Уравнение тока, ограниченного пространственным зарядом

Согласно приведенному уравнению (и было подтверждено экспериментами), ток быстро возрастает с повышением концентрации пара, в результате чего при некоторой определенной концентрации должна получиться бесконечно большая величина тока. Практически в аргоновых детекторах всегда имеются некоторые средства для ограничения такого резкого увеличения тока с повышением концентрации пара. Это постигается включением сопротивления последовательно с камерой или применением такой конструкции камеры, при которой создается внутренний положительный объемный заряд, служащий для той же цели. Выбором соответствующего сопротивления или, лучше, созданием пространственного заряда можно достигнуть линейной зависимости сигнала от концентрации пара в широких пределах. При другом способе работы детектор присоединяют к источнику постоянного тока. В этом случае падение потенциала на детекторе линейно связано с логарифмом концентрации пара. [c.28]

Допущение об отсутствии столкновений сводит задачу о пространственных зарядах в слое к той же задаче в высоком вакууме. В том случае, когда мы хотим подсчитать ток, ограниченный пространственным зарядом носителей, обусловливающих этот ток, не в высоком вакууме, а в газе, при большом давлении, уравнение живых сил (290), служащее одним из исходных положений теории Ленгмюра, перестаёт быть справедливым вследствие потери энергии, которую заряженная частица испытьшает при каждом столкновении. Указанное уравнение приходится заменять уравнением подвижности [c.297]

Главная роль пространственных зарядов в газовом разряде только в некоторых отдельных случаях заключается в ограничении тока (например, коронный разряд). В тех случаях и в тех областях разряда, в которых мы имеехм наличие свободных электронов и положительных ионо-в при сравнительно сильном поле, концентрация положительных ионов больше, чем концентрация электронов, так как электроны при прочих равных условиях движутся в поле быстрее положительных ионов и скорее покидают разрядный промежуток. Поэтому результируюший пространственный заряд в таких областях разряда оказывается положительным. Этот положительный пространственный заряд обусловливает распределение напряжённости поля в разрядном промежутке и те]и определяет характер и условия протекания разряда. Такова роль положительного пространственного заряда и катодных частях тлеющего разряда, в канале начальной стадии искрового разряда, в коронирующем слое коронного разряда. Вследствие положительного знака результирующей плотности пространственного заряда кривая распределения потенциала в этом случае направлена своей выпуклостью не вниз (к оси абсцисс), как на рисунке 130, а вверх (к оси ординат), как это следует из уравнения Пуассона и из известного положения дифференциальной геометрии. [c.298]