Свободные волны при наличии границ

Иногда спектр свечения газа независимо от наличия или отсутствия в нём искровых линий имеет много линий, соответствующих переходам электронов с самых удалённых уровней, т. е. линий, близких к границе серии. Эти линии имеют большую интенсивность. Около каждой из них, а также около границы серии в сторону коротких волн в спектре виден слабый сплошной фон, постепенно сходящий на-нет. В этих случаях мы имеем дело со свечением рекомбинации. Сперва под ударами электронов происходит ионизация газа, а затем процесс рекомбинации сопровождается свечением при переходе электронов с больших расстояний извне атома сразу на основной уровень в атоме либо сперва на один из вышележащих уровней энергии, а затем с этого уровня на основной. При излучении электроны отдают не только квант энергии, соответствующий работе ионизации и, следовательно, границе серии, но и весь избыток своей кинетической энергии. Энергия свободного электрона может иметь любое значение и различна у различных электронов, так что /гv излучения, соответствующего рекомбинации различных электронов, также различно. Это и приводит к сплошному спектру. Характерные о собенности спектра рекомбинации не всегда резко выражены. Очень часто одновременно происходит и свечение возбуждения и свечение рекомбинации. Свечение наблюдается также при рекомбинации молекул, диссоциированных на возбуждённый и нейтральный атомы. [c.207]

Волновой режим течения пленки. При невыполнении условия (2.2.10.1) на поверхности пленки возникают волны, наличие которых существенно усложняет постановку граничного условия на подвижной границе раздела фаз. П.Л. Капица теоретически решил эту задачу для пленки, свободно стекающей по вертикальной пластине (см., например, в [12, 13]) [c.86]

Свободные волны при наличии границ 189 [c.189]

СВОБОДНЫЕ ВОЛНЫ ПРИ НАЛИЧИИ ГРАНИЦ [c.189]

Переход к волновому режиму обусловлен действующими на свободную поверхность пленки (т. е. на границе раздела фаз) силами поверхностного натяжения. Как показали исследования [8, 10], при воздействии сил поверхностного натяжения волновое течение при определенных расходах жидкости более устойчиво, чем ламинарное с гладкой поверхностью раздела фаз. При малых расходах жидкости, наоборот, более устойчивым является течение с гладкой поверхностью, а возникающие при наличии возмущений волны быстро затухают. Опытами установлено, что уже при добавке к жидкости небольших количеств поверхностно-активных веществ течение с гладкой поверхностью сохраняется даже при значительных Ке. [c.341]

Изучение волн, которые непрерывно генерируются на границе, не будет проводиться в этой главе. Вместо этого будут рассмотрены свободно распространяюшиеся волиы, но при наличии таких границ, как земля, поверхность и дно моря. Будут рассмотрены тем не менее только горизонтальные границы, поэтому решения можно считать суперпозициями волн, синусоидально изменяющихся по горизонтали. Тогда уравнение будет иметь тот же вид, что и (6.9.19), но граничные условия будут соответствовать свободным волнам, а не вынужденным. [c.188]

Рассмотрим некоторые характерные особенности найденных резонансов. Затухание Ландау для ионно-звуковых волн относительно мало, поэтому можно ожидать большого числа резонансных пиков, описываемых формулой (10), и их высокую добротность. Это выгодно отличает их от резонансов Тонкса—Даттнера. Однако более важным представляется другое обстоятельство — независимость соответствующих резонансных частот от плотности заряженных частиц в акустической области . Дело в том, что наличие неоднородности плазмы приводит к очень сильной зависимости частоты резонансов Тонкса—Даттнера от характера пространственного распределения заряженных частиц в слое плазмы. В частности, при наличии сильно размытой границы плазменного слоя эти резонансы практически отсутствуют [4]. Это делает их исследование мало перспективным с точки зрения диагностических приложений. В то же время резонансы, связанные с возбуждением акустических стоячих волн, свободны от этого недостатка. Что же касается резонансов, описываемых соотношением (11), то неоднородность плазмы должна влиять на них так же сильно, как и на резонансы Тонкса—Даттнера. [c.103]

Если молекулы растворенного вещества в массе растворителя окружены со всех сторон молекулами растворителя, то они неравновесны с этими молекулами соударяются на асимметричное расстояние друг от друга и поэтому перемещаются в массе растворителя незакономерно не циклически до тех пор пока не приобретут равномерность распределения. Молекулы же растворителя соударяющиеся преимущественно между собой и они уже находятся в состоянии равномерного распределения цикличности движения системы им незачем стремиться самим каким-либо образом улучшать свою цикличность. Они способны только пассивно изменять — ухудшать свою цикличность в соответствии с движением молекул растворенного вещества. Т.е. растворенное вещества ведет себя как активная движущая сила, стремясь к разбеганию своих молекул и выравниванию их концентрации, в то время как молекулы растворителя только пассивно подчиняются этим движениям — им некуда спешить и стремиться разбегаться. Молекулы растворенного вещества ведут себя как лодки в воде свободно в ней продвигаются, а вода только пассивно смыкается за ними. И характерной особенностью лодок в воде и признаком их движения является существование пагоппой волпы, которую они гонят впереди себя. Эту пагоппую волну, точнее аналог этой нагонной волны можно наблюдать и при диффузии в ходе растворения марганцовки в воде, когда при встрече двух двигающихся фронтов растворения образуется между ними обесцвеченная зона, которая существует и развивается но мере продвижения фронтов навстречу друг другу. Если бы этой нагонной волны не существовало, то два фронта, встретившись друг с другом, должны были бы слиться друг с другом и расширяться уже совместно как при ликвации. То такого слияния не происходит, постоянно существует разделительная граница между фронтами. Они как бы борются между собой, стремясь передвинуть друг к другу эту разделительную границу. Т.е. наличие этой волны говорит о том, что диффузия осуществляется с силой и что движущиеся частицы создают давление и на молекулы растворителя, отталкивают их от себя и стремясь увлечь с собой, как бы захватить с собой. [c.202]

Соотношение (1.14) качественно верно описывает большинство указанных выше закономерностей, однако рассчитанные значения Як оказываются, как правило, на один-два порядка больше экспериментальных и можно, по-видимому, считать, что механизм, предложенный Халатниковым, является определяющим лишь для образцов с идеальными поверхностями или при достаточно низких температурах, когда длина волны тепловых фононов больше размеров неоднородностей на поверхности. Попытки усовершенствовать теорию Халатникова путем учета ряда дополнительных факторов (наличия уплотненного слоя гелия вблизи поверхности, дополнительного рассеяни я фононов у границы твердого тела и т. п.) [156—159] не привели к заметному успеху. Повидимому, более перспективным является проведенное недавно рассмотрение, в основу которого положен механизм непосредственного излучения фононов поверхностью твердого тела [160, 161]. В предельном случае свободного излучения фононов с поверхности можно получить [154] формулу, аналогичную закону, Стефана-Больцмана, [c.64]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология