Теплопроводность газов

Молекулярно-кинетическая теория также позволяет делать предсказания относительно диффузии, вязкости и теплопроводности газов, т.е. так называемых транспортных свойств, проявляющихся в явлениях переноса. Каждое из этих явлений может условно рассматриваться как диффузия (перенос) некоторого. молекулярного свойства в направлении его градиента. При диффузии газа происходит перенос его массы от областей с высокими концентрациями к областям с низкими концентрациями, т.е. в направлении, обратном градиенту концентрации. Вязкость газов или жидкостей (иногда их обобщенно называют флюидами) обусловлена диффузией молекул из медленно движущихся слоев в быстро движущиеся слои флюида (и их торможением) и одновременной диффузией быстро движущихся молекул в медленно движущиеся слои (и их ускорением). При этом происходит перенос механического импульса в направлении, противоположном градиенту скорости движения флюида. Теплопроводность представляет собой результат проникновения молекул с большими скоростями беспорядочного движения в области с малыми скоростями беспорядочного движения молекул. Ее можно описывать как перенос кинетической энергии в направлении, противоположном градиенту температуры. Во всех трех случаях молекулярно-кинетическая теория позволяет установить коэффициент диффузии соответствующего свойства и дает наилучшие результаты при низких давлениях газа и высоких температурах. Именно эти условия лучше всего соответствуют возможности применения простого уравнения состояния идеального газа. [c.150]

Рис. 8. Номограмма для определения теплопроводности газов (см. табл. 2)

Механизм теплопередачи при прохождении газа через слой твердых частиц может включать следующие стадии теплопроводность между частицами теплопроводность газа конвекция к стенке сосуда конвекция к поверхности частиц. [c.269]

Хроматограмма представляет собой график завнснмости величины сигнала детектора от времени. Работа детектора основана на измерении разности теплопроводности газа—носителя и компонентов смеси, которая обусловливает разность потенциалов. Эта разность усиливается, передается на записывающее устройство и фиксируется в виде ппка. Появлению каждого пика на хроматограмме соответствует определенное время, называемое временем удерживания туд и равное времени от момента ввода пробы в хроматограф до появления максимума пика ть Т2, тз соответственно. Чем больше сорбционная способность, тем больше время удерживания. [c.39]

Коэффициент теплопроводности газа Х° можно вычислить по уравнению [c.74]

Теплопроводность газов колеблется в пределах шриблизительно между К = 0,005 и Я = 0,5 ккал1м час ° С. С повышением температуры Л возрастает, а зависимость коэффициента теплопроводности от давления становится заметной лишь при весьма высоких (свыше 2000 ат) и весьма низких (ниже 0,03 ата) давлениях. [c.23]

Существуют различные способы обнаружения компонентов в газе-носителе, например, метод последовательного измерения объемов выходящих компонентов с предварительным удалением из потока газа-носителя и наиболее распространенный метод, основанный на разности теплопроводностей газа-носителя и смеси его с выходящим компонентом. [c.252]

Первые две из этих стадий обычно имеют ограниченное значение вследствие малой поверхности соприкосновения между отдельными частицами и малой теплопроводности газа. [c.269]

В формуле (1,173) б2, ез — доли объема слоя, участвующие в различных механизмах теплопередачи, б1 -(- е2+ез= = 1 Яп — модифицированная теплопроводность газа кч — теплопроводность твердого тела [c.72]

Состав газа (об.%) 70,30СН4, 21,19 СОг, 8,45 На. 0,06 СО. Теплопроводность газа более [c.138]

A-jq — эффективная теплопроводность газа в слое kf — теплопроводность ожижающего агента kg — теплопроводность твердого материала [c.469]

А — площадь свободной (верхней) поверхности слоя Ад — площадь живого сечения потока на входе в слой а — температуропроводность материала В — коэффициент диффузии влаги в материале й — диаметр частиц йц — гидравлический (эквивалентный) диаметр частиц е — массовый расход газа g — ускорение силы тяжести ка — теплопроводность газа кд — теплопроводность твердого материала Мц — массовый расход твердого материала М — масса материала в слое (в расчете на сухое вещество) [c.519]

Принимая во внимание, что для газовой среды а — (где Хм — коэффициент молекулярной теплопроводности газа) и используя граничное условие (III.110), находим [c.133]

Таким образом, переход от продольного обтекания к поперечному ухудшает теплообменные свойства менее теплопроводного газа при сравнении теплоносителей. Подчеркнем, что здесь сравниваются критерии т) г разных газов, а не сами величины N одного и того же газа при изменении схемы движения потоков. [c.112]

Длина свободного пути молекул обратно пропорциональна давлению газа. С разрежением газа она естественно увеличивается, достигая, например, 1 см при давлении 0,009 мм рт. ст. и нескольких километров при высоком разрежении (высоком вакууме). В этих условиях, когда средняя длина пути становится много большей, чем размеры сосуда, столкновения между молекулами газа случаются относительно редко, и каждая данная молекула пролетает от одной стенки сосуда до другой большей частью без столкновений с другими молекулами. В результате такие свойства, как вязкость, диффузия, теплопроводность, которые зависят в основном от межмолекулярных столкновений, существенно меняются. Очень сильное уменьшение теплопроводности газов при высоком разрежении практически используется в термосах, в производственных и лабораторных сосудах Дьюара. Тепловая изоляция достигается в них в основном именно тем, что сосуды делаются с двойными стенками и в пространстве между ними создается высокий вакуум. [c.116]

Значение теплоемкости сырой нефти и некоторых нефтепродуктов (масел, керосина и др.) в диапазоне температур от 20° до 100° С и давлении, равном атмосферному, приводятся в монопрафии о теплопроводности газов и жидкости [78], в которой шриведены результаты работ многих исследователей в основном специалистов по переработке нефти. [c.38]

Межмолекулярные силы. Молекулы идеального газа мы представляем себе в виде материальных точек со свойствами идеально упругих шаров, не притягивающихся и не отталкивафщихся взаимно. Этих представлений, почерпнутых из элементарной физики, недостаточно для количественного описания таких явлений, как, например, вязкость или теплопроводность газов и жидкостей. Обычно необходимо учитывать межмолекулярные силы. [c.70]

При горе[ши и взрывном распаде происходит послом ный процесс — горение первой порции горючей смес влечет за собой поджигание следующего слоя и так да лее, до сгорания смеси во всем объеме. Зона горени перемещается в пространстве в основном вследстви теплопроводности газа. [c.20]

Более чувствительным является дифференциальный метод, когда сравнивается некоторое свойство (обычно физическое) потока газа, выходящего из колонки, с таким же свойством потока чистого газа-носителя. Для этой цели применяют дифференциальный детектор. Такой детектор, регистрирующий изменение теплопроводности газа, называется катаромет.ром. Он состоит из двух камер с нагретыми металлическими нитями через одну из этих камер (сравнительную) протекает чистый газ-носитель, а через другую (измерительную)—газ, выходящий из колонки. Нагреваемые нити включены в мост Уитстона. Если первоначально через сравнительную и измерительную камеры пропускать чистый газ-носитель и при этом сбалансировать мост, а затем через измерительную камеру пропускать газ-носитель, содержащий определяемый компонент с иной теплопроводностью, то баланс моста нарушится и возникнет разность потенциалов. Эту разность потенциалов усиливают и записывают на ленте самописца (8, на рис. 1). Более чувствительными дифференциальными детекторами являются ионизационные, измеряющие ток, проходящий через ионизированный газ между двумя электродами, к которым приложено постоянное напряжение. Ионизация выходящего из колонки газа производится либо в водородном пламени, либо посредством облучения р-лучами. [c.548]

Дайслер и Элиaн изучили зависимость теплопроводности слоя от порозности (рис. 1-56). Здесь Хг —кажущаяся теплопроводность газа [c.70]

Физичес1ше свойства этой смеси при 600 °К средняя масса одного моля М = 41 г моль удельная теплоемкость Ср = 28,7 кал (моль-град) вязкость ц=1,54-10"4 гЦсм-сек)-, коэффициент теплопроводности газа Яг = 1,24-10" кал см-сек-град). [c.198]

Этот результат представляется несколько неожиданным. Известно (см. рис. Х-26), что коэффициенты тепломассообмена между газом и твердыми частицами изменяются скачком при переходе от неподвижного сдоя к псевдоожиженному. Это, видимо, справедливо и для коэф1фициентов продольной эффективной теплопроводности газа (см. глава X, раздел III). — Прим. ред. [c.205]

Увеличение теплопроводности газа приводит к возрастанию кеа и /сеиг, т. 6. К уменьшениюи в результате А будет возрастать с kf примерно в степени от 0,5 при малых до 1 [c.431]

Продольный теплоперепос за счет эффективной теплопроводности газа может играть роль и в псевдоожиженном слое (здесь, в отличие от неподвижного слоя, к , разумеется, не совпадает с к ). Действительно, если игнорировать эффективный кондук-тивный поток, то [c.464]

Ультразвуковые течеискатели используются при проведении пневмоиспытаний. Работа тепловых резисторных течеискателей основана на измерении разности теплопроводностей газов. Забор газа осуществляется ручным вакуум-насосом. Газ проходит около теплового датчика, являющегося одним из плеч моста. Вторым плечом служит датчик, помещенный в воздухе. Тепловой течеискатель недорог и долговечен он позволяет обнаружить утечки (2 4-4)-10" м /ч в зависимости от теплопроводности газа. [c.142]

Коэффициент теплоотдачи зависит от формы теплоприемника, размеров поверхности нагрева или теплоотдачи, температуры тепло>-носителя и теплоприемника скоростей движения теплоносителя, коэффициента теплопроводности газа, жидкости, теплоемкости тег плоносителя, вязкости газов и т. д. [c.27]

При поперечном обтекании влияние теплопроводности газа значительно сильнее, чем при продольном. Согласно рис. 7.2 водяной пар рассматриваемых параметров эффективнее гелия (tijv=0,7), а при переходе к поперечному обтеканию наблюдается обратная картина водяной пар по локальной эффективности теплообмена хуже гелия. Сравнительная шкала эффективности теплообмена газовых теплоносителей при поперечном обтекании трубного пучка шахматной компоновки рассмотрена в [60]. Показано, что почти для всех газов затрата мощности на циркуляцию выше, чем для гелия в рассматриваемом диапазоне температур и давлений. Исключение составляет водород, относительная эффективность теплоотдачи которого очень высока (iljv=0,12), и водяной пар при давлении около 100 бар Рнс. 7.3. Номограмма для вблизи кривой насыщения. определения коэффициента [c.111]

Об автоматическом регулировании остаточного давления в областях среднего и высокого вакуума в литературе имеется сравнительно мало сведений. При использовании вакуумметров, основанных на принципе измерения теплопроводности газа, Лапорт [49] рекомендует подключить к мостовой схеме Пирани сигнальное устройство, которое дает звуковой сигнал при увеличении давления выше заданного предела. Нисбет [54 ] описал прибор, позволяющий поддерживать в сосуде, продуваемом воздухом, постоянное давление 10" мм рт. ст. Мельпольдер [55] описал регулятор давления, обеспечивающий в интервале от 10" до 10" мм рт. ст. точность регулирования, равную 10" мм рт. ст. Схема данного регулятора приведена на рис. 384. Принцип его работы заключается во введении в манометр Мак-Леода четырех впаянных контактов 9—12. С помощью устройства 13 в манометре Мак-Леода каждую минуту поднимают уровень ртути. Регулирование давления осуществляется с помощью контактов 9 и При уменьшешш-давления в системе ниже заданного контакт 10 замыкается, при этом он через реле 5 и 2 закрывает электромагнитный клапан 5. Этот клапан размещен на штуцере 4, соединяющем систему с ваку-умным насосом. Вакуумированный аппарат подсоединяют к шту- [c.451]

Расчеты основных процессов и аппаратов нефтепереработки (1979) -- [ c.0 ]

Основы процессов химической технологии (1967) -- [ c.279 ]

Технология связанного азота Синтетический аммиак (1961) -- [ c.465 ]

Свойства газов и жидкостей (1982) -- [ c.432 ]

Инструментальные методы химического анализа (1960) -- [ c.366 , c.482 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Часть 2 Издание 2 (1938) -- [ c.13 , c.17 ]

Связанный азот (1934) -- [ c.214 ]

Технология связанного азота Издание 2 (1974) -- [ c.445 ]

Справочник азотчика Издание 2 (1986) -- [ c.41 ]

Машинный расчет физико химических параметров неорганических веществ (1983) -- [ c.31 , c.33 , c.114 ]

Инструментальные методы химического анализа (1960) -- [ c.366 , c.482 ]

Газовый анализ (1955) -- [ c.13 , c.211 ]

Производство серной кислоты Издание 3 (1967) -- [ c.23 ]

Производство серной кислоты Издание 2 (1964) -- [ c.23 ]

Вакуумное оборудование и вакуумная техника (1951) -- [ c.17 , c.265 ]

Физическая химия Том 1 Издание 4 (1935) -- [ c.158 ]

Практикум по физической химии (1950) -- [ c.245 ]

Газовый анализ (1961) -- [ c.13 , c.211 ]

Основы вакуумной техники Издание 4 (1958) -- [ c.41 ]

Процессы и аппараты химической технологии Издание 3 (1966) -- [ c.822 ]

Технология азотной кислоты 1949 (1949) -- [ c.365 ]

Процессы химической технологии (1958) -- [ c.322 ]

Физическая химия Издание 2 1967 (1967) -- [ c.207 ]

Справочник химика Издание 2 Том 1 1963 (1963) -- [ c.927 , c.929 ]

Справочник химика Том 1 Издание 2 1962 (1962) -- [ c.927 , c.929 ]

Справочник химика Том 1 Издание 2 1966 (1966) -- [ c.927 , c.929 ]

Процессы и аппараты химической технологии Издание 5 (0) -- [ c.822 ]

Основы вакуумной техники (1957) -- [ c.39 ]

Теплопередача (1961) -- [ c.49 , c.605 , c.607 ]

Справочник по физико-техническим основам глубокого охлаждения (1963) -- [ c.108 , c.111 ]

Расчеты основных процессов и аппаратов нефтепереработки Изд.3 (1979) -- [ c.0 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология