это обусловливает существенно большие амплитуды броуновского двпжения. Средний сдвиг частицы, находящейся в воздухе при нормальных условиях, в 8 раз больше, а в водороде в 15 раз больше, чем в воде. При уменьшении давления газа средний сдвиг частицы можно увеличить в сотни раз. Из сказанного следует, что, изменяя давление, можно менять характер броуновского движения, т. е. управлять им. Поэтому аэрозоли являются хорошими объектами для исследования броуновского движения. [c.207]

Уравнение (1.14) не может удовлетворительно описать колебательное движение с большими амплитудами. Более приемлемым является уравнение Морзе [c.10]

Здесь можно провести некоторую аналогию с фотонной теорией света, где устанавливается связь между плотностью фотонов (числом фотонов в единице объема) и интенсивностью света высокая интенсивность означает большое число фотонов в единице объема. В то же время в волновой теории света интенсивность измеряется как квадрат амплитуды колебания электромагнитной волны высокая интенсивность означает большую амплитуду. Отсюда появляется связь между вероятностью нахождения частицы в данном месте пространства и величиной волновой функции, описывающей ее движение. [c.52]

Каждую запись производительности можно разделить на две части соответственно периодам равномерного и неравномерного транспортирования первая имеет вид ломаной полосы, образованной движением пера с небольшой амплитудой вторая отличается большой амплитудой движения пера вверх и вниз. [c.56]

При малых амплитудах колебания колебательное движение удовлетворительно описывается уравнением (1,18), при больших амплитудах колебания ангармоничность увеличивается. В большинстве случаев для описания энергии колебательного движения достаточно двух членов правой части уравнения (1,19) [c.8]

Если ядро штока не достигает поверхности, картина дизъюнктивных дислокаций получается более дифференцированная. В этом случае выделяются главные взбросы с очень большой амплитудой порядка 1000—1500 м. По ним поднимающаяся часть, лежащая непосредственно над штоком, отделяется от окружающей поверхности. Простирание этих взбросов различно на сводах оно совпадает с простиранием пород, на крыльях оно или выдерживает прямолинейный характер, или охватывает дугообразно поднятый участок. Таких главных взбросов на отдельных куполах имеется по два-три. Между ними-то и располагаются характерные для эмбенских куполов грабены, генетически представляющие собою отставшие в своем восходящем движении участки. Далее на погребенных куполах развита сеть радиальных трещин, по которым участки поднятых крыльев бывают смещены друг относительно друга, причем амплитуда их быстро уменьшается по мере продвижения от сводовой части к крыльям. [c.245]

Будем рассматривать движения, связанные с поворотом групп (волчков) относительно остальной части молекулы (остова) и имеющие характер вращения или ангармонического колебания с большой амплитудой. Характер движения в большой степени определяется зависимостью потенциальной энергии молекулы от угла поворота волчка. Возможен случай, когда при повороте группы относительно остова потенциальная энергия молекулы практически не изменяется, и тогда вращение группы является свободным. Наличие внутреннего вращения сказывается лишь на кинетической энергии молекулы. Практически свободным является вращение группы —СНд относительно остова СН ,—С С— в молекуле диметилацетилена. Изменение потенциальной энергии молекулы при внутреннем вращении определяется в данном случае лишь взаимодействием двух групп — H (волчка и группы, входящей в остов). Так как эти группы далеко отстоят друг от друга, взаимодействие между ними слабое и зависимости потенциальной энергии молекулы от относительного положения групп (угла поворота волчка) не наблюдается. [c.243]

Как особый вид движения с большой амплитудой рассматривается обычно и внутреннее вращение, как, например, вращение двух фрагментов СНз друг относительно друга в этане (см. 44). Однако и здесь изменения длин связи и валентных углов внутри фрагментов не происходит. [c.178]

Частицы, из которых образована решетка, находятся в состоянии непрерывного колебательного движения. Хотя амплитуда и энергия колебаний каждой частицы произвольны, средняя величина энергии колебания всех частиц для каждой температуры постоянна и растет с ней. Если отдельные частицы на поверхности тела имеют большую амплитуду колебаний, то они могут оторваться от нее и перейти в пар. С этим связана летучесть твердых тел. Чем менее прочна решетка, тем выше летучесть. В том случае, когда с повышением температуры тела средняя энергия колебаний становится достаточно большой, то решетка разрушается и твердое тело плавится. [c.52]

Особый интерес представляет распространение всего светового пучка, который состоит из громадного числа фотонов. Зная все возможные направления движения одного фотона, можно легко определить, как будет распространяться весь световой пучок. Остается только решить очень важный вопрос об интенсивности сР ета, т. е. о числе фотонов, распространяющихся в каждом направлении. Фотон можно обнаружить в любом месте, где имеются составляющие его волны. Чем больше амплитуда этих волн, тем вероятней обнаружить фотон именно в данном месте. Когда имеется большое число одинаковых фотонов, их можно обнаружить в разных местах, нотам, где больше амплитуда колебаний каждого фотона, там будет обнаружено наибольшее число фотонов. [c.22]

Эластичность обусловлена тем, что звенья совершают колебательные движения с большими амплитудами (крутильные колебания), благодаря чему цепи способны менять форму, вытягиваться при растяжении материала и скручиваться при отсутствии внешней деформации. В случае чисто высокоэластичной деформации смещения цепей в целом относительно друг друга происходить не должно. [c.197]

Древнейшими элементами структуры континентальной коры являются древние платформы - обширные, тектонически мало подвижные массивы. Платформы разделяются и окаймляются тектонически активными геосинклинальными областями, характеризующимися большой амплитудой вертикальных движений и высокой сейсмичностью. Протяженность геосинклинальных областей составляет десятки тысяч, а ширина - сотни и даже тысячи километров. Таким образом, к геосинклинальным областям относится достаточно большая часть поверхности современных континентов (около 10 % площади земного шара), а сами они включают разломы (рис. 1.11), часто рассекающие всю толщу коры и проникающие в верхнюю мантию Земли. Такие разломы служат каналами для восходящих гидротермальных растворов и глубинных газов. [c.33]

Существенно то, что не все молекулы, находящиеся в жидкости, могут оторваться и перейти в газообразное состояние. Для этого необходимо, чтобы молекула обладала некоторой избыточной энергией (энергией активации), которая требуется для преодоления сил межмо-лекулярного притяжения (вспомним, как трудно оторвать от магнита металлический шарик). Чем выше температура жидкости, тем больше амплитуда колебаний молекул и скорость их вращательного движения, и соответственно тем большая доля молекул может получить от своих соседей энергию, необходимую для преодоления потенциального барьера. Поэтому чем выше температура жидкости, тем выше скорость десорбции (испарения). Дополнительная энергия, необходимая молекуле для ее отрыва от окружающих молекул и удаления на расстояние, на котором уже не действуют силы молекулярного взаимодействия, называется теплотой десорбции (испарения). Скорость и теплота десорбции существенно зависят также и от сил межмолекулярного взаимодействия частиц разного сорта. Спектр этого взаимодействия может быть достаточно широк — от взаимного притяжения до отталкивания. Подробнее влияние сил межмолекулярного взаимодействия на процесс абсорбции— десорбции рассмотрено в разделе 14. [c.25]

Акустические колебания могут возникать и распространяться в виде непрерывных волн (рис. 2Ла) и импульсов - обычно ультразвуковых (рис. 2.15). От звуковых колебаний будем отличать апериодические импульсы (рис. 2Лв). К числу последних относят ударные волны в газах и жидкостях, а также пластические волны в твердых телах. Общеизвестны ударные волны, порождаемые взрывами в океане и атмосфере, при сверхзвуковом движении самолетов. При этом возникают специфические эффекты, в частности по мере распространения апериодические импульсы трансформируются в обычные звуковые, что связано с избыточным рассеянием энергии (переходом в тепло) при большой амплитуде колебаний. [c.31]

ПО сравнению с плоскостями, нормальными к цепям этот эффект был бы систематическим (в зависимости от ориентации плоскостей относительно оси) и мог бы быть рассчитан. Подобный эффект наблюдается для очень простой структуры полиэтилена [10] с простой цепью (СН2) . Однако для более сложно построенных полимеров тепловой эффект не может быть столь просто истолкован. Если мы примем во внимание, что поперечное движение атомов в цепной молекуле зависит главным образом от вращения около ординарной связи (см. раздел III) и что в некоторых молекулах вращение около одних ординарных связей легче, чем около других, то очевидно, что тепловое движение для последовательно расположенных по цепи атомов будет неодинаково. Более того, помимо поперечного движения, обусловленного гибкостью молекул, повидимому, имеется движение, заключающееся в частичном вращении всей молекулы как целого около ее оси. (Действительно, для сравнительно коротких молекул, примерно из 30 атомов, наблюдается полное вращение вокруг длинной оси непосредственно вблизи точки плавления [68]). Эффект частичного вращения полимерных молекул, несущих боковые группы (например, каучук с его метильными группами), должен был бы вызывать большую амплитуду движения атомов в боковых группах, чем атомов, находящихся непосредственно в цепи, и поэтому должен был бы обусловливать сравнительно большее влияние первых на интенсивности некоторых рефлексов. Величина этих эффектов неизвестна, так как изучены в деталях структуры еще очень немногих полимеров. Эти эффекты явятся предметом дальнейшего рассмотрения, и можно ожидать уточнения данных по этому вопросу по мере расширения наших знаний структур выеокополимеров. Можно также ожидать получения существенных данных на основе работ по экстра -эффектам (диффузные пятна и полосы), которые появляются на рентгенограммах монокристаллов некоторых веществ в результате тепловых колебаний в этих кристаллах [56]. [c.150]

В жидкости, где молекулы упакованы менее плотно, чем в твердом хеле, амплитуда движения молекул больше. Однако удельная теплоемкость вещества в жидком состоянии (при температуре вьпне точки плавления) почти такая же, как и в твердом состоянии, что подтверждает ячейковую модель жидкости. Недостаток этой модели—свсбсдный сбмен молекулами между отдельными ячейками не допускается. Для битумов этот запрет можно обойти, если принять, что элементами, которые образуют структуру жидкости, являются не молекулы, а ассоциативные комплексы. Такие элементы можно считать очень близкими по своим свойствам, а их величина так же, как и высокая вязкость, должна значительно снизить флуктуации плотности. Такую систему можно поэтому сравнить с твердым телом неупорядоченного строения. [c.20]

Затем анализируются свойства воды, определяемые взаимными поступательными движениями молекул Н2О в жидкости, явления переноса. Поступательные движения молекул в жидкости представляют собой наиболее характерное свойство жидкого состояния, определяющее высокий уровень внутренней энергии жидкости по сравнению с кристаллом, и обусловлены взаимодействием больших ансамблей молекул. Анализ данных по различным явлениям переноса в жидкой воде показывает, что средние значения амплитуды атомных колебаний в жидкой воде имеют значение, близкое к 0,6 А. Большое значение коэффицента трения в воде по сравнению с коэффициентом трения в других жидкостях при температуре плавления показывает, что в воде сильно межмолекулярное взаимодействие, определяемое ближайшими соседями. В этой главе обсуждаются результаты изучения свойств воды методом ЯМР (ядерного магнитного резонанса) и молекулярного рассеяния света. Рассматриваются свойства воды, обусловленные диссоциацией молекул Н2О на ионы. Показывается, что зависимость ogKa и Т1 (времени спин — решеточной релаксации в воде) от температуры очень похожи и определяются большими амплитудами колебаний протона молекулы Н2О. [c.7]

Колебательные движения в молекулах разнообразны. Простейшим является независимое колебание двух ядер вдоль линии, связывающей атомьк Его можно представить как механическое колебание двух шаров, соединенных пружиной. В молекуле роль стягивающей силы выполняет валентное взаимодействие электронов, отталкивание обусловлено взаимодействием ядер. Если энергия, вызывающая колебание ядер, достаточно велика, то колебательное движение подчиняется ангармоническому закону. Изменение потенциальной энергии в этом процессе изображается кривой с минимумом (см. рис. 4), причем, как уже отмечалось, ширина потенциальной ямы пропорциональна амплитуде колебаний. При больших амплитудах ангармоничность колебаний особенно заметна и приводит в конце концов к диссоциации молекулы. Энергия внутримолекулярного колебательного движения квантуется в соответствии с уравнением [c.44]

Речь идет о так называемых квазитвердых молекулах, имеющих единственное устойчивое расположение ядер. Ядра колеблются около своих равновесных положений. Для молекул с внутренними движениями большой амплитуды (внутренними вращениями, перегруппировками) степени свободы распределяются иным образом соотношения (11.52) особенности этих молекул не отражают, [c.101]

Многоатомные молекулы, называемые квазитвердыми, имеют единственное устойчивое расположение ядер, и атомы совершают лишь малые колебания около положения равновесия. Помимо квазитвердых, имеются молекулы, в которых наблюдаются внутренние движения с большой амплитудой (внутренние вращения, перегруппировки). Внутренние вращения играют очень существенную роль для молекул-цепей (в частности, углеводородных цепей), обусловливая их гибкость, влияя на термодинамические, кинетические и структурные свойства системы. Далее остановимся лишь на случае квазитвердых молекул. [c.113]

При турбулентном течении в эмульсии могут протекать одновременно два процесса — дробление глобул -и их слияние при столкновении. Однако для этого необходимо, чтобы защитная пленка на глобулах воды не обладала достаточной прочностью. Поэтому температура играет немаловажную роль в процессе разрушения эмульсий. По современным представлениям турбулентное течение можно представить как результат наложения на основную (усредненную по времени) скорость течения пульсационных скоростей, имеющих самые разнообразные амплитуды. Турбулентные пульсации характеризуются не только величиной их скоростей, но также и теми расстояниями, на протяжении которых пульсацион-ные скорости не претерпевают заметного изменения. Эти расстояния носят название масштаба движения. Самые быстрые пульса-ционные движения имеют и самый большой масштаб движения. При турбулентном движении в трубе наименьший масштаб турбулентных (крупномасштабных) пульсаций соизмерим с диаметром [c.42]

К. с. позволяют изучать не только внутримол. динамику, но и межмолекулярные взаимодействиА. Из них получают данные о пов-стях потенциальной энергии, внутр. вращении молекул, движениях атомов с большими амплитудами. По К. с. исследуют ассоциацию молекул и структуру комплексов разл. природы. К. с. зависят от агрегатного состояния в-ва, что позволяет получать информацию о структуре разл. конденсир, фаз. Частоты колебат переходов четко регистрируются для мол. форм с оче п. малым временем жизни (до 10 " с), напр, для конформеров при высоте потенциального барьера в неск. кДж/моль, Поэтому К. с. применяют для исследования конформац. изомерии и быстро устанавливающихся равновесий. [c.432]

Существует мнение, что поскольку в модели Лотка — Вольтерра имеется интеграл движения (14.30), флуктуации должны описываться в рамках равновесного ансамбля Гиббса [93—95]. Эта аналогия, как мы видим, не согласуется с результатами расчетов Николиса [128]. Малые неравновесные флуктуации по крайней мере Б простейших случаях правильно описываются формулой (8.6), представляющей собой обобщение формулы Эйнштейна на неравновесные ситуации, следовательно, они являются термодинамическими величинами. Для исследования флуктуаций большой амплитуды необходимо изучение специальных моделей. [c.224]

Соображения симметрии являются основой любого описания колебаний молекул, как это будет показано подробно в последующем изложении. Однако первоначальное рассмотрение симметрии молекул основано на полном пренебрежении их колебательньсм движением. Мы приведем многочисленные примеры, иллюстрирующие различные типы симметрии, а также обсудим простую теоретическую модель, которая облегчает понимание сущности законов, определяющих форму и симметрию в мире молекул. При этом рассмотрение будет ограничено простыми случаями, т, е. наиболее симметричными системами. Важная роль внутримолекулярных колебаний наряду с некоторыми вытекающими отсюда следствиями, включая движение большой амплитуды, будет обсуждена в последнем разделе данной главы. [c.94]

Зиачение и применении. В. с. высоко индивидуальны, что позволяет по неск. линиям отождествлять конкретные молекулы (конформации, изотопные разновидности и т.п.). Именно по B. . открыто существование своб. молекул в межзвездном пространстве. По тонкой структуре В. с., вызванной колебательно-вращат. взаимод., можно определять потенциальные ф-ции внутр. вращения, инверсионного и др. типов внутримол движений с большими амплитудами (см. Нежесткие молекулы). Совр. техника (двойной оптико-микроволновой резонанс с использованием лазеров) позволяет наблюдать чисто вращат. переходы в высоковозбужденных (электронных и колебательных) состояниях молекул, т.е. изучать по B. . св-ва молекул в этих состояниях. Исследование параметров спектральных линий (уширение, сдвиг частоты) дает сведения о межмолекулярных взаимодействиях. [c.430]

Чтобы система с одной переменной и бистабильностью стала колебательной, нужно превратить параметр в медленную переменную. В ферментативной системе с двумя субстратами таким параметром, естественно, является концентрация второго субстрата СТ2. В этом случае для описания системы нужно использовать оба ур-ния (3). Относительные изменения концентрации 82(А[82]/[82]) будут медленными по сравнению с относительными изменениями 8 , если [82] [81]. При переходе к безразмерным параметрам это условие принимает след, вид О а2 1, I. На фазовой плоскости с координатами Ст , сгз поведение системы качественно определяется взаимным расположением нуль-изоклин-кривых, на к-рых производные daJdx и da2 dx равны О (рис. 2, а). Точки пересечения нуль-изоклин соответствуют стационарным состояниям системы. Пунктиром показано положение нуль-изоклины d s dx = О при бифуркации, сопровождающейся возникновением устойчивых колебаний (автоколебаний) малой амплитуды. Этим колебаниям соответствует замкнутая траектория движения системы-т. наз. предельный цикл. Сплошными линиями показаны нуль-изоклины в ситуации, далекой от бифуркации, когда единственное стационарное состояние системы (точка О на рис. 2, а) сильно неустойчиво и окружено предельным циклом АВСО. Движению системы по этому предельному циклу соответствуют автоколебания концентраций Ст и СТ2 с большой амплитудой (см. рис. 2,6). [c.429]

Барьер перехода от цис- к(гош-конформеру составляет 9,8— 10,6 кДж/моль барьер, отделяющий две гош-формы друг от друга, 2,5—2,9 кДж/моль. Как видно из рис. 42, метилвинилсульфид существует в виде ансамбля ротамеров четырех типов, соответствующих четырем стационарным состояниям [522 ] плоским цис-конформерам (1), гош-конформерам с углом поворота 132 3° вокруг связи —S (2), гош-конформерам (3), расположенным выше трам-барьера (квазитранс-ковформеры), которым соответствует движение MeS-группы большой амплитуды с положением равновесия в плоской траке-форме и состояние свободного вращения (d). [c.210]

Из формулы следует, что одна и та же скорость может в принципе задаваться любой подходящей комбинацией А и V. Однако понятно, что амплитуда движения должна быть больше ожидаемого размера кристалла. В противном случае кристалл, колеблясь, все время будет находиться в зоне обедненного раствора. Движение его будет тем более плавным, чем длиннее шатун по сравнению с кривошипом. Вопросы массопереноса в условиях такого движения специально рассматривались И. Н. Фиклистовым и Г. А. Аксельрудом [1963 г.]. [c.174]

Смотреть страницы где упоминается термин Большой амплитуды движение: [c.243] [c.117] [c.36] [c.313] [c.34] [c.313] [c.177] [c.178] [c.21] [c.450] [c.152] [c.200] [c.201] [c.201] [c.518] [c.124] [c.34] [c.52] [c.749] [c.174] [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология