Волна разрежения

СКИМ теплообменом между газовой струей и газом в полости. Газ внутри полости подвергается последовательному прохождению ударных волн и волн разрежения. Кроме того, процесс сопровождается излучением звуковых колебаний. Таким образом, в трубке Г-Ш кинетическая энергия расширяющейся струи преобразуется в тепловую энергию и энергию акустических колебаний газа, находящегося в полости трубки. [c.32]

По истечении определенного времени, когда сжатый газ, фильтруясь через материал, выровняет давление по обе стороны пробки, запорное устройство открывается и начинается истечение газа из трубы. Как только волна разрежения, распространяющаяся по сжатому газу, достигает пробки, давление на границе пробки упадет. Пробка разрушится, а газ за счет освободившейся энергии приведет в движение материал по всей трассе. [c.64]

При расчете распространения вертикальных волн разрежения-сжатия Андерсон и Джексон приняли, что равно измеряемой вискозиметрами эффективной вязкости псевдоожиженного слоя в целом (1—2 Па с) и ввели дополнительно объемный коэффициент вязкости того же порядка, что и Кроме того, была [c.64]

Обозначим величину а на некоторой характеристике ЛЬ, принадлежащей волне разрежения Ihg, через 04. Величина а4 подчиняется неравенствам [c.55]

В первом случае после прихода волны разрежения до перевальной точки от нее отразится волна сжатия с нулевой интенсивностью, поэтому максимальное давление на НПС будет в момент времени т х - [c.166]

В третьем случае после прихода волны разрежения до конца восходящего участка в обратном направлении по парожидкостной смеси будет распространяться волна сжатия, имеющая интенсивность [c.167]

По тем же причинам, т. е. вследствие того, что в точке А волна разрежения движется быстрее, чем в точке 5, фронт волны разрежения со временем растягивается. Иначе говоря, возникновение волны разрежения не должно приводить к образованию скачков разрежения. [c.115]

ВЫСОКИХ давлений А, то скорость звука у подножия волны выше, чем у вершины в связи с этим со временем должна усилиться крутизна фронта волны разрежения, что приведет к образованию теплового скачка разрежения. [c.116]

Метод характеристик применяется для расчета сверхзвуковых течений, при этом используются физические закономерности распространения в сверхзвуковом потоке слабых волн разрежения и сжатия, волн Маха. [c.273]

Эти соотношения получаются, если для веера волн разрежения использовать условие совместности вдоль характеристик в виде (гл. IV, 8, уравнение (51)) [c.282]

Формулы расчета плотности в областях 3 ш 4 определяются соотношением между давлением газа в области 3 или 4 ж ъ области 1 или 2. Если р< Р) (случай волны разрежения), то плотность газа вычисляется по формуле [c.283]

Коэффициенты tJ и Ру вычисляются так в случае волн разрежения [c.283]

Сначала поток расширяется, при атом давление от исходного значения = 0,1728 понижается до давления, приблизительно равного 0,2 10 . На кромке формируется интенсивный скачок уплотнения, в котором давление повышается до давления в окружающей среде /)н = 0,0676, и отражается от профилированной стенки в результате давление возрастает до /> = 0,18, что превышает значение давления на входе в сопло затем происходит отражение скачка от границы струи в виде волн разрежения. В результате давления падает до давления в окружающей среде 19 [c.291]

Рис. 13.1. Образование волн сжатия и волн разрежения.

Рн = 0,0676. Волны разрежения отражаются от твердой границы в виде волн разрежения, что приводит к дальнейшему понижению давления вплоть до значения р = 0,4-10 . Таким образом, в сопле наблюдается нерегулярная структура течения, что приводит к неравномерному распределению давления вдоль нижней стенки. [c.292]

При использовании методов второй группы газ после нагрева ударной волной охлаждается волной разрежения, затем проводится его химический анализ. Для образования интенсивной волны разрежения в торце камеры высокого давления устанавливается большой вакуумный объем, отделенный от камеры второй мембраной. Сначала разрывается первая мембрана, а затем через определенный интервал времени механически устраняется вторая, так что вдоль ударной трубы распространяется сильная волна разрежения. [c.301]

Ударная труба, по существу, является устройством, в котором в результате внезапного разрыва мембраны, разделяющей газы под высоким и низким давлениями, образуется плоская ударная волна. Камера низкого давления трубы (I 4—6) наполняется исследуемым газом, а камера высокого давления (I 1—2 м) — толкающим газом, обычно водородом или гелием. При разрыве мембраны волна сжатия, распространяющаяся в камере с исследуемым газом, быстро превращается в ударную волну. Одновременно в камеру высокого давления движется волна разрежения (или волна расширения). Область непосредственного раздела между толкающим и исследуемым газами называется поверхностью контактного разрыва или контактной поверхностью . Ударная волна в исследуемом газе характеризуется резким перепадом давления во фронте и высокой температурой. В идеальных условиях температура газа возрастает во фронте скачком от начальной комнатной температуры до достаточно большого значения (1000—15 ООО К) и остается неизменной вплоть до контактной поверхности. Зона нагретого газа имеет протяженность в несколько десятков сантиметров и существует в течение нескольких сотен микросекунд. [c.353]

Чтобы избавиться от этой неопределенности, Кирквуд и Вуд [2 1 подробно исследовали одномерную модель, учитывающую, что за детонационной волной следует волна разрежения. Рассмотрение основано на применении метода характеристик к реагирующим газовым смесям (см. 3 главы 4 или работу I ]). При анализе был использован тот факт, что характеристики распространяются с замороженной скоростью звука. С учетом этого свойства показано, что передний фронт волны разрежения можно гладко сшить с задним фронтом детонационной волны только в той точке, где скорость газа относительно детонационной волны равна замороженной скорости звука д/. Из анализа характеристик (главным образом из требования, что в точке сшивки детонационной волны с волной разрежения градиенты давления и скорости должны оставаться конечными) найдено, что условие, которому необходимо удовлетворить в этой точке, имеет вид [ср. с соотношениями (4.44), (4.45) и (4.81)] [c.219]

Функции и Р- зависят как от граничных, так и от начальных условий. Рассмотрим, например, волны разрежения [рис. 13.1 (2)]. Предположим, что поршень движется ускоренно от состояния покоя при / = О до некоторого момента времени I = t, а затем, при I > /а, его скорость остается постоянной. [c.195]

Учитывая во втором равенстве (13.14) тот факт, что / — постоянная величина, мы получим для волны разрежения дч дх > 0) [c.196]

Как правило, установить неустойчивость легче, чем устойчивость. Действительно, для доказательства неустойчивости достаточно определить хотя бы один тип возмущений, выводящий систему из прежнего состояния, тогда как для доказательства устойчивости необходимо исследовать все возможные возмущения. Именно поэтому так разителен контраст между проблемой неустойчивости волн сжатия, рассматриваемой в этом разделе, и проблемой устойчивости волн разрежения (разд. 13.6). [c.199]

Устойчивость простых волн разрежения [c.200]

Теперь вспомним, что для волн разрежения [см. рис. 13.1 (2) и соотиошение (13.27)] [c.202]

B. Ф. Юдаевым предложена гидродинамическая теория звукообразования в ГА-технике, основанная на концепции прямого гидравлического удара Жуковского [453]. Физическая модель этой теории сводится к следующему при внезапном прерьтании потока сплошной среды (перекрытие элементов перфорации) голова потока в силу инерции продолжает движение, тогда как его хвост останавливается. В этом случае в зоне перекрытия потока возникает волна разрежения, которая распространяется по ходу потока и, достигнув жесткого препятствия (камеры озвучивания), отражается от него, при этом восстанавливается давление в камере. В результате понижения давления в зоне перфорации ниже порога кавитационного вскипания вблизи активного органа образуется облако кавитационных пузьфьков. [c.32]

Падение экспоненциальной ударной вдлны вида (3.35) из жидкое и на свободную границу ее раздела с воздухом приводит к ее отражению с изменением фазы на противоположную и интерференции отраженной волны разрежения с частью ( хвостом ) падающей волны давления (рис. 3.14,6). В результате этого в некотором слое на глубине Ь давление может стать отрицательным и меньшим импульсного кавитационного порога Тогда на этой глубине возникает облако импульсной кавитации [35]. [c.67]

V V, отвечающую пересечению касательной к детонациопной адиабате с ударной адиабатной исходной смеси (см. рис. 69). Это сжатие происходит в результате нескольких столкновений каждой молекулы так, что реакция не успевает еще начаться Далее, в результате реакции давление и объем газа меняются вдоль касательной по направлению от точки р и к точке К, в которой необратиммо химические реакции закапчиваются. Дальнейшее расширение газа происходит изознтропически в нестационарной волне разрежения. [c.242]

Рис. 4.27. Взаимодействие двух потокоз с образованием скачка уплотнения и волны разрежения

Наличие даже слабого скачка уплотнения приводит к резкому увеличению давления во внешнем потоке. Рост давления передается навстречу потоку по дозвуковой части пограничного слоя. Линии тока отклоняются от стенки, порождая в сверхзвуковой части пограничного слоя семейство волн сжатия, которые распространяются во внешний поток и оказывают влияние на форму и интенсишность окачка уплотнения вблизи области взаимодействия. Продольный градиент давления в пограничном слое оказывается значительно меньше, чем во внешнем потоке. Если скачок слабый, то движение в пограничном слое происходит под воздействием небольшого положительного градиента давления и отрыв потока не происходит. С увеличением интенсивности скачка уплотнения во внешнем потоке возрастает градиент давления вблизи стенки и возникает отрыв пограничного слоя. При этом увеличивается отклонение линий тока в сверхзвуковой части течения, благодаря чему поддерживается необходимое распределение давления, соответствующее данной интенсивности скачка уплотнения. В зависимости от условий во внешнем потоке (интенсивности скачка уплотнения, местного числа М, ускоренного или замедленного характера течения) и формы обтекаемого тела возможны два случая. В первом случае поток после отрыва присоединяется снова к стенке. Сразу за скачком уплотнения возникают волны разрежения, как при обтекании внешпего тупого угла. В месте присоединения поток направлен под некоторым углом к стенке, поэтому здесь возникает новый скачок уплотнения, который может вызвать иногда новый отрыв пограничного слоя. Таким образом, могут появиться несколько 22 [c.339]

При распространении в сторону большей напряженностп поля (влево па рис. 13.15) волна аЬ является волной разрежеття магнитного поля , причем по-прежнему скорость ее продвижения в зоне а выше, чем в зоне Ь, отчего волна разрежения постепенно сглаживается и ослабляется. [c.229]

Метод характеристик имеет следующие достоинства 1) в методе используется физичная характеристическая сетка, 2) метод позволяет строго рассматривать (выделять) особенности течения (центрированные волны разрежения, ударные волны), [c.276]

При этом параметры на продольной границе ячейки ( большие величины, входящие в разностные уравнения) берутся равными параметрам той области течения, в которой располагается эта граница. Если луч, соответствующий границе ячейки, попадает в веер волн разрежения, то при определении больших величин используется линейная интерполяция по угловому коэффициенту данного луча. Если граница ячейки совпадает с твердой стенкой (или осью симметрии), наклон которой известен, то из решения задачи обтекания прямолинейной стенки равно1мерным сверхзвуковым потоком получается следующее соотношение для давления на стенке [c.284]

Как видно, при динамическом сжатии в отличие от статического давление и температура оказываются функционально связанными между собой. Это усложняет исследования, проводимые в условиях действия ударных волн. Во фронте ударной волны имеют место также сильные сдвиговые микродеформации. После сжатия происходит снятие достигнутых давлений и температур волнами разрежения процесс разгрузки является адиабатическим. Большим достоинством динамического способа создания давления является то, что можно достичь очень больших степеней сжатия так, в ударных волнах можно получать давление порядка нескольких сотен ГПа, что пока недостижимо в области статических давлений для сколько-нибудь значительных объемов сжатого вещества. Например, при использовании в качестве заряда сплава тротила с гексогеном в соотношении 40 60, который имеет скорость детонации 7,90 км/с, в ЫаС1, Си и У развиваются давления 54,7, 184 и 465 ГПа соответственно. [c.213]

Потоки горючего газа и воздуха, взятые в стихиомет]мческом соотношении, нагнетаются в камеру до полного ее заполнения, и затем подается электрическая искра. Динамическая волна продуктов сжигания газа вместе с последующей волной разрежения возбуждает колебания на поверхности отложений, разрушая последние. [c.34]

В этом разделе исследуется проблема устойчивости волн разрежения, изображенных на рис. 13.1 (2). Как и в предыдущем примере, граничные условия считаем неподверженными возмущениям. Для изоэнтропийного одномерного течения имеем ( .1 = Л — Тз) [c.200]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология