Гепперт-Майер Скляра

Мария Гепперт-Майер (1906—1972 г.) — выдающийся американский физик, лауреат Нобелевской премии по физике (1963) основные работы сделаны в области строения ядра. Ею совместно со Скляром выполнен первый расчет методом МО органической молекулы — бензола (1938). [c.218]

Промежуточными по трудности и все же теоретически более обоснованными, чем метод, развитый Гепперт-Майер и Скляром, являются методы [7, 8], в которых сложность расчета, обусловленная появлением iV интегралов, устраняется введением допущения о нулевом дифференциальном перекрывании [9] [c.118]

При использовании приближения Гепперт-Майер и Скляра [121], в котором считается, что АО Фр,д можно рассматривать как собственную функцию оператора (—+ а), а также приближения точечных зарядов для Vb, имеем [87] [c.43]

Величина ирр—представляет собой диагональный матричный элемент остовного гамильтониана своего атома для АО Хр > и в приближении Гепперт-Майер и Скляра [c.34]

Qbyab — кулоновская энергия взаимодействия заряда атома В. с электроном атома А, для нейтрального атома В этот член равен нулю. Величина (Zbyab—V ab), по предложению Гепперт-Майер и Скляра, называется интегралом проникновения. [c.205]

В методе, предложенном Гепперт-Майер и Скляром [6], основным является теоретическое вычисление всех интегралов с иомо-1ЦЫ0 слэтеровских 2ря-орбиталей и соответствуюи1 его уточнения гамильтониана остова. Это приводит к лучшему, хотя все же количественно и неудовлетворительному объяснению спектров. Вследствие того что в молекуле с N я-орбиталями число отдельных интегралов, учитывающих электронное отталкивание, составляет примерно 7V - /8, для получения конечного результата требуется очень большая вычислительная работа. С помощью этого метода был проведен расчет молекулы нафталина, но для расчета больших молекул он непригоден. К тому 5ке соображение, высказанное в конце предыдущего раздела, вообще ставит иод вопрос необходимость строгого теоретического рассмотрения всех интегралов. [c.118]

Чтобы компенсировать эти погрешности, была введена несколько иная система параметров, известная как параметризация ППДП/2. Во-первых, было предложено рассчитывать электронио-остовные интегралы Fab по методу Гепперт-Майер и Скляра (3.2). Поскольку значения F b, определяемые по (3.2), заметно меньше, чем точные значения Fab по (3.7), то при использовании (3.2) полная энергия молекулы повышается, а энергия связывания становится меньше. Во-вторых, был переопределен способ нахон>де-ния матричных элементов В] методе ППДП/1 они получаются из соотношений (3.10), (3.11). Однако можно связать U x x со сродством к электрону Л [Л, для атомных орбиталей [c.72]

Двухцентровые э.пектронно-остовные интегралы Удв определялись в [207] по методу Гепперт-Майер и Скляра (см. 1). Двухатомные кулоновские интегралы удв в [207] рассчитывались обычным образом, т. е. по формуле Оно (3.22). Поскольку основной причиной завышения энергии связывания в методе ППДП/2 была некорректность выражения для потенциальной энергии остова, последняя, как в методе ППДП/СВ, вычислялась через интегралы электронного отталкивания [c.85]

При расчете электронно-остовных интегралов Fab, с целью получить корректные значения энергий связывания молекул, Ходжер и Межа использовали приблин ение Гепперт-Майер и Скляра [c.98]

Двухцентровые кулоновские интегралы у в вычисляются через заданные одноцентровые интегралы удл по формулам Матага (3.21) или Оно (3.22). Электронно-остовные интегралы 7ав рассчитываются в приближении Гепперт-Майер и Скляра [см. [c.148]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология