Катодные части тлеющего разряд

Вторичная эмиссия электронов с катода под действием положительных ионов, возбуждённых и нейтральных атомов. Распределение потенциала и расположение пространственных зарядов в катодных частях тлеющего разряда, а также результаты специальных опытов по воздействию магнитного поля на электроны в катодных частях разряда (например, описанный в главе XIV Опыт теней ) приводят к заключению, что при тлеющем, а также при несамостоятельном таунсендовском разряде происходит усиленная эмиссия электронов с катода при температуре последнего, явно недостаточной для сколько-нибудь заметной термоэлектронной эмиссии. Одним из основных элементарных процессов эмиссии электронов с катода в этом случае является эмиссия электронов под действием ударяющихся о катод полО -жительных ионов. [c.188]

Приведем еще один пример при возбуждении смеси газов в импульсном разряде, где высока концентрация электронов, можно, меняя условия разряда, добиться возбуждения линий ионов газа с меньшим потенциалом возбуждения и линий атомов газа с более высоким потенциалом возбуждения. Высокая электронная температура достигается при низких давлениях и в узких разрядных трубках. Высокая электронная концентрация возникает в катодных частях тлеющего разряда, особенно внутри полого катода, а также в узких разрядных трубках и в импульсных источниках света. [c.138]

Малые примеси трудновозбудимого компонента в смеси газов с успехом могут быть обнаружены в катодных частях тлеющего разряда. Так, например, [c.179]

Элементарные процессы в катодных областях тлеющего разряда. Лавинный характер катодных частей тлеющего разряда подтверждается опытами катодных теней и опытами с каналовыми лучами. [c.266]

В результате при изменении режима разряда при увеличении силы тока и напряжения в гелии изменяется цветность катодных частей тлеющего разряда. [c.366]

Распределение поля у катода. Излучение катодных частей тлеющего разряда. Механические силы на катоде. Из ряда работ по изучению распределения поля в области катодного падения следует, что напряжённость поля имеет наибольшее значение вблизи катода и уменьшается в сторону тлеющего свечения в области последнего напряжённость поля имеет минимум. При этих исследованиях используются простые зонды, наблюдения отклонения пучков катодных лучей в поле разряда, а также измерения эффекта Штарка (расщепление спектральных линий в электрическом поле). К сожалению, последний метод, не искажающий разряда введением посторонних тел или пучка электронов, применим лишь при сильных полях и, следовательно, лишь в случае аномального катодного падения. Приводим на рисунке 202 кривую распределения напряжённости поля, снятую этим последним способом, и вытекающую отсюда кривую распределения пространственных зарядов [1423, 1512]. [c.463]

Элементарные процессы в катодных частях тлеющего разряда [1454—1457, 1552]. Более детальное представление о движении электронов и ионов в катодных частях тлеющего разряда и о том, где возникают свободные электроны н ионы, дают опыты катодных теней и опыты с каналовыми лучами. [c.470]

ПРОЦЕССЫ U КАТОДНЫХ ЧАСТЯХ ТЛЕЮЩЕГО РАЗРЯДА [c.473]

Применение излучения разряда для различных специальных целей практиковалось уже сравнительно давно. При этом использовалось как свечение положительного столба, так и свечение катодных частей тлеющего разряда. К таким лампам катодного свечения относятся так называемые сигнальные неоновые лампы. Эти лампы имеют два электрода, помещённые на расстоянии нескольких миллиметров один от другого, и наполняются неоном до давления в 1—2 десятка мм Нд. Произведение из давления на расстояние между электродами соответствует минимуму потенциала зажигания неона. Отрицательное свечение облегает катод в виде несколько размытой жёлто-оранжевой плёнки. При применении лампы в сети переменного тока роль катода и анода меняется при каждой перемене направления тока, и оба электрода кажутся одновременно покрытыми свечением, так как световое впечатление в глазу сохраняется в течение времени погасания разряда. Вставляя в цепь лампы соответствующее сопротивление, можно регулировать силу тока и иметь, таким образом, источник света, потребляющий очень мало энергии. Такие источники находят применение в качестве ламп, сигнализирующих наличие напряжения в цепи. [c.709]

В последнее время интерес к катодным частям тлеющего разряда непрерывно возрастает, что объясняется использованием последних в СВЧ-приборах (газоразрядные аттенюаторы и фазовращатели, детекторы и др.), а также в качестве источника спектров. Плазма отрицательного свечения (ОС) тлеющего разряда в отличие от плазмы положительного столба создается пучком электронов с высокой энергией, который формируется в области катодного темного пространства. Электроны пучка вызывают интенсивную ионизацию газа и возбуждают высокие уровни в спектре гелия [1, 2]. [c.118]

Таким образом, основные процессы, поддерживающие самостоятельный разряд (ионизация электронными ударами в объеме газа и вторичная электронная эмиссия нз катода), происходят в катодных частях тлеющего разряда. Поэтому без катодного темного пространства и зоны отрицательного свечения тлеющий разряд невозможен. [c.8]

С другой стороны, известно [16], что приэлектродные области высокочастотного тлеющего разряда весьма близки к катодным частям тлеющего разряда постоянного тока, и в частности, в обоих типах разряда наблюдается распыление внутренних электродов. Поэтому представляет интерес исследовать возможность применения высокочастотного тлеющего разряда для возбуждения спектра металлов в лампах с полыми электродами н сравнить нх спектральные характеристики с характеристиками тех же ламп, питаемых постоянным током. Такие эксперименты впервые были проведены А. И. Бодрецовой, Б. В. Львовым и В. И. Мосичевым [17]. [c.83]

Главная роль пространственных зарядов в газовом разряде только в некоторых отдельных случаях заключается в ограничении тока (например, коронный разряд). В тех случаях и в тех областях разряда, в которых мы имеехм наличие свободных электронов и положительных ионо-в при сравнительно сильном поле, концентрация положительных ионов больше, чем концентрация электронов, так как электроны при прочих равных условиях движутся в поле быстрее положительных ионов и скорее покидают разрядный промежуток. Поэтому результируюший пространственный заряд в таких областях разряда оказывается положительным. Этот положительный пространственный заряд обусловливает распределение напряжённости поля в разрядном промежутке и те]и определяет характер и условия протекания разряда. Такова роль положительного пространственного заряда и катодных частях тлеющего разряда, в канале начальной стадии искрового разряда, в коронирующем слое коронного разряда. Вследствие положительного знака результирующей плотности пространственного заряда кривая распределения потенциала в этом случае направлена своей выпуклостью не вниз (к оси абсцисс), как на рисунке 130, а вверх (к оси ординат), как это следует из уравнения Пуассона и из известного положения дифференциальной геометрии. [c.298]

Теория Таунсенда-Роговского приложима к несамостоятельному таунсендоБСкому разряду, к катодным частям тлеющего разряда н к коронирующему слою коронного разряда. Характерная черта этих типов и областей разряда заключается в том, что в электронных лавинах направленное движение электронов преобладает над их беспорядочным тепловым движением. [c.392]