Волны кинематические плотности ступеней

В отличие от гладкой грани (001), поверхности роста по другим направлениям шероховаты и представлены различного рода ступенями, зубцами и кинематическими волнами плотности ступеней. Форма ступеней зависит не только от местных условий роста, но и от ориентации грани. Например, для направления [110] характерен рост трапециевидными зубцами. Рост огранен-42 [c.42]

Контрастность рельефа при неизменной высоте элементарных ступеней может увеличиваться за счет появления на грани так называемых кинематических волн плотности ступеней. Появление таких волн, представляющих собой сгущения элементарных ступе- [c.30]

Образование макроступеней при росте из пара (без учета образования кинематических волн). Формула (17.11) для (тангенциальной) скорости движения одиночной ступени не содержит множителя, который учитывал бы ее высоту выражение г оо = — в/по просто предполагает, что ступень имеет единичную высоту. Однако на очень высокой ступени плотность изломов будет небольшой, поскольку она представляет собой по существу плотноупакованную кристаллическую грань мы уже рассматривали вопрос о том, каким путем в условиях равновесия террасная структура, образованная плотноупакованными гранями, может (благодаря взаимному притяжению ступеней) трансформироваться, понижая общую свободную поверхностную энергию. Следовательно, такая ступень может служить для адатомов стоком, если на ней образуются вторичные ступени благодаря поверхностному зарождению [175]. [c.457]

Из уравнения (20.5) следует, что в плоскости х1 вдоль линии с наклоном йх1й1 = с к) = йд с1к плотность ступеней к (и, следовательно, д) постоянна. Такая линия называется характеристикой. Кинематическая волна — это участок кристаллической поверхности с постоянной плотностью ступеней к (и постоянным потоком д), который перемещается со скоростью с к) = йх/сИ. Состав волнового пакета со временем меняется одни ступени заменяются другими, поскольку волновая скорость с = йд йк необязательно совпадает со скоростью ступеней V = д/к. Термин кинематический здесь используют потому, что фундаментальное уравнение (20.4) не учитывает никаких динамических факторов (например, законов механики, движущих сил, диффузионных полей). [c.472]

Хьюлетт и Янг [273] обнаружили, что их наблюдения за обра-зойанием ямок травления в кристаллах меди допускают удовлетворительное истолкование на основе кинематической теории [13, 203, 204, 274]. Поверхности высокосоверщенных кристаллов (плотность дислокаций 2-10 —10 см 2) с ориентацией вблизи (111) подвергали анодному травлению в растворах НС1 при плотностях тока от 5 до 30 мА/см , причем растворы содержали примесь НВг в концентрациях от 0,03 до 1,0 М. Ямки травления образовывались на выходах дислокаций (это уже было хорошо известно [275]). Профили ямок травления в зависимости от времени измеряли с помощью интерференционного микроскопа. По построенным профилям ступеней у(х) определяли плотности ступеней k x) = - -llh)dyldx, где h — высота элементарной ступени. Из семейства кривых k x), построенных для разных моментов времени, авторам удалось вывести (при постоянном значении к) зависимости х от времени, т. е. определить траектории движения точки с постоянной плотностью ступеней. Эксперименты показали, что такие траектории представляют собой прямые линии, как того требует теорема Франка из теории кинематических волн (см. гл. V). [c.506]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология