Простая форма частная

Как и ньютоновские уравнения движения, уравнение движения электрона не имеет вывода все они являются последовательными математическими описаниями определенных явлений природы. Однако для электрона окончательная форма уравнения довольно сложна. Эю обусловливается, по-видимому, тем, что в нем отражается сочетание ряда различных сторон явления. Окончательное уравнение должно отражать волновой характер электрона и вероятностный характер наших измерений. Это вынуждает нас воспользоваться волновым уравнением и попытаться придать ему корпускулярный характер с помощью соотношения де Бройля. Для учета волновых свойств электрона в нашем уравнении воспользуемся общим уравнением волнового движения в частных производных (2-7) или в более простой форме (2-7а). [c.48]

Простые формы (частные и общие) [c.116]

Согласно сказанному в 26, следует ожидать, что при контакте полупроводника с металлом подавляющая часть контактной разности потенциалов распределяется в слое пространственного заряда полупроводника. При этом на границе раздела должны образоваться два последовательно расположенных потенциальных барьера—электростатический и начальный. Оказывается, что в некоторых частных, но важных случаях, на границе раздела возникает потенциальный барьер простейшей формы и вольт-амперная характеристика такого контакта соответствует вольт-амперным характеристикам р—р + (п—п ) или р—п(п—р) переходов. [c.178]

Для частного случая, когда степень выгорания равна 99%, т. е. близка к 100%, выражение (1-26) принимает более простую форму [c.33]

Формулы (24,3) и (24,4) показывают, что коэффициент теплоотдачи и число Нуссельта являются весьма сложными физическими величинами. Для теоретического расчета их необходимо знание температурного поля в текущей среде, которое является одним из интегралов системы дифференциальных уравнений (10,1) или (21,1) для ламинарных и турбулентных потоков. Лишь в частном случае покоящейся среды проблема сведется к интеграции последнего уравнения системы (10,1). превращающегося в уравнение теплопроводности. В общем же случае необходимо разыскание интегралов всей системы уравнений (10,1) или (21,1). Следовательно, проблема конвективного теплообмена не может рассматриваться изолированно от гидродинамической проблемы. Та и другая должны решаться совместно. Эта совместность решения говорит о глубокой взаимосвязи явлений трения и распространения тепла в движущихся средах, выражением которой будет связь между коэффициентами гидродинамического сопротивления и теплоотдачи. В такой постановке задача определения этой связи крайне сложна. О попытках решения ее для течений в трубах и обтекания тел простейших форм будет сообщено далее. [c.100]

Простые формы могут быть общими и частными в зависимости от того, как расположена исходная грань по отношению к элементам симметрии. Если она расположена косо, как в нашем примере, т. е. в общем положении, то и простая форма, полученная из нее, будет общей. Если же исходная форма расположена параллельно или перпендикулярно к элементам симметрии, то получается частная простая форма. Так, например, основание пирами- [c.35]

Кроме перечисленных в этом параграфе 25 простых форм, в средних сингониях могут встречаться моноэдр и пинакоид, описанные в предыдущем параграфе. В средних сингониях они всегда являются частными формами, грани которых перпендикулярны к главным осям. [c.39]

Типов простых форм 47, включая энантиоморфные. В каждой точечной группе симметрии семь типов простых форм. Одна из них общая, грани ее расположены косо к Р и 1 , остальные шесть форм частные. Многогранник, состоящий из кристаллографически неравных граней, называется комбинацией, или сложной формой. [c.59]

Это уравнение в частных производных шестого порядка при очень малых рз принимает простую форму [c.197]

Простые формы могут быть общими и частными в зависимости от того, как расположена исходная грань по отношению к элементам симметрии. Если она расположена косо, как в нашем примере, т. е. в общем положении, то и простая форма, полученная из нее, будет общей. Если же исходная форма расположена параллельно или перпендикулярно к элементам симметрии, то получается частная простая форма. Так, например, основа ние пирамиды 5 (рис. 43, г) является частной простой формой, ибо эта грань перпендикулярна 2 и обеим плоскостям симметрии. Отражение ее в плоскостях симметрии и вращение вокруг оси 2 дают совмещение ее самой с собой. Эта частная простая форма состоит из одной грани и называется моноэдром. Моно — по-гречески один, [c.41]

Это особенно простая форма, поскольку к предположительно выбрано одинаковым для всех тарелок. Правая часть уравнения (22) является разностной аппроксимацией второй частной производной д Ар дР фиктивного непрерывно распределенного давления Ар. [c.406]

Следовательно, в виде полиморфных форм встречаются как сложные, так и простые вещества. Частным случаем полиморфизма является аллотропия ( 9) — полиморфизм простых веществ. [c.87]

Возвращаясь к классификации орбит в соответствии с локальной группой, отметим, что следует рассмотреть только два случая типа (АВ) один — при котором оба атома (А и В) имеют орбиты В2 и другой — при котором орбиты Лг и Вг чередуются. Если обе орбиты относятся к классу Лг, то этот случай не отличается от случая с двумя орбитами Вг> во всяком случае для настоящего рассмотрения. Мы покажем, что случай гетероморфных орбит — случай чередующихся р% и dxz — качественно отличается от случая гомоморфных орбит, который мы уже рассмотрели для частного случая одинаковых орбит. Он имеет место в несколько измененном виде в системах (АВ)п, таких, как 1,3,5-триазин и боразол. Здесь наиболее существенное значение имеет симметрия, и это легче всего обнаружить, используя метод молекулярных орбит в его простейшей форме. [c.41]

Как и для простой формы, для правильной системы точек существуют понятия общей и частной систем. Частная [c.116]

Кратностью правильной системы точек называется число точек в элементарной ячейке, симметрично эквивалентных друг другу. Кратность аналогична числу граней простой формы. У точек общей правильной системы кратность выше, чем у частной. [c.116]

Массивными профилями обычно называют профильные изделия с треугольным, квадратным и т. д. поперечным сечением, относительные размеры которого не позволяют использовать для расчета уравнения теории одномерных течений. Интегрируя уравнение Навье—Стокса для случая двумерного течения, как это приходится делать при расчете массивных профилей , необходимо прежде всего определить граничные условия, которые учитывают форму профилирующего отверстия в матрице. Поскольку решения этих уравнений приходится искать в виде рядов Фурье или бесселевых функций, содержащих экспоненциальные коэффициенты, метод обратного расчета оказывается очень сложным, а иногда и совсем неосуществимым. Дальнейшее осложнение обусловливается тем, что в большинстве случаев расплавы являются неньютоновскими жидкостями. При попытке применить степенной закон для описания двумерных течений дифференциальные уравнения в частных производных превращаются в нелинейные уравнения с дробными показателями. В опубликованной литературе можно найти только уравнения, описывающие течение ньютоновских жидкостей через отверстия сравнительно простой формы квадрат, равносторонний треугольник, эллипс, прямоугольник и некоторые другие. [c.318]

Здесь, как и ранее, одним штрихом сверху обозначены величины, относящиеся к пульсациям в точке В, пульсации же в точке В обозначены соответственно двумя штрихами сверху (см. рис. 5-4 и 5-5). Корреляционные функции (12.31)—(12.33) можно записать в более простой форме, если проанализировать частный случай однородной и изотропной турбулентности. [c.359]

В частных случаях уравнение (XII, 3) может иметь более простую форму. Так, если равновесие между исходными веществами и активным комплексом сдвинуто в сторону активного комплекса, т. е. fei > 2, то и fei [А][В] 2. Тогда из уравнения (XII, 3) получим [c.261]

Первоначальная простая форма связи получается отсюда как частный случай, отвечающий Рг=1 (и соответственно L = ). [c.236]

Если атом находится в частном положении, то среди os — принадлежащих к одной простой форме , найдутся одинаковые по абсолютной величине. Следовательно, вторая группа членов суммы, образующих при усреднении нуля.не даст. В этом случае результат усреднения будет зависеть от группы симметрии и позиции атома. Расчет необходимо проводить каждый раз индивидуально применительно к рассматриваемому случаю. [c.593]

Так как значения коэффициентов 2 (рис. 5-2—5-5) даны только для несколь-ких простейших форм поверхностей, то конструктор, при- " 0,5 меняя эти данные, должен проявлять известную осмотри-тельность. В частно- -дд сти, единственным случаем, когда применение приведенных значений Кс и К , совершенно обоснованно в отношении коротких трубок, является теплообменник, состоящий из пучка круглых трубок. В остальных случаях необходимо, чтобы длина трубок была существенной и обеспечивалась стабилизация по-гока. В случае неустановившегося профиля скоростей значения коэффициента входа Кс и коэффициента выхода Ке оказываются соответственно ниже и выше тех значений, которые отвечают полностью стабилизированному потоку. Поверхности с Прерывистыми ребрами, составляющие большую часть поверхностей, рассмотренных здесь, никогда не обеспечивают полностью [c.83]

В качестве примеров здесь приводятся результаты анализа задач нагрева (охлаждения) тел простых форм, доп> скающих разделение переменных и аналитическое решение уравнения в частных производных (4.1.2.3) с соответствующими граничными условиями. [c.231]

Уравнение А. Н. Шукарева в его простейшей форме (II.9) можно использовать для объяснения кинетики растворения двойных солей только в частных случаях, именно тогда, когда растворение проводится в чистом растворителе или в растворе, в котором массовое соотношение компонентов такое же, как в двойной соли. В этих случаях раствор можно рассматривать как содержащий только одну двойную соль. Таким образом, растворение двойной соли формально сводится к растворению простой соли, а использование уравнения (И.9) становится правомерным. Однако в промышленной практике растворение индивидуальной двойной соли встречается редко. Чаще [c.87]

Полная аналогия наблюдается и при изучении внутренней структуры кристалла. Если задана простраественная группа симметрии, то, взяв одну точку и повторяя ее в пространстве, получим бесконечную правильную систему точек. Если исходная точка находилась в общем положении, то и травильная система, получающаяся из нее, будет называться общей правильной системой. Если же исходная точка находилась в частном положении по отношению к элементам симметрии пространственной группы (например, располагалась в плоскости симметрии), то и правильная система будет частной. И здесь, следовательно, существует полная аналогия с общей и частной простой формой кристаллического многогранника. [c.35]

Частных правильных систем, имеющих одинаковую кратность и значность точек, может быть несколько в одной и той же пространственной группе. На рис. 38 такими разными правильными системами будут системы е, g с кратностью 2 и системы а, Ь, с я d с кратностью 1. Здесь опять удобно прибегнуть к аналогии с простыми формами. Приведенные выше в качестве примеров системы будут отличаться друг от друга, как две разные простые формы одного названия, например две призмы первого и второго рода, или пинакои-ды первого, второго и третьего рода. [c.37]

В каждом классе симметрии выявляется определенный набор простых кристаллографических форм. Простой формой называется совокупность Граней, связанных между собой элементами симметрии. Простая форма, грани которой расположены косо относительно элементов симметрии, называется общей простой формой . Название общей формы распространяется на весь класс, например гексаоктаэдрический класс (табл. 3.3). Символы граней общих форм кЫ) или кЫ1) состоят обычно из различных не нулевых чисел. Эти грани пересекают все координатные оси. Общие формы имеют, как правило, большее количество граней, чем простые формы, называемые частными. [c.52]

Частная форма — это простая форма, грани которой перпендикулярны или параллельны какому-нибудь элементу симметрии либо равнонаклонны к двум одинаковым элементам симметрии. [c.52]

В триклинной, моноклинной, ромбической сингониях грани частных форм параллельны одной или двум координатным осям, в остальных сингониях они либо параллельны координатным осям, либо равнонаклонны к ним, т. е. имеют в символе два или три равных индекса. Внешнее огранение кристалла может быть представлено комбинацией нескольких простых форм. [c.52]

На этом примере можно ноясиить различие между общей и частной простыми формами кристалла. Частная простая форма получается, если исходная грань располагается параллельно или перпендикулярно осям или плоскостям симметрии кристалла или если она пересекает их под одинаковыми углами (как, например, грань октаэдра пересекает все оси 4 под углами 45°). Общая простая форма получается, если исходная грань задана в общем положении, т. е. не на элементах симметрии. [c.70]

Число граней общей простой формы соответствует кратности точечной группы, а число граней частных нростг>1х форм — кратностям ее подгрупп (см. 10). [c.71]

При рассмотрении тех или иных конкретных вариантов описываемой модели исходят обычно из простейшей формы скопления дислокаций в одной плоскости, заторможенного единственным препятствием. Однако, как мы неоднократно отмечали ранее [124, 135, 136], более вероятно, что в процессе неоднородного сдвигообразования наиболее высокие концентрации напряжений создаются несколькими (или даже многими) рядами дислокаций одного знака, лежаш,их в близких параллельных плоскостях (либо избытком дислокаций одного знака над числом дислокаций другого знака в пределах некоторой более или менее широкой системы близко расположенных плоскостей скольжения), причем расположение отдельных дислокаций в скоплениях может быть самым различным и определяется наличием многочисленных препятствий в плоскостях скольжения. Такой подход снимает, в частности, трудности, связанные с приложением к монокристаллам простейшей схемы Мотта — Стро, требующей наличия одного весьма прочного препятствия. В литературе, посвященной дислокационным схемам возникновения микротрещин, можно найти описание отдельных частных моделей такого рода [218, 219]. [c.178]

Рассмотренное выше автомодельное точное частное решение типа мгновенного источника для случая xi = х отвечало сингулярному начальному условию, получающемуся из (3.11) при 1=0. Но это решение типа мгновенного источника шире, чем просто точное частное решение отдельной задачи. Действительно, соотношение (3.12), справедливое и при 8=1, показывает, что ri—>-0 не только при /->0, но и при t oo и любом / = onst > 0. Выбирая соответственно х, можно этот предельный переход осуществлять так, чтобы = оставалось постоянным в пределе получается известное автомодельное решение, указанное выше. Таким образом, как уже отмечалось, автомодельное решение задачи с сингулярными начальными данными при xi = х представляет собой асимптотику широкого класса решений начальной задачи при больших временах. Решение задачи с сингулярными начальными данными (3.4) при в согласии со сказанным, не существует. Это означает, что при х не существует конечного, отличного от нуля предела функции г], е) при г] 0. Тем не менее, как показали численные расчеты, автомодельная асимптотика решения (3.12) все же существует, хотя и не в форме (3.5), а в форме (3.10). Наличие у решения (3.12) автомодельной асимп- [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология