Скорость дрейфа частицы в магнитном поле

Рис. 5.2. Периодическое движение заряженной частицы в магнитном поле вращение вокруг силовых линий со скоростью ш и циклотронным перио-, дом Тс (а) осцилляции вдоль силовых линий между магнитными зеркалами со скоростью и ц и периодом 11 (б) дрейф поперек силовых линий вокруг конфигурации как целого со скоростью UJ и периодом Тд (в).

Однако у разных типов ионных источников имеются общие черты. Как правило, ионизация нейтральных молекул анализируемого газа производится бомбардировкой медленными электронами. Другие способы ионизации Л. 19] в масс-спектрометрах с простой фокусировкой не применяются вследствие большого разброса по энергиям возникающих ионов. Образовавшееся ионное облако подвергается действию электрических и магнитных полей с целью придания ионам заданных скоростей. Ускоренные частицы попадают в лишенное электрических полей пространство дрейфа, где летят по инерции. Однако часть ускоренных частиц (иногда довольно значительная) бомбардирует электроды ионного источника, причем на поверхности последних происходят определенные физикохимические процессы (вторичная эмиссия, образование полупроводниковых пленок и т. д.). Указанные процессы являются общими для ионных источников различных типов. Поэтому удобно подробно их рассмотреть на конкретном примере ионного источника статического масс-спектрометра как одного из наиболее сложных и совмещающего в себе все характерные рабочие процессы. [c.77]

Отклонений от квазинейтральности в результате диффузии частиц и под влиянием сил собственных магнитных полей не происходит, пока скорость дрейфа электронов значительно меньше скорости света [97]. [c.9]

Рассмотрим случай, когда частица, движущаяся в газовом потоке со скоростью Пг, приобретает компоненту скорости, перпендикулярную потоку и равную конечной скорости дрейфа (проходя через поле около магнита). Конечная скорость дрейфа может быть найдена прн приравнивании магнитной силы к силе сопротивления газа, задаваемой уравнением Стокса — Куннингхема [c.545]

Формулы (34.3) — (34.С) позволяют при заданном магнитном поле найти пространственное распределение частиц и их скоростей в равновесном состоянии плазмы. Поскольку заряды электронов и ионов противоположны по знаку, то скорости их гравитационного дрейфа (34.4) также противоположны. Следовательно, в равновесном состоянии имеется относительное движенип различных компонент плазмы. [c.122]

Если имеется медленный дрейф от одной силовой линии к другой вследствие наличия градиента магнитного поля, то, считая замкнутой орбиту в фазовом пространстве соответствующей степени свободы, можно предполагать, что существует третий адиабатический инвариант, связанный с площадью этого фазового пространства. Покажем, следуя [44], периодичность движения для специального случая. Рассмотрим поле слабо асимметричного диполя (рис. 5.1). Частица осциллирует вдоль силовой линии со скоростью, определяемой уравнением (5.12), в пределах, ограничиваемых некоторым В = Вмако = Далее, если при дрейфе вокруг диполя частица оказывается на другой силовой линии, скажем на вместо Ьо, то, поскольку В (г ) < В (го), из (5.12) следует, что (г ) > Иц (го). Так как длина линий также увеличивается от о Д° 1. то, как видно из (5.14), УII также должно увеличиваться при движении от о до 1 для частиц, имеющих одинаковую точку возврата. Однако, поскольку JII — адиабатический интеграл относительно этого -дрейфа, заключаем, что дрейфовое движение периодично. [c.215]

Заметим, что наличие электрического поля Е приводит к появлению тока с компонентой, перпендикулярной как магнитному, так и электрическому полям эта компонента характеризуется поперечной электропроводностью Поперечный ток пшроко известен как ток Холла и обусловлен тем, что в скрещенных электрическом и магнитном полях заряженая частица дрейфует со скоростью, пропорциональной Е ХН, [c.431]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология