электронный поток

Рис. 4.25. Схема электронных потоков, испускаемых при двух положениях пучка.

Электронно лучевой переплав (ЭЛП) проводится в электронно-лучевых печах (рис. 5.66). В них нагрев и плавление металла происходят под воздействием тепла, выделяющегося при резком торможении электронов, поток которых, выходящий из электронной пушки, направлен на металл. При нагреве до высокой температуры в глубоком (1,3 10" —1,3 10 Па) вакууме катод пушки испускает электроны, которые формируются в направленный поток с помощью фокусирующих и отклоняющих устройств при приложении высокого (до 40 кВ) напряжения между анодом и катодом пушки. Для обеспечения равномерного нагрева обычно используются несколько пушек. [c.96]

Прн исследовании в ультрафиолетовом свете распада перекиси водорода над платиной наблюдаются электронные потоки от более активных к менее активным частям поверхности. Хорошей иллюстрацией неоднородности поверхности является также десорбция кислорода с активированного угля. Оказывается, что небольшую часть кислорода можно десорбировать простым откачиванием в высоком вакууме значительная часть кислорода удаляется в виде Oj, тогда как в вакууме при нагревании десорбируется смесь O-f +С0.2. Эти явления показывают, что поверхность угля неравноценна и на ней существует по меньшей мере три типа различных участков, удерживающих кислород с неодинаковой прочностью. Наконец, сложность поверхности катализаторов очевидна и из факта существования определенной сорбционной емкости, т. е. способности одной и той же поверхности адсорбировать различные количества газов. Так, например, 1 см угля может адсорбировать 0,227 м.г гелия, 1,67 мл аргона, 2,35 мл азота, 2,5 мл кислорода, 3,5 мл окиси [c.108]

Данные о структуре кристаллических веществ можно получить на основании самых разнообразных исследований. К их числу можно отнести и чисто визуальное измерение внешних граней и углов в монокристаллах, и изучение их объемных характеристик, таких, например, как электропроводность или модули упругости. Однако эти характеристики не позволяют точно установить положение микрочастиц в кристаллах из-за их плотной упаковки. Поэтому при изучении структуры кристаллических веществ используются главным образом оптические методы, базирующиеся на поглощении и рассеянии различных излучений кристаллами. Поскольку длины связей в кристаллах (постоянные их решеток) порядка 0,1—0,3 нм, для анализа обычно используют коротковолновые излучения типа рентгеновского, а также нейтронные и электронные потоки. [c.91]

Для определения Т используют методы, основанные на торможении электронов в электростатическом поле, регистрацию малых электронных потоков производят с помощью фотоэлектронных умножителей. Результаты получают в виде графика распределения фотоэлектронов по энергиям. Пики (линии) на графике соответствуют фотоионизации электронов с различных уровней атома или молекулы. [c.257]

Несмотря на разнообразие, самопроизвольные процессы обладают некоторыми характерными признаками. Во-первых, в э т и х п р о -цессах часть энергии переходит в теплоту. Никогда не наблюдается обратного самопроизвольного превращения теплоты в механическую, электрическую, световую или другие виды энергии. Такая деградация энергии отражает переход системы из специфически упорядоченного состояния (направленное движение массы рабочего тела, поток электронов, поток фотонов) в состояние с беспорядочным, тепловым движением частиц. Во-вторых, самопроизвольные процессы можно использовать фактически или принципиально для получения полезной работы. По мере превращения система теряет способность производить работу, в конечном состоянии равновесия она имеет наименьший запас энергии. В-третьих, самопроизвольные процессы термодинамически необратимы. Систему нельзя вернуть в исходное состояние, не произведя каких-либо изменений в ней самой или в окружающей среде. [c.89]

Луч выносит электроны с поверхности фотокатода. Плотность потоков электронов с разных участков пропорциональна интенсивности излучения, падающего на эти участки. Высокое напряжение между катодом и экраном ускоряет движение электронов, они получают дополнительную энергию и, зарядившись ею, падают на экран. От ускоряющего напряжения и плотности электронного потока при некоторых постоянных коэффи- [c.9]

Электронный поток Среда Ускоряющее напряжение, (В) Частицы энергий ма-лы.х высоких Импульсный Жидкость 102-5-102 Электроны, атомы и ионы Непрерывный Вакуум 10 -10= Эле.ктроны и лучи [c.99]

Катион-радикал М с массой т/е =72, первоначально возникающий электронном потоке, ионизирован по и-электронной паре атома кислорода может распадаться по а- (связь С-Н) и а - (связь С зН7) положениям, также по Р- и у-положениям. [c.103]

П оток электронов Поток ионов —0- [c.120]

Так как при электрохимической реакции ионизации (разряда) имеет место стехиометрическое объединение атомного и электронного потоков в один ионный поток (разделение ионного потока на два потока), то соответствующее сопротивление реакции должно быть обозначено следующим символом [c.120]

Если между полостью поры и ее стенкой имеется переменное напряжение, то оно вызывает ток, который на поверхности разделяется на два потока. Один из них проходит как ток смещения через емкость двойного слоя, второй — через сопротивление реакции с последующим расщеплением на атомный и электронный потоки. [c.120]

Основным элементом ЭО является электронно-лучевая трубка (ЭЛТ) (рис. 3.17). Специальная конструкция катода (К) ЭЛТ обеспечивает испускание электронов преимущественно в направлении экрана (Э). Внутренняя поверхность экрана люминесцирует при попадании на нее электронов. Катод помещают в цилиндрический управляющий электрод (УЭ), предназначенный для предварительного формирования электронного потока в узкий электронный луч. Обычно на управляющий электрод подают небольшой отрицательный потенциал по отношению к катоду. Для-получения более узкого луча этот электрод с торца закрывают диском с отверстием (диафрагмой). Изменяя напряжение на УЭ, можно регулировать интенсивность электронного луча и яркость светящегося пятна на экране. [c.432]

Экран, на котором происходит первичное преобразование радиационного изображения в изображение другого вида (яркость, проводимость, электронный поток и т.п.), называют входным, а на котором формируется изображение, непосредственно воспринимаемое глазом человека, или изображение другого вида, удобное для регистрации и анализа, - выходным. [c.88]

Перейдем теперь к рассмотрению электронного потока тепла, плотности потока импульса и относительной скорости электронов и ионов. [c.165]

Обратимся прежде всего к уравнению (42.30), описывающему электронный поток тепла. Имея в виду неравенство (43.1), можем пренебречь производной по времени, что соответствует быстрой релаксации (за время т 1) начальных возмущений к медленно меняющемуся гидродинамическому состоянию. Далее, благодаря малости длины пробега по сравнению с характерным размером гидродинамических неоднородностей (неравенство (43.2)), можпо записать уравнение (42.30) в виде [c.165]

Полученные явные выражения для относительной скорости электронов и ионов позволяют записать явные выражения для электронного потока тепла. Например, в случае слабого магнитного поля, используя формулы (43.27) и (43.31), получаем [c.169]

Аналогично может быть записано выражение для электронного потока тепла и в случае неслабого магнитного поля, когда для этого следует использовать формулы (43.29) и (43.36) — (43.41). В частности, для случая сильного магнитного поля, когда имеют место формулы (43.43) — (43.46), для компоненты электронного потока тепла, параллельной магнитному полю, имеем выражение, даваемое формулой (43.47), а для поперечных компонент получаем [c.169]

Эмиссию характеристического рентгеновского излучения анализируемой пробы можно наблюдать и при облучении электронами с высокой энергией, способными при ударе с атомами пробы выбивать электроны самых внутренних орбиталей. Преимущество такого способа анализа заключается в том, что возбуждающий электронный поток можно сфокусировать на очень маленькой площади (около 10 мм ) бразца, о составе которой дает информацию возбужденное рентгеновское излучение. Таким образом, появляется возможность анализировать отдельные участки негомогенной поверхности без ее разрушения, что имеет большое значение для петрографических, металлографических и других подобных исследований. [c.195]

Возникает вопрос, почему суперпозиция двух структур Ке-куле приводит к делокализации я-электронов. Объяснение следующее в одной из структур Кекуле мы спариваем орбитали 1)51 и 1()2, так что два электрона, образующих я-связь, оказываются поделенными между двумя ядрами 1 и 2 и могут быть обнаружены равновероятно вблизи каждого из ядер в другой структуре Кекуле спариваются г 32 и 1 зз и электроны могут находиться у ядер 2 или 3. Суперпозиция двух структур означает, что электрон, первоначально относившийся к ядру I, может быть обнаружен на ядре 2 (за счет первой структуры) и затем на ядре 3 (за счет второй структуры). Таким путем он может мигрировать по кольцу. На этом основании можно представить себе модель молекулы бензола в виде кольца, по которому текут слабые электрические токи, обусловленные я-электронами. Однако, если один электрон движется от атома 1 к атому 2, другой электрон движется от атома 2 к атому 1, так что в нормальном состоянии токи в обоих направлениях равны и результирующий поток заряда равен нулю. Для такого описания более пригодна теория МО, так как волновая функция (9.1) может быть непосредственно связана с электронным потоком. [c.258]

Для создания электронных пучков используют специальные электронные пушки с катодами в виде проволочной петли из вольфрама или сплава вольфрама с рением [14]. Плотность тока термоэлектронной эмиссии достигает 5 А/см2. В. игольчатых катодах к вершине петли прикрепляют иглу с радиусом кривизны менее 1 мкм, с поверхности которой в полях напряженностью 10 -10 В/см в результате электронной эмиссии плотность тока возрастает до 10 Л/рм2. В технологических установ1 ах с интенсивными (сильноточными) электронными потоками находят применение плазменные эмиттеры на основе тлеющих и дуговых разрядов [15]. В этих эмиттерах площадь и форма эмиссионной границы определяется свойствами плазмы и условиями токоотбо- [c.102]

Различают три возможных механизма образования двойного электрического слоя. Согласно одному из ннх двойной электрический слон образуется в результате перехода нонов или электронов из одной фазы в другую (поверхностная ионизация). Например, с поверхности металла в газовую фазу переходят электроны, образуя со стороны газовой фазы электронное облако. Количественной характеристикой такого перехода может слуя ить работа выхода электрона. Интенсивность электронного потока увеличивается с повышением температуры (термоэлектронная эмиссия). В результате поверхность металла приобретает положительный заряд, а газовая фаза — отрицательный. Возникший электрический потен-инал на границе раздела фаз препятствует дальнейшему переходу электронов — наступает равновесие, при котором положительный заряд поверхности металла скомпенсирован отрицательным зарядом, созданным электронами в газовой фазе, т. е. формируется двойной электрический слой. [c.45]

Если эта модель атома правильна, то тогда метал-Гейгс() II М )рсд( лическая фольга — это пленка положительного элек- рои( ри.1и 11 ) 1ии.1ыи1ст1 тричества, содержащая электроны. Поток а-частиц мо/ь. И (разд. 1.10.1) должен был бы проходить сквозь нее, не меняя направления. В 1909 г. сотрудники Резерфорда Гейгер и Марсден проверили это предположение (рис. 1.4). Они обнаружили, как и ожидалось, что а-частицы проходят сквозь золотую фольгу. Но к своему удивлению они заметили также, что незначительная доля а-частиц (примерно 1 из 8000) все же рассеивается на большие углы и даже поворачивает обратно. Резерфорд говорил, что это ...почти так же невероятно, как если бы вы выстрелили 15-дюймовым снарядом в листок папиросной бумаги, а снаряд вернулся бы назад и попал в вас . [c.13]

В потоке электронов отдельные частицы взаимодействуют друг с другом [4]. Рассеяние электронов ведет к распространению электронного излучения по всем направлениям. Следовательно, и электронорезист (рис. УП. 1) экспонируется в тех местах, куда первоначально не направлялся пучок электронов. Поток электронов в слое резиста делят на излучение, сохраняющее направление первоначального пучка, и обратно отраженное электронное излучение. На рис. УИ.2 показаны рассчитанные методсзм Монте-Карло траектории 100 электронов в слое резиста на подложке при разных ускоряющих напряжениях. Хорошо заметна доля электронов, имеющих направление первоначального пучка, и рассеянных. При 10 кВ рассеянные электроны расходятся на расстояние около 1 мкм, а при 20 кВ —уже на 3—4 мкм. [c.214]

Циклическим электронным транспортом у фотосинтезирующих эубактерий не исчерпываются все возможные пути переноса электронов. Электрон, оторванный от первичного донора реакционного центра, может по цепи, состоящей из других переносчиков, не возвращаться к молекуле хлорофилла, а передаваться на такие клеточные метаболиты, как НАД(Ф)" или окисленный ферредоксин, которые используются в реакциях, требующих восстановителя. Таким образом, электрон, покинувший молекулу хлорофилла, выводится из системы . Возникает однонаправленный незамкнутый электронный поток, получивший название нециклического пути переноса электронов. У пурпурных и зеленых нитчатых бактерий функционирует только циклический светозависимый поток электронов. У остальных групп эубактерий фото-индуцируется как циклический, так и нециклический перенос электронов, при этом у зеленых серобактерий и гелиобактерий оба пути электронного транспорта связаны с функционированием одной фотосистемы, а у цианобактерий и прохлорофит циклический перенос электронов зависит от активности фотосистемы I, а для нециклического потока электронов необходимо функционирование обеих фотосистем. Поток электронов по цепи переносчиков на определенных этапах сопряжен с направленным перемещением протонов через мембрану, что приводит к созданию протонного градиента, используемого для синтеза АТФ. [c.281]

Разрешающую способность рентгеновских трубок характеризуют размеры действительного фокусного пятна— сечения, в котором электронный поток пересекает анод, и технологический показатель эффективное фокусное пятно — его проекция на плоскость, перпендикулярную выбранному направлению распространения рентгеновских лучей. В зависимости от размеров фокусного пятна рентгеновскую трубку называют острофокусной при значении фокусного пятна от 0,1 до 1,0 мм и микрофокусной если размеры менее 0,1 мм. [c.288]

Альфатрон, разработанный Данингом и Мелленом П15, П61, работает на принципе ионизационного манометра. Ионизация вызывается альфа-части-цами, в отличие от электронного потока в манометре с раскаленной нитью. Однако, так как манометр содержит источник радия, при пользовании этим инструментом следует принять некоторые предосторожности. Это не составляет затруднений, если следовать рабочим инструкциям, даваемым изготовителем. Вакууметр следует присоединять как можно ближе к зоне перегонки для того, чтобы получать отсчеты давления, возможно более близкие к истинным. Опасность загрязнения делает иногда необходимым присоединение вакууметра к системе на некотором расстоянии от перегонного прибора в этих случаях всегда следует предусмотреть возможность перепада давления между вакууметром и зоной перегонки. [c.490]

Поскольку наиболее существенное проявление взаимодействий с ионным звуком связано с электронной компонентой плазмы, то мы поставим перед собой задачу выявить влияние такого взаимодействия на неравновесные электронные потоки в неиаотермиче-ской плазме [10 — 13). [c.244]

Для решения задачи о неупругом ударе электрона функцию У- р, г) удобнее нормировать иначе, а именно так, чтобы можно было найти вероятность рассеяния (т. е. отклонения от первоначального направления) электрона в определенном направлении, характеризуемом элементом телесного угла = 2 sin Для этого необходимо потребовать, чтобы электронный поток через нлош,адку 5 в 1 см в 1 сек. равнялся 1, т. е. чтобы [c.399]

Установлено, что атомы N[72], О [73], Н[74], С1[198], Вг[198] и F [41] в основном состоянии, находящиеся в пробах газа, взятых из реакционной трубки с помощью системы патрубков, можно регистрировать в ионном источнике масс-спектрометра. Обычно атомы образуются в результате частичной диссоциации исходного молекулярного газа. В этих случаях концентрацию атомов можно косвенно определять, наблюдая за уменьшением (при включении разряда) интенсивности пика, соответствующего массе определенной молекулы [75]. Этот метод применим к нОнам, полученным обычным способом в результате столкновений с электронами энергии 80 эВ. Используя электроны с энергией 80 эВ и измеряя интенсивность пика с отношением mie = 16, нелегко зарегистрировать такой атом, как 0( Р), поскольку в масс-.спектре О2 присутствует большое число ионов 0+. Если энергия электронов (поток которых должен быть достаточно монохроматичен) больше потенциала ионизации атома О, но меньше гютенциала образования иона 0+ из О2, то интенсивность пика с отношением т/е = 16 можно считать обусловлен- [c.319]

В свете описанных выше исследований следует предположить, что в процессах мехаиохимической активации наряду с приложенной внешней нагрузкой особую роль играет энергия электронного потока, возникающего в структуре обрабатываемого материала, а также его магнитное поле. В начальных фазах процесса главная роль отводится механической энергии. Но постепенно по мере накопления электрической и магнитной энергий она перераспределяется в зависимости от способности механически возбужденных фрагментов выделять электроны, а также от скоростей стабилизации активных соединений, полученных в промежуточных стадиях. [c.29]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология