спектр влияние интерференции

Селективная модуляция применяется также давно с целью устранения влияния коротковолнового излучения на запись спектров в средней и дальней инфракрасных областях, однако широкое распространение этот вид модуляции получил только в последние годы в связи с появлением и развитием двух новых, перспективных, направлений в спектральном приборостроении — интерференционной и растровой спектрометрии. В интерференционных спектрометрах (сисамы и фурье-спектрометры) модуляция светового потока происходит в плоскости входного зрачка (обычное место установки диспергирующего элемента) в этой плоскости формируются светлые и темные полосы интерференции, вызывающие при перемещении в ней изменение светового потока. В растровых спектрометрах (типа прибора Жирара) модуляция потока происходит в плоскости выходной диафрагмы, на которую проектируется идентичное ей изображение входной диафрагмы, в результате чего в фокальной плоскости прибора образуются полосы муара, вызывающие при перемещении вдоль плоскости выходной диафрагмы изменение светового потока. [c.329]

Итак, можно сказать, что влияние других элементов проявляется редко если же оно имеет место, то его можно избежать или путем химического разделения, или же в некоторых случаях более простыми инструментальными методами. Более важно то, что влияние других элементов, если оно имеет место, легко обнаруживается по характеру масс-спектра. Так, в приведенном выше примере присутствие рубидия было бы очевидным, если бы обнаруживался пик с массовым числом 85. В случае цезия влияние изотопов бария с массами 135 и 137 обнаруживалось бы по появлению главного пика природного бария с массовым числом 138. Таким образом, эффект интерференции не должен приводить к каким-либо не-обнаружимым систематическим ошибкам. [c.113]

Во многих случаях возникает необходимость упростить корреляционные 2М-спектры путем подавления всех откликов, за исключением сигналов от систем с р-связанными спинами. Эту задачу можно решить с помощью полосового фильтра, схематически показанного на рис. 8.3.4, б. Один из возможных методов [8.32] конструирования такого фильтра использует тот факт, что р-квантовая когерентность в системе с р-спинами (так называемая полная спиновая когерентность (8.33—8.35]) развивается под влиянием суммы всех химических сдвигов и не зависит от констант спин-спинового взаимодействия, в то время как р-квантовая когерентность в системе с N > р спинами модулируется константами взаимодействия с N - р пассивными спинами. Например, в схеме на рис. 8.3.5, д можно варьировать интервал гт между импульсами (или последовательностью импульсов) и и V, включая в момент времени гт/2 тг-импульс для рефокусировки химических сдвигов. В системах с N > р спинами усреднение сигнала 5(il, гт, h) по разным значениям тт в благоприятных случаях приводив к гасящей интерференции /-модулированной р-квантовой когерентности. [c.520]

По отсчетам частот этой носледователы ости минимумов можно вычислить отношение Vf h и саму глубину Л, если V предположить извесгиым. Минимумы соответствуют случаю интерференции волн Р и pp. Этим способом были обработаны записи подземных взрывов I84I, 842]. Типичные спектры показаны на рнс. 84. При изучении спектральных минимумов важно использовать весовые функции одинаковой длины при вычислении всех сравниваемых спектров, причем длина весовой функции должна быть достаточной, чтобы вмещать весь анализируемый сигнал, В противном случае появятся ложные высокочастотные минимумы, вызванные Влиянием усечения (25, 8491. [c.385]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология