Гепперт-Майер

Согласно наиболее интересной из этих теорий — слоистой, или оболочечной, предложенной в 1948 г. американским физиком М. Гепперт-Майером и немецким физиком И. Иенсеном, считается, что нуклоны (протоны и нейтроны) в ядре распределяются так же по энергетическим уровням и подуровням, как и электроны в оболочке атома когда уровни и подуровни полностью заполнены нуклонами, образуются ядра с магическими числами нейтронов и протонов и с повышенной-устойчивостью. Например [c.100]

Мария Гепперт-Майер (1906—1972 г.) — выдающийся американский физик, лауреат Нобелевской премии по физике (1963) основные работы сделаны в области строения ядра. Ею совместно со Скляром выполнен первый расчет методом МО органической молекулы — бензола (1938). [c.218]

Если использовать для расчета разложение, предложенное Майером и Гепперт-Майер (уравнения (11.74) и (11.75)), то у = 0,0008494 и для 5000° К [c.92]

Модель ядерных оболочек. Нуклоны в ядре, по-видимому, не находятся в хаотическом беспорядке. В 1948 г. Гепперт-Майер было высказано предположение, что протоны и нейтроны в ядре распределяются подобно электронам в оболочке атома по определенным ядерным уровням. [c.48]

Первоначально смысл проделанной операции видели в том, что использование первых двух слагаемых в правой части уравнения (УП1.31) позволило легко осуществить интегрирование при расчете и построить статистическую теорию реальных газов со вторым вириальным коэффициентом. Однако Дж. Майер и М. Гепперт-Майер показали, что тот же метод можно развить гораздо дальше и найти общее уравнение состояния реальных газов вдали от-критической области и области конденсации. [c.252]

При расчетах по методу Касселя, а также по методу Майера и Гепперт-Майер не требуется использовать вспомогательные таблицы. [c.235]

Это формула (IX. 128), упрощенная таким же образом, как и в приближении Гордона и Барнес, но с учетом меньшего числа членов [см. (IX. 132)—(IX. 135)]. Энергия колебаний в формулах Майера и Гепперт-Майер записана через основную частоту (о сОе — [c.236]

Формулы Майера и Гепперт-Майер удобны для вычисления термодинамических функций газов при умеренных температурах (но лишь в области и С 1) и дают здесь весьма точные результаты. Основным источником погрешностей являются не математические упрощения при выводе формул, а предположения о том, что верхние пределы сумм по у и / равны бесконечности. [c.237]

Теоретическая база под это уравнение была подведена значительно позже работами Герцфельда, Гепперт-Майера [4] и Темпер-лея [5], которые нашли логичным поставить следующие условия пределов устойчивости твердого тела, определяющие тройную точку [c.245]

Метод Майера и Гепперт-Майер. Рассматриваемый метод, являющийся, как это уже отмечалось выше, частным случаем метода Касселя, был впервые предложен в книге Майера и Гепперт-Майер [285]. Этот метод широко применялся в расчетах термодинамических функций газов, опубликованных за последние 10—15 лет в зарубежной литературе. [c.90]

Майер и Гепперт-Майер преобразовали соотношения (11.72) и (11.73), разложив в ряд [c.91]

В тех случаях, когда колебательно-вращательные составляющие основного электронного состояния молекул газа вычисляются другими приближенными методами (например, Гордона и Барнес, Касселя, Майера и Гепперт-Майер или в приближении модели жесткий ротатор — гармонический осциллятор), а возбужденные электронные состояния учитываются в виде поправок к составляющим основного электронного состояния, уравнения [c.107]

Современный метод вычисления конфигурационного интеграла для реальных газов предложен Урселлом и в общем виде завершен Майером и Гепперт-Майер. Расчет проводится в предположении, что потенциальную энергию системы можно представить в виде суммы энергий N N—1)12 независимых парных взаи- [c.251]

Для метода Майера и Гепперт-Майер (см. стр. 90) [c.108]

V, S и при помощи простого интерполирования во всем интервале температур. В связи с этим расчеты по методу Гордона—Барнес мало отличаются по объему вычислительной работы от метода Майера и Гепперт-Майер, который является, несмотря на его меньшую точность, основным методом, применяемым в зарубежной литературе. [c.111]

В с электроном атома А, для нейтрального атома В этот член равен нулю. Величина (ZeyAB — К в)> по предложению М. Гепперт-Майер [c.218]

Qbyab — кулоновская энергия взаимодействия заряда атома В. с электроном атома А, для нейтрального атома В этот член равен нулю. Величина (Zbyab—V ab), по предложению Гепперт-Майер и Скляра, называется интегралом проникновения. [c.205]

Этот результат — большое достижение статистической термодинамики реальных газов. Достаточно строгая и общая теория позволила получить в общем виде уравнение состояния в вириальной форме, причем вириальные коэффициенты В отражают свойства и вклад групповых взаимодействий в поведение газа в целом. Кроме того, важный вывод из теории состоит в том, что был найден общий вид уравнения состояния, который совпал с вириальным уравнением, предложенным первоначально из чисто математических соображений, как гибкая многоконстантная экстраполяционная формула для любых зависимостей р У, Т). И тем не менее оказалось, что параметры вириальных уравнений непосредственно связаны с параметрами уравнения межмолекулярного взаимодействия часгиц. Теория Майера и Гепперт-Майер достаточно хорошо описывает свойства реальных газов, но она оказалась неприменимой к явлениям конденсации и для описания жидкостей, в которых выделение отдельных групп уже не имеет физического смысла. [c.255]

Для основного электронного состояния молекулы N2 рассчитать Фкол.-вр при Т = 5000 К в приближении Майера и Гепперт — Майер и в приближении жесткий ротатор—гармонический осциллятор . Известны следующие колебательно-вращательные характеристики (см-1) [c.264]

В 1933 г. американский физик Дж. X. Бартлетт младший (род. в 1904 г.) высказал предположение, что протоны и нейтроны в ядре можно отнести к орбиталям (относительно центра масс), напоминающим электронные орбитали в атоме. Такая орбитальная модель ядра достаточно хорошо подходит для небольших магических чисел 2, 8 и 20 гелию-4 ( Не) приписывается конфигурация 1 как для нейтронов, так и для протонов Ю — конфигурация 1зЧр и °Са — конфигурация 15 1р Ы >252. (Главное квантовое число для ядерных орбиталей условно принято равным п = 1, 2, 3,. .. для каждого значения / в отличие от условно принятого главного квантового числа для электронных орбиталей п=1+1, /+2,. ...) Другие магические числа, 28, 50, 82 и 126, были интерпретированы значительно позже (в 1948 г.) на основании усовершенствованной орбитальной модели, так называемой оболочечной модели, разработанной американским физиком Марией Гепперт Майер (1906—1972) и немецким физиком И. Гансом Д. Иенсе-ном (род. в 1907 г.) с сотрудниками. [c.624]

См., например, монографии Майера и Гепперт-Майер [285], Ландау и Лифшица [272J, Фаулера и Гугген-гейма [423] и Зоммерфельда [197]. [c.69]

Метод Касселя. В отличие от метода Гордона и Барнес в методе Касселя, так же, как в аналогичном методе Майера и Гепперт-Майер, расчеты термодинамических функций газов не требуют применения вспомогательных таблиц. Уравнения для расчета термодинамических функций двухатомных газов по методу Касселя могут быть получены (см. [2333]), если принять для Q вр выражение, аналогичное предложенному Джиоком и Оверстритом, представить зависимость его от и в виде полинома и разложить в ряд Тейлора функцию [c.88]

Следует отметить, что число членов в сумме (11.66) зависит от температуры, для которой ведется расчет, и значений молекулярных постоянных при высоких температурах члены с / = 4—6 сравнимы по величине с членами при = 0,1 и 2. Частными случаями метода Касселя являются метод Годнева [155] к 2, у 6) и метод Майера и Гепперт-Майер [285] (й<2, i <2). [c.90]

Приняв предложенные ранее Броунштейном (см. стр. 87) уравнения для приближенного ограничения суммирования по / в статистической сумме по вращательным состояниям, авторы работы [ПО] получили новый приближенный метод расчета термодинамических функций. Этот метод свободен от недостатков методов Касселя, Гордона и Барнес и Майера и Гепперт-Майер, обусловленных тем, что в последних Ущах принималось равным оо или 1/2л , и позволяет использовать в расчетах любые уравнения для энергии колебательных и вращательных уровней молекул газа. Выведенные авторами работы [110] уравнения для колебательно-вращательных составляющих термодинамических функций двухатомных газов имеют следующий вид [c.92]

Приближение модели жесткий ротатор — гармонический осциллятор. Все рассмотренные выше методы расчета термодинамических функций двухатомных газов предполагают, что колебательные и вращательные уровни молекул газа изучены достаточно полно и что известны уравнения, удовлетворительно аппроксимирующие энергии этих уровней в широком интервале значений квантовых чисел у и Последнее возможно только при условии, что в выражениях для Оо(у) и Fa J) известны или могут быть оценены по крайней мере одна постоянная ангармоничности (соеЛГе), постоянная центробежного растяжения Ве и постоянная колебательно-вращательного взаимодействия ах. Только при выполнении этих условий для расчетов термодинамических функций могут быть применены методы Гордона и Барнес, Майера и Гепперт-Майер и другие. Однако для многих газов сведения о постоянных ШеХе, Ое и т. д. отсутствуют, В рядб случаев для молекул газа известны только приближенно значения частот колебаний и вращательных постоянных. В этих случаях рассмотренные выше методы становятся неприменимы, однако расчеты термодинамических функций газов могут быть выполнены более простым методом, который основан на предположении, что молекулы газа удовлетворяют модели жесткого ротатора — гармонического осциллятора. [c.93]

Сравнение различных приближенных методов расчета термодинамических функций двухатомных газов приводит к выводу, что наиболее совершенным и удобным для практического применения является метод Гордона и Барнес, который благодаря ограничению сумм по V, а также возможности введения поправок, учитывающих конечную величину У, существенно точнее методов Касселя и Майера и Гепперт-Майер и значительно проще для расчетов, чем методы Джиока и Оверстрита и Броунштейна и Юркова. Эти обстоятельства оказываются весьма существенными в расчетах таблиц термодинамических функций при высоких температурах. В качестве примера в табл. 9 и 10 приведены результаты расчетов N2 и О2 различными методами. [c.111]

Из приведенных формул видно, что метод Пеннингтона и Коба, по существу, является распространением метода Майера и Гепперт-Майер на многоатомные молекулы и, следовательно, не имеет преимуществ в отношении точности расчета по сравнению с методом Касселя, а тем более с методом Гордона. [c.120]

Более подробно о теории теплоемкости твердого тела см. в монографиях Борна и Гепперт-Майер [93а] и Борна и Хуан-Куня [936], а также в книгах А. И. Бродского [99] и В. М. Грязнова р. А. В. Фроста 1167а], [c.138]

Фридман и Хар [1615] вычислили термодинамические функции НзО для температур от 270 до 5000° К на основании несколько более точных значений молекулярных постоянных, чем значения, принятые в первом издании настоящего Справочника. Этот расчет был выполнен по методу Майера и Гепперт-Майер [285] (распространенному Стокмейером, Кавана и Микли [3871] на многоатомные газы), который менее точен, чем метод Гордона (см. стр. 120). [c.222]

Фридман и Хар [1615] выполнили расчет термодинамических функций HDO, D2O, НТО и Т2О по молекулярным постоянным, близким к принятым в настоящем Справочнике, но менее точным методом Майера и Гепперт-Майер. Этим объясняются большие расхождения между значениями термодинамических функций HDO, DgO, НТО, DTO и TjO, полученными в работе [1615] и в настоящем издании Справочника. В значениях Ф оо и Ф ооо S°isoo и 5000 расхождения составляют примерно 0,02 и 0,3 0,1 и 0,9 кал моль град, ooib i-ственно. [c.225]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология