Гауссова форма локального принципа

Все вышесказанное показывает, что в термодинамике справедлив принцип, аналогичный дифференциальному принципу Гаусса в механике, и что он является частной формой общего локального принципа (4.28). Принцип минимума (4.40) можно применять для решения локальных термодинамических проблем принуждения, точно так же как принцип наименьшего принуждения Гаусса — для решения проблем принуждения в механике. Ниже мы убедимся в этом путем применения принципа (4.40) к конкретным случаям. При этом будут, конечно, использоваться не диагональные, а общие формы (4.2) и (4.6) линейных кинематических уравнений. В этом общем случае с потенциалами рассеяния (4.9) и [c.158]

До сих пор мы исследовали локальные формы принципа наименьшего рассеяния энергии, которые на самом деле являются дифференциальными принципами. Это особенно ясно видно из гауссовой формы, так как принцип наименьшего принуждения Гаусса можно рассматривать как прототип дифференциальных принципов [49, 63]. Теперь, очевидно, необходимо установить справедливость локального принципа в интегральной форме, применимой для всего континуума это было сделано Онсагером [27, 51] для случая адиабатически изолированной не непрерывной системы и анизотропной теплопроводности с помощью представления через потоки. Общая формулировка глобального (или интегрального) принципа с помощью одновременного представления че-зез потоки и силы была получена недавно (Дьярмати 55, 56]). В дальнейшем приводится интегральная форма принципа, соответствующая обоим локальным представлениям. [c.165]

Такую форму можно уже практически применять достаточно широко. Конечно, в отсутствие локальных принуждений минимум принуждения С равен нулю, как и в принципе Гаусса. Это представляется правдоподобным, поскольку, как это видно из сравнения (4.28) и (4.41), принуждение С равно локальной функции ОМ (4.33), взятой с противоположным знаком, т. е. С= —< . В этом отношении принцип максимума (4.35) и принцип минимума (4.41) являются альтернативными формами наиболее общего локального дифференциального принципа наименьшего рассеяния энергии. Если же существуют локальные принуждения, то минимум (4.41) не равен нулю, поэтому принцип Г аусса для термодинамики мож- [c.158]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология