Математическое описание дифракции электронов

Пусть теперь нейтроны (электроны и т. д.) падают на монокристалл с поляризованными электронами (ядрами). Тогда область, занятую кристаллом, можно описать периодическим в пространстве эффективным магнитным полем В (г). Если кристалл поместить во внешнее вращающееся магнитное поле (или возбудить в нем круговую звуковую волну), то во вращающейся системе возникает периодическое в пространстве, зависящее от со поле В (г, со). Математическое описание распространения пучка частиц в периодическом поле В (г, со) полностью эквивалентно описанию явлений преломления, дифракции и зеркального отражения частиц в монокристаллах без переменного поля [14, 120]. По этой причине и формулы для показателей преломления кристалла, поме- [c.143]

Описанные основы структурного анализа кристаллов, его математический аппарат и частные методические схемы исследований, вообще говоря, одинаково применимы как в рентгеноструктурном (РСА), так и в электронографическом (ЭСА) и нейтронографическом (НСА) структурном анализе. Все три метода основаны на одном общем эффекте — дифракции волн, пропускаемых через кристалл,— и различаются лишь сущностью тех элементарных актов рассеяния, из которых складывается дифракция. Рентгеновские лучи рассеиваются электронами атомов (ядра атомов в этом рассеянии практически не участвуют). Поток электронов рассеивается в электромагнитном поле атомов, т. е. на электростатическом потенциале, создаваемом ядрами и электронами атомов. Поток нейтронов рассеивается только ядрами атомов. [c.125]

Справочник химика 21