Спиновая торсионные волны спиновой

Торсионные волны спиновой плотности [c.224]

Для равностороннего треугольника (7, = 7) получаются вырожденные решения в = 2тг/3, В2 — я в, = 4тг/3, 62 = 2тг/3. Спиновые векторы уже не направлены по оси г. Соответствующие спиновые структуры (V и VI на рис. 7.12) являются торсионными волнами спиновой плотности такого же типа, как спиновые волны в циклопентадиенильном радикале (рис. 7.8). [c.225]

Орбитали наиболее общего вида суть комбинации [27] Л/ - и М,-модулированных спиновых волн, которые (и это неудивительно) являются спиральными или торсионными спиновыми волнами подобно изображенным на рис. 7.8 и 7.9. Спиновая плотность модулирована как по оси. к, так и по оси г. Следует помнить, однако, что такие решения не являются собственными функциями оператора 8 . Этим, в частности, объясняется, почему нет признаков того, что полный спин восстанав- [c.221]

Рис. 7.8. Циклопентадиенильный радикал и его торсионные спиновые волны (спиновые векторы справа все лежат в одной плоскости, и их сумма равйа нулю) [20].

Ямагучи [20, 21] провел обширное исследование спиновых волн в органических радикалах, используя метод гамильтониана Гейзенберга, с которым мы познакомимся в разд. 7.5, а также теорию молекулярных орбита-лей [22]. Для циклических тг-радикалов, таких, как циклопентадиенильный радикал, показано, что основное состояние имеет торсионную или спиральную структуру [23—25] (рис. 7.8). Относительно оси г, ориентированной по спину на 1-м атоме, спин на 2-м атоме расположен под углом 2тг/5, на 3-м — под углом 4я-/5 (или — тг/5), на 4-м — под углом 6тг/5 (или тг/5), на 5-м — под углом 8тг/5 (или - 2тг/5). Сумма векторов, которые все лежат в одной плоскости, равна нулю. Сходная ситуация имеет место в тетраэдрическом бирадикале Н , где опять четыре спиновых вектора в сумме дают нуль (рис. 7.9). [c.220]

Эти особые торсионные спиновые волны соответствуют нестабильности обычной ограниченной хартри-фоковской волновой функции (1-23) для основного дублетного состояния, когда однократно возбужденные конфигурации смешиваются с ней [22]. Предпочтительной является неограниченная хартри-фоковская функция типа (1-22). С физической точки зрения неспаренный спин на несвязываюшей орбитали поляризует электронную пару на внутренней оболочке. Если конфигурация (1-23) неустойчива к возбуждениям [в том числе к возбуждениям без переориентации спина (переход электрона с занятой на свободную орбиталь)], то орбитали (1-22) суть различные орбитали для различных спинов , подобные альтернантным орбиталям. Электроны со спином а и их партнеры со спи- [c.220]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология