Скорости волновые

Какая из перечисленных величин пропорциональна энергии электромагнитного излучения скорость, волновое число или длина волны [c.377]

В настоящее время доказано, что любые движущиеся частицы одновременно проявляют корпускулярные и волновые свойства. В макромире при больших массах и малых скоростя.х движения волновая природа вещества остается незаметной. В случае же движения микроскопических частиц (электронов, атомов, молекул), движущихся с большими скоростями, волновая природа становится определяющей. Все сказанное свидетельствует о важности закона сохранения массы энергии, его универсальности, всеобщности и, следовательно, фундаментальности. [c.12]

При установившемся волновом течении средняя толщина пленки примерно на 7% меньше рассчитанной для струйного ламинарного течения при таком же расходе жидкости. Амплитуда волн составляет 0,46 от средней толщины пленки, а фазовая скорость волнового течения в 2,4 раза больше средней скорости жидкости. Волнообразование незначительно увеличивает поверхность пленки. [c.136]

Проведенный анализ важен и в качественном отношении. Корректный подход к определению коэффициента массопереноса в этом случае связан с решением задачи конвективной диффузии. Предпринимались попытки такого решения в рамках пенетрационной теории с привлечением профилей скорости волнового течения, полученных на основании теории ламинарного пограничного слоя [208, 209]. С помощью численного решения уравнения конвективной диффузии, используя адекватные профили скорости, можно рассмотреть задачу об определении скорости массообмена при волновом течении жидкой пленки для случаев короткого или продолжительного времени контакта. [c.119]

При установившемся волновом течении средняя толщина пленки примерно на 7% меньше рассчитанной для струйного ламинарного течения при таком же расходе жидкости. Амплитуда волн составляет 0,46 от средней толщины пленки, а фазовая скорость волнового течения в 2,4 раза больше средней скорости жидкости. Волнообразование мало увеличивает поверхность пленки. Как показал В. Г. Левич, относительное увеличение поверхности определяется выражением [c.50]

В настоящее время основным путем количественного изучения турбулентного течения пленки жидкости является опытное исследование. Главное затруднение при этом связано с измерением средних и локальных толщин и скоростей, волновых характеристик пленки и динамики их изменения с увеличением плотности орошения н длины пробега пленки по орошаемой поверхности. [c.28]

Свойства молекул могут выражаться скалярными и векторными величинами. Первые (масса, объем) не зависят от ориентации молекулы в пространстве, а соответственно не зависят и от операций симметрии. Вторые характеризуются не только величиной, но и направлением, например, дипольный момент молекулы, ее скорость. Волновая функция также является векторным свойством молекулы, так как она характеризуется не только величиной, но и знаком. [c.14]

Теория сверхзвукового обтекания тонкого тела, основанная на аппроксимации уравнения для потенциала скорости волновым уравнением, ввиду его линейности, не позволяет обнаружить эффекты, связанные с образованием ударных волн. [c.255]

Кроме градиента давления на толщину пленки может оказать влияние волновой характер ее движения. Волнообразованием объясняется и появление минимума давления на кривой давление — скорость. Волновой режим существует при Нсщ = 251500. При Не 25 режим движения пленки ламинарный, а при Не > 1500 — турбулентный. [c.225]

Анизотропные кристаллы делятся на две основные группы оптически одноосные и оптически двуосные. Существует ряд способов изображения оптических свойств этих двух классов кристаллов. Наиболее известным является оптическая индикатриса, которая позволяет, исходя из эллипсоида вращения д.тя одноосных кристаллов и трехосного эллипсоида для двуосных кристаллов, вывести поверхности лучей волновых нормалей. Поверхность лучевых скоростей — это трехмерный геометрический образ, показывающий две скорости распространения для каждого направления луча, в то время как поверхность скоростей волновых нормалей показывает две скорости распространения для каждой волновой нормали. Наиболее удобная (для нужд кристаллографа и хи-мика-микроскописта) поверхность получается откладыванием обоих показателей преломления в каждом направлении волновой нормали, так как свет, проходящий через кристалл, направлен по волновой нормали. [c.244]

Таким образом, сила сопротивления равна скорости волнового переноса импульса в вертикальном направлении. Если рельеф задан в виде фурье-суммы синусоидальных волн, т. е. [c.345]

С волновым течением связано увеличение фазовой с и групповой Сгр скоростей волн на величину скорости волнового течения. [c.119]

На глубине скорость волнового течения имеет выражение [c.119]

Скорость волнового течения га, теоретически вычисленная Стоксом, может рассматриваться как скорость некоторого переносного движения водных масс, на которую накладывается фазовая скорость, вычисляемая по формуле (14) для глубокого моря — без учета поправки Стокса. Если бы в формуле (68) не существовало экспоненциальной функции в правой части, т. е. скорость волнового течения не убывала бы с глубиной, то истинная фазовая скорость волн, при движении с потенциалом скоростей, была бы Сх = с + гг о, а групповая соответственно Срр + го [c.243]

Непостоянство параметров волн, следующих одна за другой в экспериментальном бассейне, затрудняет обработку таких регистраций и выделение чисто орбитального движения. Однако большая серия опытов позволила установить несомненное наличие одного из двух явлений а) если считать скорость волнового стоксова течения и скорость дрейфового течения постоянными в продолжение одного периода волн, то необходимо признать переменной угловую скорость орбитального движения частиц б) если принять угловую скорость орбитального движения постоянной, то необходимо отказаться от установившегося представления о постоянстве стоксова течения и течения дрейфового,— необходимо заключить, что и та и другая составляющие поступательного движения пульсируют в пределах одного периода волн. [c.249]

Двучлен, стоящий в первых круглых скобках, выражает сумму осредненной скорости волнового течения, т. е. именно той скорости, которую вычислил Стокс, и осредненного значения скорости дрейфового течения, т. е. того значения, которое дают обычные морские вертушки. Особый интерес представляет трехчлен во вторых круглых скобках, умноженный на os 9. Представим его иначе [c.252]

Итак, даже в самых глубоких морях частицы воды движутся на волне по эллипсам эксцентриситет которых увеличивается при увеличении отношения полуосей а/6. В свою очередь, центр эллипса движется в направлении распространения волн со скоростью, которая выражена двучленом в первых круглых скобках (84) это — сумма скоростей волнового и дрейфового течений, осредненных на протяжении одной волны в пространстве, или одного периода во времени. Возможно и второе определение как в классических схемах, частица движется с угловой скоростью со вокруг некоторого центра, на- [c.253]

В 7 было сказано о важной поправке к теории волн, которую внес еще в XIX в. Стокс [5]. Этим автором было показано, что частицы воды на волне, при движении с потенциалом скоростей, не могут описывать замкнутые орбиты на движение по замкнутым орбитам непременно налагается поступательное движение со скоростью, которая выражается по Стоксу формулой (68). Выше (см. 9) говорилось, что в действительности эта, стоксова, скорость непостоянна во времени, что она пульсирует в пределах одного периода волн и тем самым вносит существенные изменения даже в самый профиль ветровых волн и мертвой зыби. Но сейчас мы не будем касаться этих деталей кинематики волн, а ограничимся выражением (68), которое дает скорость волнового течения, осредненную по времени в пределах одного периода волн. Проинтегрировав выражение (68), умноженное на толщину dz элементарного слоя воды, в пределах от 2 = О до г — оо, легко получить выражение для полного потока волнового стоксова течения, который проходит под единицей длины, воображаемой на поверхности моря. [c.371]

Рис. 9.8. Изменение скорости волнового фронта при залповом попуске на р. Яузе.

Данные измерений показали, что скорость распространения волнового фронта для условий опыта приближается к скорости второго стационарного режима на расстоянии, превышающем 1000/г. Из зависимости (9.15) следует, что с увеличением глубины интенсивность затухания скорости волнового фронта уменьшается и волновой характер движения будет наблюдаться на значительно большем расстоянии. [c.269]

В случае учета затухания окружной скорости волновое сопротивление [c.76]

Поскольку мы рассматриваем здесь только поверхностные волгш, у которых область движения X мала по сравнению с глубиной жидкости, последнюю можно lитaть как угодно большой. огда роль граничного условия на дне жидкости будет играть требование обращения в нуль скорости волнового движения в глубине жи дости. Выбирая за положительное направление оси г направление вверх, так что область пространства, заня ая жидкостью, представ ля/г полупространство 2 < О, имеем [c.594]

На толщину пленки может оказать влияние волновой характер ее движения. Волнообразованием объясняется и появление минимума давления на кривой давление — скорость. Волновой режим существует при Не- , = 25 1500. При Ее , < 25 режим движения пленки ламинарный, а при Не > 1500 — турбулентный. Граница перехода от ламинарного режима к волновому зависит от наличия возмущающих шероховатостей на стенках трубки. Теоретический анализ волнового движения в предположении синусоидальной формы волн позволяет получить следующее выражение для определения толщины пленки б = V 2,AvЫg. Сравнивая это выражение с формулой (7.12), нетрудно установить, что при волновом режиме толщина пленки лишь на 7% меньше, чем при ламинарном. Таким образом, наличие потока газа и волнообразование не оказывают существенного влияния на толщину образующейся пленки, которая может рассчитываться по формуле (7.12). [c.155]

Распространение внутренних гравитационных волн вблизи границы раздела слоев тяжелой и легкой жидкостей (рис. 12.4) определяется обычной потенциальной теорией. На стационарную картину волн, распространяюшихся по границе раздела слоев, турбулентность не оказывает влияния, пока фронт турбулентности не войдет в непосредственную окрестность границы раздела слоев. Дело в том, что поле скоростей волнового движения быстро (экспо- [c.216]

При движении двухфазного потока внутри труб, расположенных, горизонтально или с небольшим наклоном, кроме изменения структуры потока но длине, имеет место значительное изменение структуры по периметру трубы. Так, если скорость циркуляции и содержание пара в потоке невелики, наблюдается расслоение двухфазного потока на жидкую фазу, двужущуюся в нижней части трубы, н паровую, движущуюся в верхней части ее (рис. 13-13,о). При дальнейшем увеличении наро-содержания и скорости циркуляции поверхность раздела между паровой и жидкой фазами приобретает волновой характер и жидкость гребнями волн периодически смачивает верхнюю часть трубы. С дальнейшим увеличением содержания пара и скорости волновое движение на границе раздела фаз усиливается, что приводит к частичному выбрасыванию жидкости в паровую область. В результате двухфазный ноток ириобре- [c.312]

Скоростная фильтрация. Из определения ясно, что скоростная фильтрация основывается иа различии скоростей волновых компо 1еитов, например между скоростями объемных волн и микросейсм. Эта фильтрация находит применение в обработке площадных наблюдений и будет рассмотрена в разделе 6.3.1. [c.238]