Поток нейтронов

Рентгеновские лучи, гамма-лучи, поток нейтронов и другие излучения большой энергии также вызывают в веществе глубокие физикохимические изменения и инициируют разнообразные реакции. Так, при действии ионизирующих излучений кислород образует озон алмаз превращается в графит оксиды марганца выделяют кислород из смеси азота и кислорода или воздуха образуются оксиды азота в присутствии кислорода ЗОг переходит в 50з происходит разложение радиолиз) воды, в результате которого образуются молекулярные водород, кислород и перекись водорода. Возникающие при радиолизе свободные радикалы (-Н, -ОН, -НОз) и молекулярные ионы ( НзО , -НзО ) способны вызывать различные химические превращения растворенных в воде веществ. [c.203]

Рассмотрим также д х, и) как функцию летаргии. В некоторой точке пространства 1 а >0 плотность замедления имеет характер кривой, показанной на рис. 6.3. Плотность замедления, а следовательно, и поток нейтронов для высоких энергий вследствие того, что большинство нейтронов, успевает испытать некоторое количество [c.193]

Следует заметить, что в то время как потоки нейтронов (или плотности) связаны соотношениями вида (4.46) или (4.47), которые требуют соответствия [c.60]

Поток нейтронов для смеси чисто рассеивающих ядер получается непосредственно из уравнения (4.103) [c.79]

Весьма разнообразны инструментальные методы, используемые для определения содержания воды в нефтяных маслах. Они основаны на измерении диэлектрической проницаемости масла, газо-жидкостной хроматографии, количественном электролизе, нефелометрии, гигро-метрии, облучении ИК-лучами или потоком нейтронов. [c.37]

Эти функции позволяют проектировать систему охлаждения реактора. Если известна плотность нейтронов в каждой точке реактора, то можно вычислить вероятности всех процессов взаимодействия нейтронов с ядром. Это позволяет рассчитать процесс выгорания ядерного горючего и образования новых делящихся изотопов, интенсивность излучения и поток нейтронов вне реактора. Последний фактор определяет требования к защите и позволяет рассчитать интенсивность нейтронных пучков для использования в исследовательских целях. К этой группе задач относится также определение схемы загрузки горючего, обеспечивающей пространственно однородное энерговыделение по всему объему реактора. За исключением случаев сравнительно простой геометрии активной зоны, проблемы неравномерной загрузки горючего можно решать только численными методами. [c.20]

Формулировка условий баланса нейтронов включает плотность соударений всевозможных реакций нейтронов с ядром. Плотность соударений, в СБОЮ очередь, можно описать в зависимости от плотностей нейтронов и соответствуюш,их поперечных сечений [ср. с уравнением (3.2)]. Хотя плотность нейтронов п представляет собой основную величину, описываюш,ую распределение и концентрацию нейтронов, обычно более удобно нри расчетах реактора оперировать с другой функцией, называемой нейтронным потоком. Нейтронный ноток ф связан с нейтронной плотностью равенством [c.44]

При длительном облучении в ядерном реакторе урана-238 (Z = = 92) потоком нейтронов можно получить изотопы всех трансурановых элементов, вплоть до фермия Fin (Z = 100). Вначале образуется изотоп урана-239, который за счет З -распада превращается в изотоп нептуния-239 (Z = 93). Последний таким же образом переходит в изотоп плутония-239 (Z = 94) [c.663]

Начнем с условий на границе с вакуумом. Определим стационарное распределение потока нейтронов в бесконечной пластине от плоского источника, помеш,енного на одной из ее поверхностей. Расчет проведем для двух форм граничных условий на внешней свободной поверхности пластины, а именно а) составляюш ая плотности потока нейтронов из вакуума равна нулю и б) нейтронный поток обращается в нуль на экстраполированной границе [см. уравнение (5.48)]. Сравним результаты этих расчетов. [c.134]

Более высокие парафины достаточно изучены [20, 766 — 771], чтобы показать, что реакция происходит именно так, как описано. Облучение гамма-лучами мощностью 10 рентген (р), соединенными с потоком нейтронов в трубе под вакуумом, вызывает понижение [c.151]

Можно показать, что существует еще более простое условие, которое в большинстве случаев удовлетворительно. Это приближенное условие можно получить из следующего рассуждения. В среде, содержащей нейтронный газ, например в реакторе, имеет место постоянное общее перемещение нейтронов по направлению к внешней границе системы. На поверхности раздела векторы скоростей нейтронов направлены в окружающий вакуум. В любой точке внутри среды имеется поток нейтронов, направленных от центра к периферии. Плотность нейтронов в центральных областях больше из-за наличия нейтронов, возвращающихся после рассеяния в периферийных областях, тогда как более удаленные от центра области системы получают нейтроны в основном только от источников, расположенных ближе к центру. Поэ тому нейтронная плотность быстро падает при приближении к поверхности системы. Однако она не достигает нуля на этой поверхности, поэтому всегда имеется определенное число нейтронов, проходящих через внешние слои системы. [c.126]

Применим эту систему к плоскому изотропному источнику мощностью дд в бесконечной среде, который испускает нейтроны с равной вероятностью по всем направлениям со всех точек плоскости источников. Если ж—координата, нормальная к бесконечному плоскому источнику, который расположен в точке. г = О, то ясно, что поток нейтронов не должен зависеть от у и г. Таким образом, ф(,х, у, г)—>ф(х), и для х ФО уравнение (5.51) принимает вид [c.128]

Уравнения замедления, которые необходимо преобразовать, представлены системой (6.5) и (6.6). Соответствующие уравненпи для нестационарного одногруппового распределения потока нейтронов имеют вид [c.190]

Плоский источник. Плоский источник нейтронов можно рассматривать как однородное распределение точечных источников в бесконечной плоскости. Пусть координата плоскости источников будет а =0 предполо-/ким, что б/о нейтронов освобождаются в единицу времени с единицы площади из всех точек этой плоскости. Поток нейтронов в любой точке X может быть получен суммированием излучений от всех точек плоскости (рис. 5.14). Проекция потока на ось х от элемента поверхности А с полярными координатами (д, 0) в плоскости х=0 на расстоя-Рис. 5.14. Определение распре- нии з от точки поля равна, согласно соотно-деления от плоского источника шению (5.60), при помощи точечных источников. [c.132]

Граничное условие (2) можно пояснить на примере системы, в которой поток является функцией только одной пространственной координаты. Рассмотрим две полубесконеч-ные среды, обладающие различными диффузионными свойствами и имеющие общую границу в х — О. Обозначим среду слева индексом т=1, справа т=2. Далее, для определенности, предположим, что па поверхности раздела этих сред имеется плоский изотропный источник нейтронов мощностью д . Предположим также, что наличие этого источника не изменяет диффузионных свойств сред. Если (х) есть составляющая плотности потока нейтронов в среде тп в точке х в положительном направлении X, то, согласно условию (2), [c.125]

В общем случае условия эксперимента плохо поддаются теоретическому обсчету образец может быть многозонный и сложной геометрии участком эксперимента часто служит канал в реакторе, в котором нейтронная плотность меняется в пространстве и в котором бывают совершенно различными потоки нейтронов на разных поверхностях образца непосредственное окружение образца обычно представляет сложную смесь замедлителя, конструкций, теплоносителя и горючих материалов. Следовательно, с самого начала ясно, что задача сводится к выбору упрощенной модели, пригодной для расчета. [c.168]

Коэффициент полного самоэкранирования / — отношение среднего потока нейтронов в объеме тепа к потоку в том месте пространства, где помещается данное тело, но в его отсутствие. [c.169]

Полезной характеристикой потока нейтронов в замедлителе внешним телом (поглотителем) является коэффициент снижения нейтронного потока, определяемый соотношением [c.176]

Последнее соотношение вытекает из того факта, что плотность замедления пропорциональна потоку быстрых нейтронов [см. уравнение (6.6), связывающее эти величины], а мы требуем, как обычно, чтобы поток нейтронов всех энергий удовлетворял нулевому условию на экстраполированной границе. Общее решение уравнения (6.19) в случае бесконечной среды имеет вид [c.216]

Для изготовления ядерных мембран Нуклеопоры используют [62] осколки деления, образующиеся ири облучении тонкой урановой пластинки ( и) потоком нейтронов из атомного реактора. Эти осколки обладают большими зарядом и массой и весьма эффективно разрушают пластические материалы. Однако деление ядер урана происходит несимметрично наряду с группой тяжелых осколков, заряд и масса которых близки к заряду и массе ионов ксенона, образуется также пленка значительно более легких осколков с меньшей деструктивной способностью кроме того, каждая из этих групп имеет дисперсию по массе, заряду и величине кинетической энергии. Следствием этого является значительная дисиерсия размеров пор в мембранах. Мембраны, [c.56]

Одной из важных задач, которые должны быть рассмотрены в этой главе, является определение соотношения между потоком и плотностью замедления при различных физических условиях. Свяжем плотность рассеивающих столкновений с потоком нейтронов. Функция LJu)(f u)du есть полное ЧИСЛО рассеяний нейтронов, энергии которых лежат в интервале du около и, отнесенное к единице объема и единице времени. Эту величину можно также получить с помощью плотности замедления q u). Согласно иредноложению (4.42), du/ есть среднее число рассеяний, выводящих нейтрон из интервала du. Поэтому q (и) есть также полное число рассеяний [c.62]

В работах [17] рассмотрено влияние температуры на поток нейтронов в бесконечной поглощающей среде. Расчеты в этпх работах проведены для однородной среды из несвязанных ядер с постоянным поперечным сечением рассеяния и сечением поглощения, подчиняющегося закону 1/у. Предполагалось, что для скоростей ядер имеет место распределение Максвелла — Больцмана (4.172) и что нейтроны вводятся в систему от моноэнергетического источника. Для расчетов замедления и рассеяния в области тепловой энергии использовался метод Монте-Карло. Мы не будем здесь описывать этот метод, а обратим вниманпе на полученные результаты. [c.95]

Для вектора тока I (г) в литературе установилось также другое название — плотность потока нейтронов. В данной книге используютсн оба термина для Д (г). [c.119]

Произвольная постоянная определяется условиями поведения потока нейтронов во времени. Поскольку х и i — пезависиыгае перемеппые, уравнения (5.102) могут выполняться только тогда, когда с = onst. По тогда уравнение (5.98) распадается па два обыкновенных дифференциальных уравнения [c.141]

Понравочн]з[й коэффициент для потока нейтронов — множитель, определяемый из соотношения [c.169]

Вычислим нейтронный поток, определенный формулой (7.1), в первом приближении на основе так называемой одиоскоростной модели. Соответствующая функция потока нейтронов ф(г, й, ). [c.235]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология