Адиабатическое сжатие и разрежение

Поскольку теплопроводность разреженного газа очень мала и теплообмен со стенками цилиндра практически отсутствует, сжатие газа в сухих вакуум-насосах происходит адиабатически. Как следует из уравнения (IV,8), удельная работа адиабатического сжатия 4д — = О при Р2/Р1 = 1, т. е. в начальный момент, когда = 1 ат, и при достижении [c.173]

Ниже будет показано, что в адиабатических (без подвода тепла) скачках сжатия происходит увеличение энтропии газа,, а в адиабатических скачках разрежения, если бы они существовали, энтропия должна была бы уменьшаться. Этим доказывается законность существования адиабатических скачков давления и одновременно невозможность возникновения адиабатических скачков разрежения (как известно из термодинамики, в конечной замкнутой системе энтропия убывать не может). В полном соответствии с этим находится тот известный факт, что наблюдаемые иногда в действительности скачки разрежения (скачок конденсации, фронт пламени) получаются только при подводе тепла в область скачка, т. е. в таких условиях, когда и при скачке разрежения энтропия газа растет. Нужно заметить, что возникновение скачков разрежения при подводе тепла к газу отнюдь не противоречит процессу, изображенному на рис. 3.1, В самом деле, если в области пониженных давлений В за счет подвода тепла получается температура выше, чем в области 8 [c.115]

ВОЛНЫ по газу приводит к быстрым чередованиям адиабатических сжатия и разрежения. Адиабатическая сжимаемость газа является функцией у (отношение удельных теплоемкостей) классическое уравнение для скорости звука (У) в идеальном газе имеет вид [c.217]

При распространении акустической волны, вследствие различных тепловых свойств дисперсионной среды и дисперсной фазы, между ними происходит теп.лообмен, который приводит к дополнительному поглощению акустической энергии а . Этот факт был теоретически исследован Исаковичем [34]. При распространении звука в гомогенных жидкостях изменение температуры происходит адиабатически. Изотермические сжатия и разрежения могут быть заметны лишь на высоких частотах (порядка 10 МГц), при которых температурная волна (Хт) соизмерима с Я. В эмульсиях же при г X температура дисперсной фазы и дисперсионной среды при адиабатических сжатиях и разрежениях меняется по-разному. Это должно приводить к теплообмену между фазами и соответственно к дополнительному затуханию — термическому поглощению. Значение термического поглощения на высоких частотах Исакович определяет выражением [c.222]

Поскольку теплопроводность разреженного газа очень мала и теплообмен со стенками цилиндра практически отсутствует, сжатие газа в сухих вакуум-насосах происходит адиабатически. Как следует из уравнения (IV, 8), удельная работа адиабатического сжатия ад = О при Рз/Р = 1, т. е. в начальный момент, когда Р2= Р — I ат, и при достижении абсолютного вакуума (когда нагнетание прекращается из-за отсутствия газа). Таким образом, функция ад — /(Р1) имеет два одинаковых значения в интервале (О < Р 1), что указывает на наличие экстремума функции в этом интервале. Продифференцировав уравнение (IV, 8) и приравняв производную нулю, получим [c.180]

Сжатия и разрежения, коль скоро они протекают адиабатически, сопровождаются локальным разогревом или же локальным охлаждением системы. Локальное изменение температуры вызывает локальный сдвиг равновесий реакций ассоциации, комплексообразования, кон- [c.29]

Полученное выражение можно преобразовать, учитывая, что сжатие и разрежение в поле звуковой волны можно принять близкими к адиабатическому процессу. Это объясняется тем, что в диапазоне звуковых и ультразвуковых частот (до десятков мегагерц) длина волны много больше длины среднего свободного пробега молекул газа. Поэтому выравнивания температуры между узлами и пучностями волны практически не происходит. [c.25]

Давление и плотность газа связаны уравнением состояния. Если колебания происходят быстро, изменения локальной.плотности будут происходить адиабатически и за цикл разрежения и сжатия не будет достаточно времени для теплопроводности. (В воздухе этого не происходит только при гораздо более коротких длинах волн, чем те, которые встречаются обычно см. книгу Рэлея [12].) Поэтому мы можем пользоваться уравнением адиабаты [c.75]

Адиабатическое, изотермическое и политропическое сжатие и разрежение. Как известно из термодинамики, изменение состояния газа при изменяющихся объеме и давлении может протекать тремя путями изотермически, адиабатически и политропически. Изменение давления газа при сжатии в значительной степени зависит от того, происходит ли во время сжатия теплообмен между сжимаемым газом и- окружающей внешней средой. Практически такой теплообмен неизбежен, а во многих случаях к нему даже прибегают, используя искусственное охлаждение, Теоретически можно представить себе два предельных случая сжатия газов, причем все реальные процессы слсатия газов будут являться промежуточными между ними. [c.629]

Если изменяющую температуру массы газа т отнести к образующалу упругость газу, заполняющему газовый вихрь, то давление в нем будет изменяться вследствие двух причин адиабатического сжатия -разрежения и периодического изменения температуры вследствие теплообмена. [c.260]

Как видно, при динамическом сжатии в отличие от статического давление и температура оказываются функционально связанными между собой. Это усложняет исследования, проводимые в условиях действия ударных волн. Во фронте ударной волны имеют место также сильные сдвиговые микродеформации. После сжатия происходит снятие достигнутых давлений и температур волнами разрежения процесс разгрузки является адиабатическим. Большим достоинством динамического способа создания давления является то, что можно достичь очень больших степеней сжатия так, в ударных волнах можно получать давление порядка нескольких сотен ГПа, что пока недостижимо в области статических давлений для сколько-нибудь значительных объемов сжатого вещества. Например, при использовании в качестве заряда сплава тротила с гексогеном в соотношении 40 60, который имеет скорость детонации 7,90 км/с, в ЫаС1, Си и У развиваются давления 54,7, 184 и 465 ГПа соответственно. [c.213]

Адиабатическое, изотермическое и политропическое сжатие и разрежение. Как известно из термодинамики, изменение состояния газа при изменяющихся объеме и давлении может протекать тремя путями изотермически, адиабатически и политропически. Изменение давления газа при сжатии в значительной степени зависит от того, происходит ли во время сжатия теплообмен между сжимаемым газом и окружаюи ей внешней средой. Практически такой теплообмен неизбежен, а во многих случаях даже и необходим, для чего используют искусственное охлаждение сжимаемого газа. [c.123]

В силу малой теплопроводности газов и жидкостей можно считать, что при распространении звука сжатия и разрежения в каждой точке среды происходят адиабатически, т. с. возпикаюшие нагревания и охлаждения не успевают проникать внутрь окрун ающей среды и полного обмена теплом не происходит. Зависимость плотности от давления определяется в данном случае соотношением [c.20]

Глубина разрежения, создаваемая термопрессо-ром, может быть оценена степенью повышения давления в нем 8г по формуле (1), полученной из условия равенства работ адиабатического расширения газа с последующим его политропном сжатием при интенсивном охлаждении за счет испарения впрыснутой воды [c.47]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология