Заряд расчет плотности

Вопросы, связанные со сбором нагретых ионов на коллектор, были предметом нескольких теоретических работ [39-42]. Расчёты относительного распределения плотности осадка по поверхности коллектора и зависимости средней концентрации выделяемого изотопа от Ur качественно согласуются с результатами измерений. Но в целом проблема отбора, видимо, выходит за рамки одночастичного приближения, использовавшегося в указанных работах. Не достигнуты значения коэффициента извлечения 7, рассчитанные в [39]. В экспериментах величина 7 0,3. Возможно, на сбор нагретых ионов влияет их объёмный заряд, возникающий после отрыва от электронов вблизи поверхности коллектора. Подобные вопросы теорией ещё не затронуты. [c.320]

Величину р — пе, т. е. количество электричества, приходящееся на 1 см , отождествляют с плотностью пространственного заряда и при расчёте исходят из основного уравнения электростатики — уравнения Пуассона [c.286]

Расчёты полей, созданных пространственными зарядами. Вольтамперная характеристика диода. Поле, действующее на каждый электрон в высоком вакууме или в газе, складывается из внешнего наложенного на электроды поля и из поля, созданного совокупностью всех остальных заряженных частиц, движущихся в приборе. Заряды этих частиц составляют пространственный заряд. Плотностью пространственного заряда р называют алгебраическую сумму зарядов всех частиц в единице объёма. Поэтому в случае высокого ваку5 ма р = —еп, где е—абсолютная величина элементарного электрического заряда, п—концентрация электронов в данном элементе объёма. Как известно из электростатики, потенциал в каждой точке электрического поля связан с плотностью пространственного заряда законом Пуассона [c.134]

Следует иметь в виду известную условность любых ионных радиусов в том смысле, что они пе являются строго ио1шыми. Так, расчёт по данным электронной плотности показывает, что в кристалле Na I эффективные заряды частиц (в е-единицах) равны приблизительно 0,85, т. е. уже заметно отличаются от нх значностей ( 1). По мере роста последних такие расхождения увеличиваются. Например, в кристалле MgO эффективные заряды частиц гораздо ближе к 1, чем к 2, т. е. они фактически не являются двухзарядными ионами Mg и О ", как мы их считаем, говоря о радиусах. [c.151]

Укажем, что методы расчёта новой квантовой механики (уравнение Шредингера) приводят к распределению плотности электричества в атоме и в молекуле, отличному от даваемого моделью Резерфорда-Бора, приводят к другой топографии молекулярного поля. Например, по квантовомеханическим расчётам вследствие существенно более равномерного распределения зарядов, чем в классических моделях, квадрупольный момент молекулы Нг оказывается очень малым 0 = 0,39 10 , а не 2,03 10 , как по модели Бора-Дебая величина эффектов индукции определяется путём использования шредингеровских подсчётов возмущения второго приближения [32] и тоже отличается от рассчитываемой классически. [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология